V. j Les premiers sont négligeables

En effet, si l’on appelle 0 l’angle de torsion de la section considérée, chaque section partielle tournera du même angle autour de son particulier, ainsi que l’indique la figure cicontre. Or, la distance des fibres extrêmes, d’une section partielle à son centre de gravité, étant' une fraction très petite de sa propre

centre de gravité

distance au centre de gravité O de la section considérée, et les efforts de torsion étant proportionnels à ces distances, on voit que chaque section partielle, considérée isolément, n’éprouvera qu’un effort de torsion insignifiant.

Quant aux efforts de tension qui, ainsi que nous le verrons, prennent une grande importance dans les barres de treillis, ils sont à peu près nuis dans les membrures.

En effet, les forces P, qui agissent dans chaque face, se décomposent suivant les barres de treillis et suivant les membrures.

Si l’on suppose que les barres de treillis sont inclinées à 45°, la force dans une membrure résultant de la décompositiQn de P est égale à la force P elle-même. Or, cette force est petite relativement à la section des membrures; de plus, elle est partiellement annulée par une force à peu près égale résultant d’une décomposition analogue des forces agissant dans la face contiguë. (Voir la figure.)

Il n’y a donc pas lieu de s’occuper de l’effet de la torsion sur les membrures.

Le moment Mt peut se décomposer en quatre moments agissant dans les quatre faces ; soit mt = Pr, l’un des moments; P, étant une force agissant dans la face considérée, r la 'distance de 1a. face au centre 0.

Nous avons vu que le déplacement produit par une force P est égal à :

PAs r P As

* E S (sin 2p . cos fi . w) — ErS (sin 2p . cos p . <o) mt As

“ E r S (sin 2p . cos p . <o)

La rotation 0 sera :

X m, As

“ V ~~ E r2 S (sin 2p . cos p . <o)

Nous en tirons la valeur :