CHAPITRE VII

RRODUCTION ET PROPAGATION DES ONDES ÉLECTROMAGNÉ- TIQUES. — EXPÉRIENCES DE HERTZ

Comme nous l'avons vu au début, H. Hertz a fait, 1 y a vingt ans, une découverte d’une importance capitale en parvenant à produire, au moyen d'oscillations électriques, un ébranlement périodique de l’éther, et en vérifiant que les rayons électriques qui prennent ainsi naissance obéissent aux mêmes lois que les rayons lumineux, les uns et les autres représentant la propagation d'ondes électromagnétiques.

Excitateur ou oscillateur.

Les circuits oscillants dont il a été question dans le chapitre précédent ne peuvent pas communiquer à l’éther qui les entoure un ébranlement intense, parce que ces circuits sont fermés sur eux-mêmes et que, sauf au voisinage du petit intervalle explosif de l’éclateur et dans la lame isolante très mince du condensateur, il n'existe dans l’espace environnant aucune ligne de force électrique. Pour obtenir des phénomènes de radiation, il faut employer non plus un circuit fermé, mais un circuit ouvert produisant des lignes de force électriques qui embrassent une certaine portion de l’espace, comme nous allons le voir.

L’excitateur ou oscillateur, utilisé par Hertz dans ses premières expériences, comprenait deux sphères métalliques A et B de 30 centimètres de diamètre situées à 1",50 l’une de l’autre (fig. 35). Un conducteur de 5 millimètres de diamètre, interrompu en ab par un éclateur, reliait ces deux sphères. Les deux

sa LP F1 Adful

ONDES ÉLECTROMAGNÉTIQUES 67

boules de l’éclateur étaient connectées au secondaire d’une bobine de Ruhmkorff. Un tel système forme un circuit oscillant ouvert.

Les circuits oscillants fermés que nous avons étudiés précédemment comprennent une certaine self-induction, concentrée

Fremgp.

dans une bobine, et une certaine capacité, concentrée dans un condensateur. Dans le circuit ouvert, dont il s’agit maintenant, la self-induction est réduite à celle des conducteurs, et la capacité est celle des deux sphères, qui forment, en quelque sorte, les deux armatures d’un condensateur.

Dans ces conditions, lorsque le système se charge sous l'effet de la différence de potentiel secondaire de la bobine, l'espace situé tout autour de l’excitateur est le siège de lignes de force électriques qui relient l’une des moitiés du circuit, chargée par exemple au potentiel +, à l'autre moitié, chargée au potentiel —. Une parte de ces lignes de force est représentée schématiquement par des lignes pointillées sur la figure 35. Quand la charge a atteint une valeur suffisante, une étincelle jailht entre les boules ab de l’éclateur. À ce moment, une série d'oscillations électriques prend naissance dans le circuit, par suite des modifications alternatives de l'énergie en jeu, qui passe de la forme électrostatique à la forme électrocinétique et Inverse-

ment, comme nous l'avons vu en détail dans le chapitre précédent. Les lignes de force qui existent dans l’espace autour de l’excitateur subissent alors des oscillations correspondantes, puisque le potentiel de chaque moitié du système s'inverse périodiquement. Ilen résulte un ébranlement violent de l’éther, et cet ébranlement donne naissance à une perturbation qui se propage sous forme d'une onde électromagnétique. Le phénomène par lequel le circuit ouvert AabB engendre des ondes électromagnétiques est appelé radialion.

En étudiant les circuits oscillants fermés, nous avons vu que toute perte d'énergie entraîne un amortissement des oscillations électriques produites. Comme perte d'énergie dans ces circuits, on n’a guère à considérer que celle due à la résistance électrique du circuit total, y compris l’étincelle. Dans les circuits oscillants ouverts, tels que l’excitateur de Hertz, il se produit en outre une perte (") très importante d'énergie par suite de la radiation. Par conséquent, les oscillations électriques qui prennent naissance dans un tel circuit sont forlement amorties et les ondes électromagnétiques qu'elles engendrent sont elles-mêmes amorties et d’une nature complexe.

Il ne faut pas croire qu'il existe une différence marquée entre les circuits oscillants fermés et les circuits oscillants ouverts. Si l’on éloigne progressivement l'une de l’autre les deux armatures du condensateur d’un circuit fermé, on passe peu à peu au cas du circuit ouvert. Quand la distance entre les deux armatures est faible par rapport aux dimensions de cellesci, le circuit doit être considéré comme fermé ; quand la distance entre les armatures est grande par rapport à leurs dimensions, le circuit agit comme un excitateur de Hertz.

