AY

qui découle des égalités (142) et (143) et qui donne

A ^— = 0 bz bt ^'

{*) J. Clerk Maxwell, Traita d'Électricité et de Magnétisme^ t. II, p. 488. (♦•) J. Clerk Maxwell, loc. cit., p. 488, équations (9).

Nous pourrons écrire les résultats obtenus

. 5 AY , bF\ ^ b^ /6Y. , bF\ ^

bt [by '^ btj ^ bt^ [by "^ bt

OU bien, en vertu des égalités (123),

Aï; — K^x ^

bP

D'ailleurs, en vertu de l'égalité (25), dans un milieu non conducteur où

les composantes w, t?, i?, du flux de déplacement vérifient l'égalité (147) ê + g + ^ = 0.

Donc, dans un milieu non conducteur, les flux de déplacement sont des flux transversaux qui se propagent avec la vitesse

L'analyse précédente repose essentiellement sur l'emploi des égalités (19) et (25), conséquences naturelles de la troisième électro-

statique de Maxwell; on ne pouvait donc s'attendre à la rencontrer dans le mémoire : A dynamical Theory of the electromagnetic Field; elle y est remplacée par une autre analyse qu'il serait moins aisée de rendre exacte.

Maxwell détermine une fonction Xi analogue à la fonction Xi donnée par l'égalité (108), qu'il a considérée plus tard dans son Traité, telle que

(148) Il pose