RAYONS NON DÉVIÉS
lentille, on obtient la distance focale principale que Ton trouve égale à celle que donne la figure.
Rayons non déviés. Centre optique. — Parmi les rayons lumineux qui rencontrent une lentille convergente, il y en a qui traversent le milieu réfringent sans éprouver de déviation, ce sont ceux qui, à l'entrée et à la sortie, rencontrent deux éléments de surface parallèles. Nous avons vu plus haut qu'une lame terminée par des faces parallèles ne dévie pas les rayons lumineux mais leur fait éprouver seulement un déplacement latéral. Re-
Fio. 413.
Centre optique d'une lentille biconvexe, rayons lumineux non déviés.
cherchons quelle doit être la direction des rayons incidents pour qu'ils ne soient pas déviés par la lentille. Menons des centres de courbure C et C/ (fig. A13) aux surfaces sphériques de la lentille des rayons parallèles CD et C'B que nous prolongeons. Les lignes CDN et C'BM rencontrent deux éléments de surface qui sont perpendiculaires à ces deux lignes parallèles et qui sont par suite parallèles entre eux. Un rayon qui suit dans le verre la direction BD doit donc se réfracter en passant dans l'air, suivant des lignes AB et DP qui sont parallèles.
La figure montre qu'il en est ainsi; nous avons construit géométriquement ces deux lignes AB et DP en supposant que l'indice
de réfraction du verre est -, et nous voyons que le prolonge-
ment de AB indiqué sur la figure par une ligne pointillée BE est
précisément parallèle à DP. Le rayon qui tombe au point B dans la direction AB n'éprouve donc pas de déviation, mais un léger déplacement latéral.
La ligne BD rencontre Taxe principal au point 0 ; considérons dans le verre un autre rayon GH passant par ce point. Des constructions géométriques semblables nous montrent que les rayons réfractés dans l'air sont GF et HK. Réciproquement, un rayon incident suivant FG se réfracte suivant HK. Dans ce cas, le déplacement latéral est très-petit, et de plus les lignes FG, GH, HK, sont, comme la figure le montre, à très-peu près en ligne droite, de telle sorte que si l'on joint le point F au point 0, le prolongement de cette ligne représente la direction du rayon réfracté non dévié.
Le point 0 situé au milieu de l'épaisseur de la lentille biconvexe, quand les deux rayons de courbures sont égaux, a reçu le nom de centre optique; tout rayon passant par ce point continue ci se mouvoir en ligne droite et reçoit le nom d'axe secondaire. Les propriétés que nous venons de reconnaître aux lentilles biconvexes appartiennent aussi aux autres lentilles convergentes et permettent de construire les images données par les lentilles.
Construction des image* données par une lentille biconvexe.
— Soit A'B' (fig. 41/i) un objet lumineux placé sur Taxe principal d'une lentille biconvexe, une bougie, par exemple. Au point
Fig. 444.
Construction des images réelles données par une lentille convergente.
A' menons le rayon A'I parallèle à Taxe principal. En faisant au point I la construction géométrique représentée sur la figure, nous obtenons la direction 1J du rayon réfracté dans le verre. Au point J le rayon passe du verre dans l'air et s'éloigne de la normale C'J, nous déterminons sa nouvelle direction JR qui rencontre l'axe principal au foyer principal F.
