SUR LES EFFETS ÉLECTRIQUES ET AIAGNÉTIQUES

Puisque nous avons toute raison de supposer discontinue la décharge dans un tube à vide, le potentiel vecteur dû à réiectricilé se déplaçant dans le tube doit varier, produisant dans tout le tube une force élcclromotrice variable ; l'action de la charge sur les électrodes produira également une autre force électromotrice variable. Maintenant on peut se demander si la théorie énoncée ci-dessus est vraie, pourquoi celte force électromotrice variable ne rend-elle pas tout le tube phosphorescent, au lieu que la phosphorescence soit confinée au point où le courant de molécules frappe le verre. De plus, Spottiswoode et MouUon ont montré (P/iiL Trans. de 1879, 2* partie), que le temps occupé par la décharge négative est plus grand que le temps mis par les particules à parcourir la longueur du tube, par suite, si même nous faisons la supposition ei^travagante que ces molécules se déplacent avec une vitesse aussi grande que celle de la lumière, le temps mis par la décharge, et par conséquent la période de la force électromotrice serait plus grande que la période de vibralion de la lumière de longueur d'onde égale à la longueur du tube, et celle force électromotricc, d'après la loi de Stokes, ne pourrait produire aucune phosphorescence lumineuse (*).

§ 5. L'auteur calcule la force exercée par un champ magnétique sur la sphère en mouvement.

.... Ces forces sont les mêmes que celles qui agiraient sur Tunité de longueur don conducteur placé au centre de la sphère, transportant un courant dont

les composantes sont •!— ^ ^—^ — — (*). La force résultante est normale à la

direction du mouvement de la sphère et à l'induction magnétique, et si u) est la vitesse résultante de la sphère, 0 l'angle de la direction de son mouvement Cl la direction de l'induction magnétique, la grandeur de la force est

■--u)/a*-+- b'->r c* sin6, a, A, c étant les composantes du champ magnétique.

11 sera utile d'essayer de calculer la valeur de reiïet de cette force sur une particule d'air en mouvement dans un tube évacué; toutefois notre connais- ^oce de la grandeur de plusieurs des quantités nécessaires est si vague que notre résultat doit être seulement considéré non pas comme ayant une valeur ^oaotitative, mais bien comme montrant que la force est d'un ordre suffisamloent élevé pour produire des effets appréciables.

(') Ceci, écrit en 1881, parait encore être la meilleure explicatico de la production <ies rayons de R6Qt;;en par la perturbation que produit dans le champ le changement <!< vitesse d^une particule cathodique. La découverte de Hôntgcn ne date que de 1896.

{Note du traducteur,) (') Le^ qui figure ici ne devrait pas exister et résulte d'une erreur matérielle dans /es calculs. ( Note du traducteur. )