SUR UNE SORTE DE RADIATION FACILEMENT ABSORBABLE

P; celle portion rectilîgne de la courbe correspond à la colonne positive uniforme et ce cas est celui d'une colonne positive uniforme s'élendant directement jusqu'à la gaine cathodique sans espace

Fig. I.

obscur de Faraday. Le second cas {fig- 2) est celui 011 la tangente en P n'cï^t pas horizontale : ici la courbe doit couper la tangente en P,

Fig. 2.

devenant concave vers Taxe des x et, finalement, atteignant cet axe. Toutefois, nos équations ne sont plus vraies (|uand X est très petit, car nous avons supposé que le champ est assez intense pour que l'énergie cinétique communiquée aux corpuscules par le champ soit grande par rapport à l'énergie qu'ils posséderaient à la même tempéralure s'ils n'étaient soumis à aucune force électrique ; nous ne sommes donc pas libres de prolonger la courbe dans la région des champs électriques très petits.

Les phénomènes au voisinage de la cathode, sont probablement c;)mpliqués en pratique par l'action des <( Knlladuugstrahlen », découverts par K.Wiedemann, qui sont émis par la gaine cathodique et, en r«'aliié, par toutes les parties lumineuses de la décharge. J'ai montré que res ravons ont le pouvoir d'ioniser le gaz qu'ils traversent. Ces rayons augmenteraient par conséquent l'ioiiisalion du gaz et maintien-

(Iraient la courbe de \' con\exe vers l'axe même si le champ tombaii au-dessous de la valeur de X© : nous pourrions alors, par suite de l'influence de ces rayons, obtenir une courbe telle que celle de la figure 3, et elle parait ressembler plus exactement que celle de la

Fig. 3.

figure 2 à la distribution du champ électrique observée par Graham {Hied, A un, y t. L\1V, p. 4()) au voisinage de la cathode. L'intensité de ces rayons diminuera quand nous nous éloignerons de la cathode €t nous atteindrons tôt ou tard un endroit Q {fig- 3), où la production surpasse la recombinaison; en ce point, la courbe devient concave vers Taxe et continue ainsi jusqu'à ce que X atteigne de nouveau la valeur Xa en II. Ici encore il y a deux cas à considérer : i" La tangente en R est horizontale et, dans ce cas, le reste de la courbe est la droite horizontale passant par R : c'est le cas d'une colonne positive uniforme séparée de la gaine par l'espace obscur de Faraday. L'autre cas se présente quand la tangente en R n'est pas horizontale; la courbe coupe alors la tangente, devient convexe vers Taxe et X continue à augmenter quand nous approchons de l'anode. Après passage en R, f{\e\) — ^ est toujours positif et, d'après l'équation n ). nu croît continuellement, plus rapidement qu'en progression géométrique quand nous allons vers l'anode. D'autre part, quand la décharj:e est en régime permanent, nu -h niv = /, et nu ne peut excéder i. Dts lors, dans le cas où la courbe s'élève à partir de R, il doit y avoir finalement instabilité, ou au moins variation du régime ; ceci arrivera quand le champ atteindra une valeur telle que nu = t, ou, d'après l'équation (4)? quand

4 ire . 2 d\^ l^i 3 dx