DU DEGRÉ DR CLARTÉ

Ainsi, par rapporta la clarté, une kl nette est parfaite lorsqu'elle nous représente les objets avec autant do clarté que si nous les regardions à la vue simple. Or cela arrive comme dans les microscopes, lorsque toute rou\erture de la pupille est remplie par les rayons qui viennent de chaque point de l'objet, après avoir été transmis par la Limette. Tant qu'une lunette fournit assez de rayons pour remplir toute l'ouverture de la pupille , on ne saurait désirer plus de clarté; et quand même la lunette en fournirait en plus grande abondance, cela serait inutile, puisqu'il n'en entrerait également point davantage dans l'œil.

Il faut donc ici principalement avoir égard à l'ouverture de la pupille, laquelle étant variable, on ne saurait rien fixer là-dessus, si l'on ne se réglait sur une certaine ouverture; or on peut bien se contenter, lorsque la pupille, dans l'état de la plus grande contraction, est remplie de rayons; et, par cette raison, on suppose communément le diamètre de la pupille d'une ligne, dont 12 font I pouce; souvent on se contente même de la moitié, en ne donnant à la pupille que la moitié d'une ligne, et quelquefois encore moins.

Si Votre Altesse considère que la lumière du soleil surpasse 300,000 fois celle de la lune, qui est pourtant assez considérable, elle jugera bien qu'une petite diminution dans la clarté n'est pas d'une grande conséquence dans la contemplation des objets. Cela marqué , il ne me reste qu'à examiner les rayons que la lunette transmet dans l'œil, pour les comparer avec la pupille; et il suffira de considérer les rayons qui viennent d'un seul point de l'objet, celui par exemple qui se trouve dans l'axe de la lunette.

I. L'objet étant éloigné à l'infini, les rayons qui en tombent sur la surface du verre objectif PAP (fig. 182) sont parallèles entre eux; donc, tous les rayons qui viennent du

centre de l'objet seront â !a

contenus entre les lignes LP, LP, parallèles à l'axe EA ; tous ces Fig. 182.

rayons ensemble sont nommés le faisceau des rayons qui tombent sur le verre objectif; et l'épaisseur de ce faisceau est égale à l'étendue ou à l'ouverture du verre objectif, dont le diamètre est PAP.

II. Ce faisceau de rayons se change par la réfraction du verre objectif, dans une figure conique ou pointue PFP, et, après s'être croisé dans le foyer F, forme un nouveau cène mVm, terminé par le verre oculaire, où il est évident que la base de ce cène mm est