Prenons un fil de plomb (1), d'un cinquantième
(1) Tics- pipirienees d'un genre semblable ont été faites avec une grande variété do substance-., et toutes tendent il prouver- l'existence
à-Hiek (5 dix-millièmes) do diamètre, et de dix feet (3 mètr e») de long; fixons-le ferme au plafond , et laissons-le pendre verticalement; alléchons à l'extrémité inférieure un indicateur comme l'aiguille d'nne montre; sur quelque chantier immèdiatemBnlau-dessous, divisons en degrés un cercle de centre correspondant au point le plus bas du fil. Plions mainlenant le lil deux rois en rond, el abandonnons- le ensuite à lui-même. On verra enfin l'iiidicaleur qui a èlé roulé deux fois avec le fil autour de la circonférence du cercle, retourner et faire quatre révolutions entières, c'esl-i-dire deux révolutions en arrière, ou bien au-delà de sa première position ; il reviendra de nouveau dans la direction où on l'a tordu, et après avoir long-temps oscillé en arrière et en avant, chaque oscillation diminuant d'amplitude, il reviendra, en définitive, précisément dans sa première position. En autre, si les forces avec lesquelles l'aiguille , après avoir été tordue sous différens angles, tend a retourner dans sa première position, sont mesurées avec foin, on les trouvera proportionnelles aux angles de torsion (1;.
202. Maintenant tordons le fil eu rond quatre fois au lieu de deux. En l'abandonnant à lui-même, il oscillera comme avant, et finira par rester en repos; rouis il ne se trouvera pins dans la position dont on l'avait retiré, et deviendra trop court pour celle position, presque do deux révolutions.
Les particules du lil ont donc quelques-unes d'elles déplacées si loin qu'elles ne peuvent plus rentrer dans leur première place, et un nouvel arrangement a lieu parmi elles : celles vers le centre n'ayant été que faiblement déplacées, sont probablement toutes revenues; celles plus éloignées ont continuellement subi un déplacement de plus en plus permanent, jusqu'à ce qu'à la circonférence, le déplacement soit
de* propriétés élastiques, même dans celles où l'on s'; attendait ta notas. Un petit cylindre Ou lil de terre à pipe, par exemple, étant sonmis à la torsion, montra des propriétés manifestant l'eiiatcnco d'une parfaite élasticité dans toutes s--* iiarticuii'S ainsi fci'/n (ju'oit eût pu l'espérer du meilleur ecier. Seulement les limites de l'élasticité
(11 II J a tant de précision à cela, qna des balanças, dites de torsion, destinée») à mesurer dei forces trup petites pour être sensibles à une balance ordinaire, ont été construite» sur ce principe.
égal t déni fois la circonférence du fil divisé par sa Iongueur.
Le fil, dans ces circonstances, est dit avoir pris du jeu.
203. Il est remarquable qu'après cotte altération des polirions relatives des particules, elles semblent avoir conservé le même rapport enir'elles. Chaque particule est affectée par les particules au milieu desquelles elle a repris position, précisément comme elle l'eût été pour celles qu'elle a quittées ; car si après avoir pris du jeu, on tord de nouveau, on trouvera que l'élasticité est la même qu'avant.
Cette propriété en vertu de laquelle les particules d'une masse peuvent se mouvoir enir'elles, pissant à chaque nouvelle position dans le même rapport a l'égard des particules qui les entourent dans celte position, qu'elles étaient avec celles adjacentes a loulo autre position précédente, se nomme ductilité. L'expérience précédente nous montre ainsi deux des propriétés les plus importantes des corps solides.
10 Leur élasticité résultante de la tendance de chaque particule à revenir à la position d'où elle a été déplacée, avec une force proportionnelle au déplacement.
30 Leur ductilité étant celle propriété par laquelle ce déplacement, quand il est fait dans de certaines limites et en certaines circonstances, se détermine permanent, les particules déplacées prenant de nouvelles positions dans la masse et entrant dans la même relation par rapport aux particules qui viennent à les environner, qu'elles l'étaient par rapport a celles qui les environnaient précédemment.
204. Nous avons dit que le déplacement, qui appelle dam son existence la propriété de ductilité, doit avoir lieu dans certaines limites et en certaines circonstances.
