ST 7,137 +0,0{09(100°— T

Pour T — r00°, la déviation est de 74,14 pour 1°.

Pour T — 80°, elle est de 5%,95 pour 1°:

On voit que ces variations ne sont pas négligeables quand l'intervalle des températures est considérable.

9. Comparaison de la sensibilité des deux circuits. — Il n’a pas été fait de graduation empirique du couple fer-constantan, utilisé seulement pour de faibles déviations (la différence T,—T; n'a pas dépassé 1°,5). On s’est borné à comparer directement à 100° les indications des couples fer-cuivre et celles des couples fer-constantan pour une même différence T, — T;, en régime rigoureusement permanent. Comme le pouvoir thermo-électrique du couple ler-constantan varie très peu entre do° et 100°, on a admis un facteur de proportionnalité unique pour le calcul des différences T, — T, déduites des déviations observées. Pour une différence de 1°, la déviation était de 25 divisions sur l'échelle, ce qui donnait le + de degré comme sensibilité.

6. Mesures pendant le régime permanent et pendant le refroidissement très lent. — Pour chaque épaisseur de la nappe liquide, mesurée à 100° à l’aide du levier à réticule décrit, on a suivi le refroidissement lent du bloc,

en photographiant, à intervalles égaux, de dix en dix mi-

nules par exemple, le réseau polygonal cellulaire mis en évidence par la quatrième méthode optique. L’instant où l’on supprime le courant de vapeur dans l’étuve est l’origine des époques indiquées dans la deuxième colonne des tableaux numériques. Auparavant, pendant le passage de la vapeur en excès dans l’étuve, un ou deux clichés ont été pris dans l’état permanent, vérifié par la constance rigoureuse des déviations T$—T, et T, —T;. [ls correspondent au flux de chaleur maximum au voisinage immédiat de 100°. Quelques minutes après la suppression du courant de vapeur, les dernières portions de vapeur de l’étuve sont condensées, le bloc constitue désormais la seule source de chaleur; la température et le flux vont décroître avec une extrême lenteur et une régularité parfaite : à chaque instant, les dimensions stables des cellules seront identiques à celles que donneraient les mêmes conditions, en régime rigoureusement permanent.

C’est là le grand avantage de ce procédé : grâce à la protection des parties latérales et inférieures, la quantité de chaleur emmagasinée par le bloc demandera un laps de temps considérable pour s’écouler par convection à travers la nappe liquide, et c’est grâce à la parfaite régularité de ce refroidissement lent que l’on a pu approcher le plus des conditions constantes et uniformes exigées pour obtenir des réseaux cellulaires parfaitement réguliers et en réaliser effectivement qui soient composés uniquement d’hexagones égaux alignés d’un bout à l’autre du champ, tels que celui que reproduit la Jig. 21.

La variation continue importe peu, pourvu que les oscillations accidentelles soient extrêmement faibles, ce qui est le cas. La vitesse de refroidissement est de o°,0067 environ par seconde au voisinage de 100°, de 0°,0012 environ par seconde au voisinage de 50°. Toute étuve à température constante donnerait des écarts accidentels beaucoup plus grands.

7. Uniformité du flux de chaleur vertical. Distribution des isothermes dans le bloc. — Dans le régime permanent à 100°, si les déperditions latérales sont négligeables, les isothermes sont des plans horizontaux et la chute de température est linéaire sur l’axe du bloc. On peut, dans ce cas, regarder les valeurs du flux vertical comme proportionnelles aux différences T, — T;.

La vérification, effectuée avec les trois couples fercuivre identiques, a été très satisfaisante : on a trouvé, à ++ près,