La fréquence des oscillations dépend toujours des valeurs de la capacité et de la selfinduction. Dans l’oscillateur de Hertz

(*) Gette énergie est perdue pour le circuit, mais ce n’est pas de l'énergie réellement perdue, puisqu'elle reparaït sous forme d’ondes électromagnétiques que l’on utilise. Il n’en est pas de même de l’énergie absorbée par la résistance du circuit, qui est dépensée en pure perte pour échauffer les conducteurs de ce circuit. Pour

les applications de la télégraphie sans fil, par exemple, on s'attache à augmenter le plus possible la première perte et à diminuer autant que possible la seconde.

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qui vient d'être décrit, les oscillations électriques avaient une fréquence de 56 millions par seconde environ. La longueur d'onde des ondes électromagnétiques produites était donc de 5,35 environ.

Afin d'obtenir des oscillations de plus grande fréquence et, par suite, des ondes de plus faible longueur d'onde, Hertz à réduit le plus possible la capacité et la self-mduction dans un petit excitateur qui lui a servi pour un certain nombre d’expérences. Cet appareil (fig. 36) était constitué simplement par deux cylindres métalliques, d’une douzaine de centimètres de longueur et de trois cenmètres de diamètre, arrondis à une extré- 4 | mité et placés dans le prolongement l’un de Fie. 36. l’autre. Chacun d'eux était relié à l’une des extrémités du secondaire d’une bobine de Ruhmkorff. Les oscillations produites par cet excitateur avaient une fréquence de 450 millions par seconde ; les ondes engendrées avaient donc une longueur d'onde de 66°",5 environ.

Différents savants, continuant les travaux de Hertz, se sont efforcés d'augmenter encore la fréquence des oscillations produites. M. Righi a employé pour cela un excitateur composé uniquement de deux petites sphères métalliques de 8 millimètres de diamètre placées à 1 mullimètre environ l’une de l’autre et immergées dans l'huile. Il a pu obtenir ainsi des fréquences de 12 milliards par seconde, c'est-à-dire des ondes. de 2°*,5 de longueur d'onde. M. Bôüse est descendu plus bas et’a obtenu des longueurs d'onde de 6 millimètres : enfin M. Lebedew a obtenu des longueurs d'onde de 4 millimètres. La très fable intensité des oscillations d'aussi grande fréquence et l'extrême petitesse des effets qu'elles produisent rendent très difficile leur observation (").

Résonateur.

Pour pouvoir étudier la propagation du mouvement vibra-

(1) En effet, la quantité d'énergie en jeu dans un circuit est proportionnelle à la capacité de ce circuit. Pour obtenir de grandes fréquences d’oscillation, 1l faut réduire la capacité ; on réduit donc en même temps la quantité d'énergie en jeu.

toire créé par son excilateur, 1l fallait à Hertz un appareil susceptble d’être influencé par les ondes électromagnétiques et de les déceler. Cet appareil, nommé résonateur, consistait simplement en un circuit oscillant formé d’une boucle de fil interrompue en un point par un éclateur dont les deux boules étaient très rapprochées (fig. 37). Quand un tel résonateur est mis en vibration par l’action du mouvement

vibratoire de l'éther, des étincelles jaillissent

entre les deux boules sous l'effet de la duffé-

rence de potentiel qui existe entre elles ("). Évi-

demment, cet effet est maximum si le résonateur

pe a pour fréquence propre d'oscillation la fréquence du mouvement vibratoire, qui est elle-

même égale à la fréquence propre d’oscillation de l’excitateur.

Le résonateur constitue un détecteur d’ondes d’une sensibilité assez faible, mais néanmoins suffisante pour les expériences que Hertz avait à réaliser. Au lieu d'introduire dans le résonateur une coupure, ‘on pourrait avantageusement y intercaler un appareil de mesure.

Afin d'éviter toute confusion, il faut bien remarquer que l’action à distance produite par l’excitateur sur le résonateur ne provient pas de l'induction mutuelle des deux circuits telle que nous l'avons étudiée précédemment. L’excitateur donne naissance à un mouvement vibratoire de l’éther qui se propage par rayonnement sous forme d'une onde électromagnétique : ce mouvement vibratoire met à son tour en vibration le résonateur qui se trouve sur le trajet de l’onde.