Si le déplacement est moindre qu'il n'est nécessaire pour l'amener dans ces limites, la particule retournera, en vertu de sa propriété d'élasticité, exactement à sa première position et y restera. Si le déplacement de la particule est trop grand pour se tenir dans les limites de la ductilité, il ne réitéra pai, avec les particules dans la direction desquelles il a été mu, dans la mémo espèce de relations dont il est sorti : une séparation partielle de la masscaura décidément lieu, en ce qui concerne chaque particule, ainsi qu'une altération permanente de structure. Cette altération de structure intérieure se présentant par un nombre considérable des parti-
cules qui composent la masse, affectera sensiblement u force. Elle peut d'ailleurs avoir lieu sans présenter à la surface de la masse aucune indication de ce changement intérieur qni s'est opéré. Ainsi un canon, s'il est tiré avec une charge de poudre produisant un effort .1 ) au-dessus de la force élastique de certaines portions de ta matière dont il est composé, éprouvera une altération permanente de structure, et un second coup le brisera. 11 a été prouvé qu'un canon de grandes dimensions, ainsi poussé a bout par une charge excessive, peut être brisé en pièces par un seul eoup d'un marteau de forge (2).
D'après le même principe, un fit peut être brisé en le pliant et le redressant plusieurs fois au même endroit. A chaque pli, nne altération permanente de structure a lieu par rapport à certaines particules qui composent la section vers laquelle on le courbe. Certaines de ces -particules se séparent l'une de l'autre, et par un pli répété, celle séparation s'étend I la totalité d'une section du fil. Une altération déstructure intérieure paraît s'opérer dans quelques corps par t'influence seule du temps. Aiosi la pierre n'a qu'une force très -incertaine ; une altération de ce genre marchant continuellement chei elle, sans que ses effets en soient apparens que par on grand nombre d'années.
205. Les propriétés d'élasticité et de ductilité en vertu desquelles les particules du corps peuvent subir un déplacement sans altération permanente <!o structure intérieure, sont, pour la pratique, des plus importantes. Nous avons déjà remarqué que la destruction de force de ce genre contenue dans un corps se mouvant, et qui s'exerce à l'tmne peut avoir lieu si ce n'est avec un certain degré issement dans les parties de la masse contre laquelle
(1) L'effort qui produit des altérations permanentes do structure varie d'an quart h un cinquième de celui nécessaire pour produire une entière rupture.
(2| Tout oe qui précède, dans l'auteur anglais, n'est relatif qu'aux canons de fonte do ter; ceni en brome s'étonnent, se fendillent, sa déchirent; mais quand le brome est convenable, ils n'éclatent jamais en morceaux; et cela tient précisément à l'élasticité et à la ductilité de liai**- "« T-
elle heurle. Puis donc que les parties du corps cèdent à chaque force de la nature de l'impact qui les heurte, cet affaitiement ou déplacement de leurs particules est nécessairement suivi d'une altération permanente de structure, et peu de masses peuvent conserver leurs formes pendant du temps considérable, car il en est bien peu qni ne soient pas sujettes à l'action de certaines forces de henrt. Une averse de gr@Ie, ou même de pluie, suffit pour réduire en poudre chaque chose sur la surrace de la terre; rien ne peut sortir de nos mains qui soit capable de supporter le plus faible impact qu'il ne peut manquer de recevoir, et la substance sur la—
rille on le place peut elle-même se réduire en poussière; substances peuvent se trouver suffisantes pour supportée la pression du poids d'un homme qni s'y repaierait, et ne l'être plus pour qu'il s'j meuve en sûreté.
206. La meilleure manière de mettre en œuvre la propriété de ductilité, est probablement celle de l'impact. En variant la valeur de la force du heurt, on peut arriver prompte ment à celte valeur du déplacement dans les particules d'un corps, qui est justement nécessaire pour lui donner ce qu'on nomme techniquement une astiette ; le corps ayant, dans ces circonstances, précisément la même propriété qu'avant, en répétant les coups on reproduit un nouveau déplacement dans les limites de la ductilité, et on peut le façonner ainsi de toute forme, en l'étendant suivant une surface voulue. La propriété de ductilité, ainsi développée par l'impact, se nomme malléabilité. Dans certains métaux, et dans l'or spécialement, elle se présente arec une étendue étonnante.
