LA DBVIABILITÉ DBS RAYONS DE BECQUEREL ET LA MASSE DES ÉLECTRONS. ^QI

7. Théorie. — Soit P {fig. 2) un point de la courbe photographique, Q sa projection sur la direction de la déviation magnétique (2), 5o=CQ la déviation magnétique, j^o = PQ 1* déviation électrique. A est la source du rayonnement, B le diaphragme, K un

Fig. 2.

des plateaux du condensateur. La direction des X est celle du faisceau non dévié. Nous considérons la projection de la trajectoire du rayon sur le plan des XZ. Soit qx la projection de la vitesse sur ce plan, p le rayon de courbure de la projection de la trajectoire dans le champ magnétique H, considéré comme constant. On a

^xH

ou

v-qx

où e représente la charge et [x la masse de l'électron.

Si de plus F est l'intensité du champ électrique, et si les plateaux du condensateur sont placés symétriquement à A et B, les rayons sortent alors de B en faisant avec le plan XZ l'angle a, dont la tangente s'évalue de la façon suivante : au point B on a

dt K 3

où / représente le temps pendant lequel la particule se trouvait dans le champ électrique. D'autre part

et

SI 5| est la projection du demi-chemin parcouru dans le champ élec-

Irique; par suite

dy eF*i (4) ta„g,= ^ = -j^.

Soit 52 la projection du chemin de B à Q, la déviation électrique est alors

Entre p et la déviation magnétique Zo, on peut facilement, si jt, etxi sont connus, établir la relation approchée

,g. p ^ ii±.^L±L£i£2 H ^î^o

ou, comme Xj = 2*", o^ et a:^ = 2*^",

De plus la hauteur des plateaux du condensateur est h = i*"",7;5, donc

ij = p arc sin — i-i— »

I i2= 2p arc sin-^ •

De (a) el (5) il résulte

Fi, s,