L*0RI6INE DES SPECTRES ÉLECTRIQUES DES GAZ

celui-là; la répartition des vitesses est déterminée sur les ions par la grandeur et la direction de la chute de potentiel et par la longueur dos trajets libres des ions. Le gaz ionisé et traversé par le courant ne satisfait nullement à la loi de Maxwell-Boltzmann. Il ne faut plus appliquer à la défmition de l'état cinétique moléculaire du gaz la notion habituelle de température thermique; aussi je propose de désigner cet étal cinétique par l'expression température électrique, dans le cas de la présence d'un courant électrique.

Puisque la répartition des vitesses dans un gaz ionisé parcouru par un courant, ne correspond pas à l'hypothèse de la loi de Rirchhoff, celle-ci ne s'applique donc pas à la lueur électrique du gaz (IV, p. 5i5). Aussi l'émission électrique d'un gaz ne présente pas laméme répartition d'intensités spectrales qu'un corps obscur de même température moyenne. La comparaison n'est pas possible à cause de la signification diiïérente du mot température dans les deux cas.

Bien que la loi de Kirchhoff et celle de Wien ne soient pas applicables à la lueur électrique des gaz, on peut pourtant conclure par analogie, que pour cette lueur aussi, et spécialement pour le spectre de raies, les radiations à courte longueur d'onde présentent vis-à-vis de celles à grande longueur d'onde une intensité d'autant plus grande que la répartition des vitesses sur les ions correspond à des vitesses plus grandes, c'est-à-dire que la température moyenne est plus élevée (IV, p. Di;).