D'après ce qui a été dit précédemment sur l'amortissement, on voit que les vibrations ou oscillations électriques du résonateur de Hertz sont peu amorties, puisque la seule perte d'énergie dans ce circuit provient de sa résistance, toujours très faible.

(1) Il peut exister une différence de potentiel entre ces deux boules, bien qu’elles soient reliées métalliquement entre elles, parce qu'il ne s’agit pas ici d’un régime permanent. Les oscillations électriques rencontrent, dans le conducteur métallique qui relie les deux boules, une résistance inductive d’autant plus grande que la fréquence est plus grande. C’est à cause de cette résistance inductive, dont l’existence a été expliquée à la fin du chapitre 1v, qu’il peut exister entre les boules une certaine différence de potentiel quand le résonateur est en vibration.

ONDES ÉLECTROMAGNÉTIQUES 71

Or les oscillations de l’excitateur sont fortement amorties, à cause de la radiation. Dans ces conditions, les vibrations ou oscillations électriques qui prennent naissance dans le résonateur ont pour fréquence la fréquence propre d’oscillation de ce cireuit, et non la fréquence des oscillations de l’excitateur. Si donc les deux circuits n’ont pas été accordés sur la même fréquence, 1l ne faut pas compter pouvoir déterminer, avec le résonateur, la fréquence des oscillations de l’excitateur ou la longueur d'onde réelle de la perturbation produite par celui-ci dans l’éther.

Certaines modifications ont été apportées au résonateur de Hertz par différents expérimentateurs : c’est ainsi que M. Blondlot a intercalé un condensateur dans la boucle de fil qui le constitue : 1l se servait d’ailleurs du même circuit comme excitateur, en reliant les deux boules au secondaire d’une bobine de Ruhmkorff. M. Righi, pour obtenir un appareil d’une très grande sensibilité, afin de déceler les ondes de son excitateur à grande fréquence, a employé comme résonateur une couche mince d'argent déposée sur une feuille de verre et ayant la forme d’un rectangle allongé ; cette couche était rayée transversalement par un trait de diamant extrêmement étroit, et l’on observait au microscope les étincelles ei jaillissaient entre les deux bords.

Actuellement, on possède des détecteurs d'ondes infiniment plus sensibles que le résonateur ; ces appareils reposent sur différents phénomènes et seront étudiés dans la suite.

Propagation desondesélectromagnétiquesdansl'espace. Réflexion, réfraction et interférence.

En se servant du résonateur, Hertz put étudier la propagation des ondes dans l’air et constater que cette propagation obéit aux principales lois de l'Optique. Nous allons rappeler brièvement quelques-unes de ses expériences.

| Réflexion. — Pour étudier la réflexion des ondes, Hertz prit deux surfaces paraboliques en zinc de 2 mètres de hauteur et de

yE NOTIONS GÉNÉRALES SUR LA TÉLÉGRAPHIE SANS FIL

1",20 d'ouverture qui devaient servir de miroirs pour concentrer en un faisceau parallèle les rayons électriques.

L'un de ces muroirs contenait, suivant son axe focal (fig. 38), le petit ‘excitateur aNtuPesS l’autre contenait, suivant son axe focal, un résonateur ouvert rectiligne formé de deux fils À et B reliés à un petit éclateur a. En plaçant les deux appareils en face l’un de l’autre et en mettant en fonctionnement l’excitateur, Hertz constata que les surfaces de zinc agissaient bien comme des miroirs vis-à-vis des rayons électriques et que ceux-ei étaient concentrés en un faisceau parallèle. En effet, quand les deux miroirs étaient disposés exactement en face l’un de l’autre, des étincelles apparaissaient à la coupure a du résonateur; dès qu'on tournait autour de son axe l’un des deux miroirs, cette action cessait. |

Hertz vérifia ensuite que, quand les rayons tombent obliquement sur une surface métallique, 1ls sont réfléchis suivant un angle égal à l'angle d'incidence, comme les rayons lumineux. Pour cela il dirigea sur une grande feuille métallique FF’ le faisceau de rayons parallèles émanant du miroir parabolique de l’excitateur E, et 1l constata que, pour recueillir sur le résonateur R les rayons réfléchis, 1l fallait placer le miroir parabo-

lique de celui-c1 dansune position telle que l'angle de réflexion Toute surface métallique agit donc bien comme un miroir vis-à-vis des rayons électriques,