207. Une autre méthode do mettre en action cette propriété du corps, et spécialement des métaux, est celle adoptée dans la tréfilerie. En voici un exemple tiré des ouvrages
françaises. Le fil doré en usage alors pour la broderie et la passementerie se faisait ainsi'. Un cylindre d'argent, du poids de 360onces, était couvert avecune fenillo d'or du poids de 6 onces au plus. Toute la masse pesant alors 566 onces était passée à la filière d'acier, les trous diminuant graduellement de diamètre jusqu'à ce qu'au dernier enfin elle fût convertie en un fil le! quo 202 pieds de ce fil pesaient seulement un seizième d'une once; en sorte que le tout était de la longueur de 1,182,912 pieds, ou de 98,576 lieues de France. Ce fil fut
pissé entre des rouleaux pour l'aplatir, ce qni Pmk en mime temps allongé d'un septième. Sa longueur alors était ie 1,350,900 pieds, on 112,66 lieues de France, ce qui est plus que la distance de Paris à Lyon. Le Cl avait alors un quitre-vingt-seuième de ligne de largeur; en admettant amBéaumur qu'nn pied cubique d'or pèse 21330 onces, ei qu'un pied cubique d'argent pèse 11525 onces, nous trouions que son épaisseur ne doit pas être plus de L
b'sn ponce. Quelle doit être alors la couche mince d'or qui lerwooTreï Par des calculs analogues, nous trouvons que
celle épaisseur d'or ne peut pas être plus de —
d'un pouce; et cependant on fait du (il doré dans lequel on n'emploie que le tiers de cet or.
lleit impossible de porter pins loin nos connaissances sur la ductilité de la matière.
Il est probable que tous les corps possèdent plus ou moins les .propriétés d'élasticité et do ductilité ; mais ces propriétés y wisient en proportions excessivement variées (1). Ceux qui wnl les plus élastiques ne sont pas les plus ductiles, et il semble même que le contraire ait lieu, les corps les plus dnclilw étant ordinairement les moins élastiques.
208. On a vu que les particules des corps solides tendent I retourner dans chaque position d'où elles sont sorties, avec "M force proportionnelle à leur déplacement : si donc nous «présentons par la lettre M la force nécessaire pour déplacer les particules composant une unité de volume d'un corps solide quelconque, fa une unité de distanco (2), la force néces-
li] C'est qn fait curiem qu'en forgeant un métal, or. le passant fréquemment à la Eliére [unir IV-Un-f "ii lii, sa aihfsim, qui est la force «fn laquelle il résiste à une rupture complète, s'accroît beaucoup. Ainsi le plomb , quoiqu'il devienne moins dense par l'étirage, triple
[% C'est-à-dire la force suffisante pour qu'un solide entier occupe W espace égal kieat solides entiers, ou qui serait égalo à cotte force, pourra que Va substance pût être déplacée à cette distance, sujette à « nîme loi qui régit sa tendance à recouvrer sa position. Avec celte condition, la force M peut être comprise appliquée au cas de campretîmsiton qa'à celui d'extension.
saire ponr produire an déplacement de la même unité pou r une distance de D unités oq parties d'unité, sera égale à D fois M : appelons f cette force
f= MD.
Ainsi que nous le verrons, il y a une grande variété de moyens de déterminer la valeur de la force M. Le suivant atteint très-bien ce but.
Soit une verge d'une substance dont le module d'élasticité M soit à déterminer, cette *erge ayant une section égale à H d'unilès carrées, et ayant L d'unités de longueur. Une force quelconque F étant appliquée à allonger ou a comprimer cette masse, soit l l'altération correspondante de longueur observée.
Maintenant la tension de part en part de la masse est la même. Chaque section transversale est donc soumise à l'ac- IÏod d'une force égale a cette force F qui est appliquée à l'extrême section. Chaque unité d'une telle section est sou- F
mise aune force égale à ~" L'extension ou la compression
du total L d'unités de longueur èlanl (, chaque unité de longueur est étendue ou comprimée dans un espace égal «
— . M est la force produisant chaque unité d'extension
ou compression sur une unité d'aire et une nnité de Ionguenr.
Il s'ensuit dès-lors que la force nécessaire ponr produire tout l'effet sur une telle unité est
Mais la force agissant réellement sur nne unité de l'aire de chaque section, et produisant cette extension ou compression,
a été trouvée être - d'où | = — et M = — .
