CONSTRUCTION DES IMAGES

Traçons en second lieu l'axe secondaire du point À', c'est-àdire la ligne droite qui unit A' au centre optique. La rencontre du rayon parallèle réfracté avec cet axe secondaire a lieu en a1 ; en ce point se fait le concours de tous les rayons partis du point lumineux A' et envoyés à la surface entière de la lentille ; aussi a' donne exactement l'image de A'. Tous les points de l'objet fourniront de même leurs images en a'fc'et sur un écran placé en afbr, on apercevra l'image renversée de l'objet un peu plus petite que lui.

Supposons que la bougie soit portée à une très-grande distance de la lentille. Le rayon parallèle à l'axe restera le môme et sortira toujours dans la direction JR ; mais l'axe secondaire fera un très-petit angle avec l'axe principal et ira rencontrer le rayon JR en un point a situé très-près du foyer principal, on observera en ab une image renversée et très-petite de l'objet. C'est ainsi que si l'on tourne une lentille convergente vers le soleil, on observe une image renversée de l'objet située si près du foyer principal qu'elle nous a servi à déterminer la position de ce foyer ; cette image est très-brillante, parce qu'elle contient dans une petite surface toute la lumière solaire qui est reçue par la lentille.

Rapprochons l'objet et plaçons-le en A"R" à une distance de la lentille égale au double de la distance focale principale. Le rayon parallèle à Taxe se réfracte toujours suivant JR, que Taxe secondaire A"0 va rencontrer au point a". La figure montre que l'image a"bu est renversée, mais égale à l'objet. Un raisonnement très-simple démontre aussi cette égalité : dans le triangle A"la", la ligne F'O parallèle à la base A"I divise les autres côtés en parties proportionnelles. La ligne F'O ou la distance focale principale est égale à la moitié de la ligne A"J, d'où il résulte que a"0 égale à la moitié de a''A" ; par suite A"0 égale arrQ et les triangles rectangles A"OB", a'W sont égaux parce qu'ils ont les hypothénuses égales, et les angles A"OB",a"06" égaux comme opposés par le sommet ; d'où a,,bff égale A"B".

Approchons la bougie du foyer principal, plaçons-la en AB (fig. M 5), par exemple. Le rayon parallèle à Taxe se réfracte suivant JR, l'axe secondaire AO fait un angle plus grand avec l'axe principal et rencontre le rayon JR au point A7; on obtient en A'B1 une image renversée plus grande que l'objet.

Approchons la bougie de plus en plus, l'image grandit toujours et atteint les plus grandes dimensions, lorsque l'objet est très-voisin du foyer principal. Il suffît donc de placer tout près et un peu au delà du foyer principal d'une lentille un objet

lumineux ou éclairé pour obtenir une image réelle très-ampliflée de l'objet. (Principe du microscope solaire.)

Fie. 415.

Construction de l'image d'un objet approché du foyer principal.

Si la bougie est au foyer principal en A'F, le rayon parallèle et Taxe secondaire envoyés par le point A' sont parallèles après la réfraction et ne peuvent plus se rencontrer.

Enfin, portons la bougie entre le foyer principal et la lentille, en AB, par exemple (fig. 616), le rayon parallèle à Taxe, dirigé suivant JR, ne peut plus être rencontré par Taxe secondaire AO.

Fig. 416.

L'objet est placé plus près delà lentille que le foyer principal. (Cas de la loupe.)

En effet, la figure 1F0A est un trapèze, le côté AI est par hypothèse plus petit que la distance focale OP et par suite le point de rencontre des lignes IF et AO non parallèles ne peut avoir lieu que du côté de la base la plus petite AI, c'est-à-dire en A'. Tout autre rayon parti du point A émergera de la lentille comme s'il venait du môme point A'. L'œil placé en P, par exemple, aper-