D R celles auxquelles obéissent les C1 rayons lumineux. s 2”

a VO S e Ne PA

r is A pe r F F°.

réfraction purent être vérifiées Fe

TS sé 16: 30.

de la même manière : Hertz

6 fût égal à l'angle d'incidence + (fig. 39). et les lois sont les mêmes que Len Réfraction. — Les lois de la x — prit un prisme en substance isolante (résine ou asphalte) de

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1",50 de côté, et l’'intercala entre les deux miroirs de la figure 38. Il constata (fig. 10), en déplaçant le résonateur jusqu'à ce que celui-ci fût 1m-

pressionné par les rayons élec- £ | triques, que ces rayons avaient +

subi dans le prisme une ré- Rs

fraction semblable à celles que ne R

subissent les rayons lumi-

neux dans un prisme en verre. RE Inlerférence. — Quand un

rayon lumineux ou un rayon électrique tombe sur un miroir auquel 1l est perpendiculaire, il se réfléchit sur lui-même et revient en arrière. Le résultat produit est le même que Si deux rayons, suivant le même chemin mais en sens inverse, se superposaent l’un à l’autre. Le premier rayon, qui va vers le muroir, est dit rayon incident; le second rayon, venant du muroir, est dit rayon réfléchi. Chaque rayon représentant la direction de propagation d’un mouvement vibratoire, on voit quil y aura superposition de deux mouvements vibralotres de même fréquence et de méme amplitude progressant en sens inverse. Par conséquent, chaque particule d’éther, située primitivement sur le chemin du rayon incident, va se trouver soumise à un mouvement résultant de la combinaison des deux mouvements vibratoires qui agissent simultanément sur elle. Les phénomènes auxquels donne lieu la combinaison des deux mouvements vibratoires s'appellent phénomènes d’interférence.

Soit AB (fig. 41) la ligne perpendiculaire au miroir M, suivant laquelle progressent, en sens inverse, les deux mouvements vibratoires dont il vient d’être question. Appelons I le premier mouvement, qui progresse dans la direction AB, et IT le second mouvement, qui progresse dans la direction BA. Considérons une particule d’éther située primitivement sur la ligne AB et étudions le mouvement résultant auquel cette particule va être soumise. Du fait de la propagation du mouvement vibratoire I, la particule doit se déplacer suivant une perpendiculaire à AB en effectuant un mouvement vibratoire harmonique. Du fait de la propagation du mouvement vibratoire ÎT, la particule doit se déplacer encore suivant la même

perpendiculaire en effectuant un second mouvement vibratoire harmonique. Ces deux mouvements vont se composer en un

mouvement résultant dont l'amplitude dépendra de la différence des phases des deux mouvements composants. Si ceux-ci ont la même phase (*), ils sont concordants et leurs effets s’ajouteront : la particule sera soumise alors à un mouvement vibratoire d'amplitude double de celle des mouvements composants. S1, au contraire, les phases des mouvements I et ITsont égales et opposées, ces deux mouvements se détruiront l’un l’autre à chaque instant et la particule restera toujours immobile. Si enfin les phases des deux mouvements diffèrent d’une quantité quelconque, la particule effectuera un mouvement vibratoire dont l'amplitude dépendra de la valeur de la différence des phases : cette amplitude sera d'autant plus grande ou d’autant plus petite que les phases se rapprocheront plus de la concordance ou de la discordance. Dans tous les cas, la fréquence du mouvement résultant sera égale à la fréquence commune des mouvements vibratoires I et II.

En un point donné P, la différence des phases des mouvements vibratoires I et IT conserve toujours une valeur constante qui dépend de la position du point P par rapport à l’origine A du rayon. L’amplitude du mouvement vibratoire qu'’effectue la particule p, située primitivement au point P, est donc bien déterminée : elle aura, par exemple, pour valeur PP,. Considérons les particules successives qui sont à la droite de p: quand on va vers B, la phase du mouvement vibratoire [ aug-

() La notion de phase a été expliquée dans le chapitre 11, page 10.

