J.-J. THOMSON. — SUR LES EFFETS ÉLECTRIQUES ET MAGNÉTIQUES

Supposons qae la masse d'une molécule d'air est io~*' dans le système C. G. S., que a, le rayon de la molécule, est lo-^, que comme précédemme&t c = K X 3 X îo"a* = K X 3 X lo-* (cette valeur est probablement beaucoup trop faible), et comme nous ne savons rien de la vitesse des partîcvle^ chargées supposons cette vitesse égale à celle des molécules d'air, c*est-à-dîrt 4 X 10*, soit de plus 10' la valeur du champ [magnétique dans lequel le tube est placé. D'après la formule l'accélération de la particule d'air quand la foroe magnétique est à angle droit de sa trajectoire est d'environ io~^, accélératîoB qui pourrait produire une déviation d'environ 2"" par décimètre de trajectoire et par suite facilement observable. Les expériences de M. Crookes e! d'autres nous montrent jqu'un aimant produit des déviations très marqiées des courants moléculaires et la direction des déviations (PAi/. Trans., impartie, p. i34 et i36) s'accorde bien avec les formules (5) si nous supposons que les particules projetées du pôle négatif sont chargées négativement.

§ 6. L'auteur, dans ce paragraphe, s'occupe de déterminer Taction d^one particule chargée sur une autre et arrive à des résultats analogues à ceni donnés par la loi électrodynamique de Clausius.