LOIS DE FARADAY

Dans lous les cas, les pièces à recouvrir, après avoir été soigneusement décapées, sont suspendues au pôle négatif, et l'on lixe au pùle positif une électrode soluble. La résistance des ircuits étant assez faible, on emploie généralement pour la -alvanoplaslie un petit nombre d'éléments de pile à grande surface.

318. liois de Farailay. — Nous avons indiqué plus haut comment le courant décompose un grand nombre de corps, notamment les sels métalliques. Faraday a indiqué les lois auxquelles sont soumises ces décompositions.

l'''-'Loi. — La quantilé d'elcdrolyle décomposée dans un même t'^mps est proportionne lie à l'intensité électromagnétique du çourant. Nous savons (§ 302) qu'on mesure le plus souvent l'intensité des courants par la déviation qu'ils impriment à une aiguille aimantée, et qu'on emploie pour ces mesures une unité spéciale, appelée ampère. Supposons qu'on mette à côté l'un de l'autre dans un même circuit un galvanomètre et un voltamètre, et qu'on note à la fois la déviation de l'aiguille et le poids d'eau décomposé en une seconde; si ensuite on fait varier l'intensité, soit en changeant le nombre des éléments employés, soit en intercalant une résistance variable dans le circuit, on trouve que le poids d'eau décomposé en une seconde varie proportionnellement à l'intensité indiquée par le galvanomètre.

11 résulte de cette loi qu'on peut employer indifféremment le voltamètre ou l'ampèremètre pour la mesure des intensités, ainsi que nous l'avons indiqué déjà.

2« Loi. — L'action chimique du courant est la même en lous les points du circuit. Il suffit, pour vérifier cette loi, d'installer des voltamètres en différents points d'un circuit. Quelle que soit leur position, on constate, lorsqu'on arrête le courant, qu'il y a le même volume d'hydrogène mis en liberté dans chacun d'eux. Cette loi est.en quelque sorte une conséquence de la première, car nous savons que l'intensité est la même dans tout le circuit, ce qu'on peut vérifier en y intercalant plusieurs ampèremètres.

3<= Loi. — Un même courant décompose toujours dans un mme temps des poids équivalents de divers composés.

Supposons qu'on place à la fois dans un même circuit un voltamètre à eau et des tubes contenant du sulfate de cuivre, du nitrate d'argent, etc. Lorsqu'on ouvrira le circuil,on trouvera que les poids d'hvdrogène, de cuivre, d argent, etc., mis en liberté sont proporUonnels aux équivalents chimiques de

(•es corps, c'est-à-dire aux nombres!, 32, 108. Celle loi, désignée souvent sous le nom de loi des équivalents électroclnmiqves, montre qu'on peut employer indifféremment des électrolytes quelconques à la mesure des intensités. Le poids d'hydrogène dégagé en une seconde par un courant d'un ampère étant 0™s,01041, ceux de cuivre et d'argent seront respectivement 0,01041 X 32 = O-^e, 333 1 et 0,0 1 041 X 108 = 1 ■"6,1248.

319. Extension des lois de Faraday aux actions intérieures de la pile. — L'expérience a montré que les lois de Faraday ne s'appliquent pas seulement aux actions produites j dans le circuit extérieur, mais qu'elles sont encore vraies pour celles qui ont lieu dans l'intérieur des couples et qui f donnent naissance au courant. Il résulte de là qu'il y a ; toujours le même poids de zinc attaqué dans tous les couples i d'une pile et que, pour un équivalent d'eau décomposé dans i un voltamètre, un équivalent de zinc se dissout et se transforme en sulfate dans chaque élément.

320. Lois de «loule. — Le courant électrique produit, comme nous l'avons vu, des effets calorifiques, dont l'étude a conduit à des conclusions importantes. Joule a mesuré la quantité de chaleur dégagée dans différents conducteurs intercalés entre les deux pôles; il a trouvé qu'elle est proportionnelle au temps considéré, à la résistance p du conducteur et au carré de l'intensité I du courant. Pour l'unité de temps, elle est donc égale à P?, et si l'on désigne par p,p',p"..., les i résistances des divers conducteurs qui composent le circuit extérieur, et par R la somme de ces résistances, la chaleur dégagée en une seconde dans tout le circuit est

«; = P{p-H?' + p"-f- ) = RP.

La même loi s'applique à la pile comme au circuit extérieur, et la chaleur dégagée en une seconde dans la pile en appelant r sa résistance, est représentée de même par

La chaleur totale est donc

Mais nous savons que

LOIS DE JOULE. 243 L'équation (1) peut donc s'écrire