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mente (puisqu'on s'éloigne de l’origine A), et la phase du mouvement vibratoire IT diminue (puisqu'on se rapproche de l’origine B). L'une des phases augmentant, et l’autre diminuant (”), la différence des phases des deux mouvements composants varie rapidement quand'on passe d’une particule à la suivante, et, par conséquent, l'amplitude du mouvement vibratoire de chaque particule diffère sensiblement de celle du mouvement vibratoire de la particule précédente. On arrivera donc assez vite à une particule pour laquelle cette amplitude sera maxima (les phases des mouvements vibratoires [ et IT étant égales et concordantes) ou nulle (les phases des mouvements vibratoires I et IT étant égales et opposées). Soit r cette particule, située au point R.

Considérons les particules situées en O et S de part et d'autre du point R à une distance d’une demi-longueur d'onde. D'après ce qui a été dit au chapitre r, page 10, les phases des mouvements de deux particules distantes d’une demi-longueur d'onde dans chacun des mouvements vibratoires I et IT sont égales et opposées. Donc, puisque les phases se sont inversées dans chacun des mouvements vibratoires I et IT, elles sont encore égales et concordantes (ou opposées) en O et enS st elles étaient égales et concordantes (ou opposées) en R. De même pour les points situés à 1, 3/2, 5/2, 7/2... longueur d'onde de part et d'autre du point R. Si les phases sont opposées, les particules situées aux points O, R, S, elc., restent immobiles; ces poinls sont appelés des nœuds. Si au contraire les phases sont concordantes, les particules siluées en O, R, S, elc., effectuent des mouvements périodiques dont l’amplilude a une valeur double de celle des mouvements et IT. Ces points sont appelés des ventres. Il est facile de voir qu'à mi-distance entre deux nœuds, 1l existe toujours un ventre, et qu'à mi-distance entre deux ventres il existe toujours un nœud. Deux nœuds ou deux ventres sucressifs sont séparés l’un de l’autre par une distance égale à une demuilongueur d'onde, comme on vient de le voir: un ventre el un nœud voisins sont séparés par une distance égale à un quart de

(1) L'augmentation de l’une est d’ailleurs égale à la diminution de l’autre.

longueur d'onde. L'ensemble des nœuds et des ventres forme uné onde stationnaire. |

Il faut bien se garder de confondre les mouvements vibratoires qu'effectuent les particules successives dans une onde qui se propage (chapitre 1) ou dans une onde stationnaire comme celle dont nous venons de déterminer l'existence. Dans la première, chaque particule effectue un mouvement de même amplitude que celui de la particule voisine, et 1l se produit une sorte de déplacement latéral de l’onde (‘) : ici chaque particule effectue un mouvement dont l’amplitude est différente de celle du mouvement de la particule voisine. Les particules 0, r, s, situées par exemple en des nœuds O, R,S$ (fig. Ar), sont immobiles ; les mouvements des particules X, n, q, situées en des ventres K, N, Q, ont une amplitude 24, en appelant a l'amplitude de l’un des mouvements périodiques composants. Le mouvement de la particule p, située en P, a une amplitude PP, ; celui de la particule £, située en T, a une amplitude TT, . La posilion des nœuds el des ventres est invariable dans l’espace.

En employant un excitateur qui comprenait, au lieu de sphères, deux plaques carrées de 1 600 centimètres carrés, et en plaçant parallèlement à cet appareil une grande feuille métallique, Hertz constata, au moyen d’un résonateur, que les rayons électriques donnent lieu aux mêmes phénomènes d’interférence que les rayons lumineux, et qu'il se produit une onde stationnaire présentant des nœuds et des ventres. En réalité, ces expériences n'étaient pas concluantes, parce qu'un phénomène complexe intervenait à cause de la grande différence des valeurs de l'amortissement dans le résonateur et dans l’excitateur : elles ont été reprises depuis, et les résultats fondamentaux ont été reconnus exacts.

Propagation des ondes électromagnétiques dans les fils. -

Si l'on fait agir sur un fil ouvert (*) les oscillations produites

(") Ce déplacement est bien visible sur les figures 2, 3, 4, 5 du chapitre r. (2) C'est-à-dire dont l'extrémité est isolée.

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par un excitateur, la perturbation créée dans ce fil se propage, et se réfléchit sur l'extrémité du fil : la perturbation directe et la perturbation réfléchie interfèrent et donnent lieu à une onde slalionnaire qui présente des nœuds et des ventres.

