A +B)(L—C)+ GC] > 4 (AB —H°)[L?— 2L(A+B—C)] 2 (AB) + (4 + B) (LC) + C

D RS {A—C—L)(B—C—L\.-#H (A — dE me Des

lesquelles dépendent à la fois de la situation du point de suspension et de la figure du corps.

44. La solution que nous venons de donner embrasse la théorie des petites oscillations des pendules, dans toute la généralité dont elle est susceptible. On sait que Huyghens a donné, le premier, la théorie des oscillations cireulures : Clairaut y a ajouté ensuite celle des oscillations coniques, qui ont lieu lorsque le pendule, étant tiré de sa ligne de repos, reçoit une impulsion

dont la direction ne passe pas par cette ligne. Mais si le pendule recoit en

mème temps un mouvement de rotation autour de son axe, la force centrifuge, produite par ce mouvement, pourra déranger beaucoup les oscillations, soit circulaires, soit coniques, et la détermination de ces nouvelles oscillations est un problème qui n’avait pas encore été résolu complétement, et pour des pendules de figure quelconque. C’est la raison qui m'a déterminé à m'en occuper ICI.