U—= 0 SD TOI, NU

d’après (6), p. est alors égal à p.

Nos formules donnent ainsi la possibilité de construire des spectrographes de masse qui assurent la focalisation des angles et celle des énergies sur une portion étendue de leur spectre, qui par suite fournissent des raies strictement comparables entre elles, qui de plus autorisent des mesures très précises en répartissant les masses linéairement sur la plaque, qui enfin donnent une dispersion forte sans que les

dimensions de l’appareil ou l'importance de l’électro-aimant deviennent exagérées. À ce dernier point de vue, en particulier, le spectrographe de la figure 15 est avantageux. Son coefficient de dispersion, compté le long de la normale aux rayons et rapporté soit au rayon de courbure magnétique, pe, soit à la longueur totale des trajectoires, L, est comparé dans le tableau suivant à celui des appareils connus :

Dispersion Bainbridge Spectrographe rapportée Mattauch et Dempster de la

à Jordan figure 15