Le courant étant forcément nul à l'extrémité libre du fil(”) puisqu'il ne peut y avoir d'accumulation d'électricité en ce point, il y a un nœud de courant à celle extrémité. Donc il ÿ aura d’autres nœuds de courant à des distances 1/2, À, 31/2, b1/2...,.etc. de l'extrémité, À étant la longueur d'onde de la perturbation. Puisqu'il y a un nœud de courant à l'extrémité du fil, nous savons qu'il y aura un ventre de courant à une distance 1/4 de l'extrémité, et d’autres ventres de courant aux distances 34/4, 51/4, 77/4... de l'extrémité.

On montre mathématiquement et on vérifie expérimentalement que l'onde de courant et l’onde de potentiel qui se propagent dans le fil ne sont pas en phase. Leurs phases diffèrent d'un quart de période. L’onde de potentiel présente aussi des nœuds et des ventres, mais, puisque les deux ondes ont une différence de phase d'un quart de période, les ventres de potentiel se trouvent aux points où il exisle des nœuds de courant, et les nœuds de potentiel se lrouvent aux points où il existe des ventres de courant (*). Ce phénomène est absolument analogue à celui que présentent, en Acoustique, les vibrations de l'air dans un tuyau sonore fermé à une extrémité. Le potentiel, ou la tension électrique, est analogue à la pression de l'air, et le courant électrique est analogue à la vitesse de l'air. Aux ventres de vibration, où la pression est forte, la vitesse de l'air est nulle ; aux nœuds de vibration, où la pression est nulle, la vitesse de l'air est maxima. D'après ce qui a été dit précédemment, on voit que

(1) À moins que celle-ci n’aboutisse à une capacité.

(2) En effet, si l’onde de potentiel et l’onde de courant étaient en phase, les ventres de potentiel et les ventres de courant se trouveraient aux mêmes points. Mais puisque les phases de l’onde de potentiel et de l’onde de courant différent d’un quart de période, l’onde de potentiel se trouve d’un quart de longueur d’onde en arrière de l’onde de courant : donc les ventres de potentiel se trouvent à un quart de longueur d'onde en arrière des ventres de courant, c’est-à-dire qu'ils sont aux mêmes points que les nœuds de courant. De même les nœuds de potentiel, qui sont à un quart de longueur d’onde des ventres de potentiel, se trouvent aux mêmes points que les ventres de courant.

l'amplitude du mouvement vibratoire à un ventre de tension est double de la valeur maxima de la tension alternative agissante.

Pour étudier la propagation le long des fils, Hertz, puis M. Lecher et MM. Sarrasin et de la PRES ont employé le dispositif suivant (fig. 42).

L’excitateur comprend deux plaques nEAIqUES carrées À et B reliées par un conducteur interrompu en son milieu par un éclateur E. En face des deux plaques A et B sont disposées deux Fu A’ et B' formant avec elles deux condensateurs. Chacune de ces plaques est reliée à un fil, et les deux fils, soigneusement isolés à leur extrémité, sont tendus parallèlement l’un à l'autre. Il se produit le long

E de ces fils des nœuds et des ventres de ten-

sion et de courant : un tube vide d'air (tube de Geissler par exemple), placé trans- B ll B° versalement entre les deux fils, devient Fi. 42. très lumineux aux points où 1l existe des ventres de tension, et reste complètement obscur aux points où 1l existe des nœuds de tension. Au lieu d'un tube à vide, on peut employer d'autres appareils appropriés. Les nœuds et les ventres de courant peuvent être mis en évidence si l’on intercale dans l’un des fils, en des points variables, un appareil de mesure (ampèremètre thermique par exemple) ou simplement une lampe électrique à incandescence dont le filament rougit aux points où il y a des ventres de courant et reste obscur aux points où il ya des nœuds de courant.

M. Blondlot, qui s'était proposé de mesurer la vitesse de propagation des ondes dans les fils, excitait ceux-ci par induction électromagnétique avec le dispositif que représente la figure 45. Dans ce dispositif, un excitateur circulaire agit sur un fil qui l'entoure à très faible distance et dont les deux extrémités sont tendues parallèlement l’une à l’autre : la self induction d'un tel circuit circulaire peut être exactement déterminée par le calcul : de même, la capacité du condensateur intercalé dans ce circuit est connue. On peut donc, connaissant la valeur du produit CL (capacité et self-induction), déterminer exactement la fréquence