SUR UNE SORTE DE BADIATION FACILEMENT ABSOHDABLE

ce qui arrive quand la tangente à la courbe X^ fait un certain angle avec Taxe des x. Pour les valeurs de X plus grandes que celle-ci, nu serait plus grand que i et le courant ne resterait pas longtemps en régime permanent. Soit S {Jig» 4) le point où nu = i\ puisque alors Télectricité négative est entraînée hors de la région comprise enlre S et la cathode plus vite qu'il n'en arrive, il y aura bientôt un

Fig. 4.

excès d'électricité positive derrière S, ce qui fera diminuer le champ

entre S et l'anode, de sorte que la courbe de X au delà de S sera

analogue à celle de la figure 4 (elle représente le champ moyen, car,

d après le raisonnement précédent, il doit varier quelque peu avec

le temps); cette branche de courbe ne peut s'étendre que jusqu'en S'

où, de nouveau,

3 dx

et sera suivie d^autres branches semblables. De la sorte, le champ éleririque moyen dans la colonne positive sera représenté par une courbe qui présente des fluctuations; ceci se produit, comme Graham et Wilson l'ont montré, dans le cas où la colonne est striée.

Espace obscur catliodi(/ue, — L'énergie communiquée par les corpuscules au gaza travers lequel ils se meuvent, sera proportionnelle au produit du nombre des collisions entre les corpuscules et les molécules par l'énergie cinétique d'un corpuscule. Nous avons vu que le

norabre des collisons est -r- > de sorte que l'énergie fournie aux molécules par les corpuscules est proportionnelle à /iwX. D'après nos con-

sidératîons, n est très petit au voisinage de la cathode alors que u\ est très petit dans la région Q {Jig- 4)- Ce produit serait donc petit au voisinage de la cathode ainsi que de Fautre côté de la gaine. Si donc nous prenons la luminosité de la gaine comme mesure de l'énergie communiquée par les corpuscules aux molécules du gaz, la luminosité sera faible près de la cathode (d'où l'espace obscur), atteindra un maximum (à la limite lumineuse de l'espace obscur), et diminuera ensuite à travers la gaine. L'obscurité au voisinage de la cathode s'exagérerait si la pression autour de la cathode était plus faible que dans le reste du tube. Je pense qu'il semble assez évident que c'est le cas et j'espère revenir sur ce point à la prochaine occasion.

Chute de potentiel à Vanode, — Quand nous avons une colonne positive uniforme, le champ électrique est constant tout le long de cette colonne et il y a par conséquent autant d'ions positifs que de négatifs dans cette région; donc, le nombre des ions positifs qui traversent le tube, allant de l'anode à la cathode par unité de temps, est

kx H- Al

Les ions qui traversent une section P ont été produits entre P et l'anode. Si ces ions ont été produits par les chocs des corpuscules, le nombre des ions produits par unité de temps est

^/(XeX)rfx,

l'intégration s'étendant à l'espace compris entre l'anode et P, de sorte que

nu n'est pas plus grand que /, d'où

Supposons par exemple /(XeX) = AXeX, A étant une constante, l'équation devient alors

Xe\>

kx -h Atj

V étant la différence de potentiel entre l'anode et P.