Si E est la hanteor en décimètres d'un prisme, on d'une barre de substance quelconque, dont le poids soit égal à la valeur de la force Jfi correspondante a l'élasticité de ce».
substance, el qui a une section transversale d'une unité dans l'aire , appelant w le poitù d'un décimètre de cette barre, nous aurons
Kfw
Celte valeur de E ainsi prise est le module de l'élatiieitè.
La table à la fin dn chapitre contient les valeurs des modules d'élaiticité et de la force M, déterminées par expérience, pour diverses substances, a l'aide de la compression pour laquelle elles sont moindres en général que pour l'extension.
209. Supposons {fig. 172] une masse élastique AB C D terminée par un plan rigide AB, soumise a l'action d'une force P, faisant mouvoir ce plan parallèlement à lui-même jusqu'en A' B'. Chaque unité de la masse étant également déplacée, toute la force P nécessaire pour produire ce déplacement, sera égale a la force M, multipliée par les unités do l'espace entre A B et A' B', ou si K est l'aire du plan MXKXAA' = P
d'où il suit
MK
Pnisque la force agissant snr chaque point du plan A'B' est proportionnelle à la comprettion de la matière immédiatement en dessous, et que cette compression est partout égale à A A', il s'ensuit que la pression sur chaque point de ce plan est la même. Par conséquent, une plaque uni/orme de quelque substance pesante peut être prise d'une telle épaisseur, qu'ayant précisément la même forme et les mêmes dimensions du plan A'B'j les poids de ses parties soient précisément analogue» et égaux aui pressions supportées par les différeos points de ce plan. Or la résultante du poids des parties de la plaque passe par le centre de gravité du plan A' B' ; la résultante des pressions sur ce plan passe donc par le même point, elil s'ensuit que la force P doit agir en ce point. Donc pour produire ce mouvement du plan AB parallèlement, à lui-même, que nous avons supposé, il est nécessaire que I* force P agisse au centre de gravité de ce plan.
Mécanique induilrielle , Ira pari.
Si la force F n'agit pas au centre de gravité de la section AB, cette dernière prendra une position oblique A 'B'(fig.i 73).
210. Cette position oblique coupera sa position horizontale précédente. Dana la ligne d'intersection, la masse ne supportera ni extension ni compression, et c'est là ce qui lui a fait donner le nom d'axe neutre de la section ; on le voit enN. En alternant sa positiop, le plan AU a comprimé la matière qui se trouve entre N B clNB\ el permis l'extension de celle qui se trouve entre NA elfiV. Si la masse est appliquée dans toute sa longueur, chaque section transversale se trouvera ainsi se cooper ; dans la nouvelle position qu'elle devra prendre, avec la position qu'elle occupait avant; chaque section a dès-lors aussi un aie neutre, el la surface dans laquelle tous ces axes neutres sont compris, est la turfaee netttre de la masse.
La force de la matière ne sera pas affaiblie , évidemment, en enlevant cette portion qui est immédiatement cou ligue à cette surface.
911. Considérons maintenant tes circonstances qui peuvent nous mettre à même de déterminer la position de l'aie neutre.
On observera que les forces qui maintiennent le plan A' B' en repos, sont : la force P et les forces élastiques mises en action par la compression de la masse enlro IV B el N B', et par l'extension entre AN et A' N. Or ces forces élostïqrjes sont, aux diûerens points de A' B', proportionnelles aux dislances auxquelles l'extension ou la compression a tu lieu à ces points; c'est-à-dire qu'en menant de ces poinlsdes perpendiculaires au plan AB, les forces correspondantes «ont séparément proportionnelles à ces lignes. Or Une moue pesante, précisément des dimensions de l'espace compris entre les plans N B el N B', passerait sur les différens points du dernier plan, à raison de son poids, avec des forces exactement proportionnelles aux lignes dont nous venons de parler. Donc une semblable masse pourrait, en la prenant exactement pour son poids, remplacer les forces élastiques surN B\ De même une masse pesante, exactement des dimensions de l'espace compris enireNA et N A', pourrait être prise pour remplacer les forces agissant en NA'; seulement sa gravité doit Sire supposée agir en dessut au lieu d'en dessous.
Chienne de ces masses sera partout d'nne densité uniforme, mais elles pourront èlro de densités différentes l'une de l'aiilté, a raison de l'inégalité des modules d'extension et de compression.
Paisqu'alors les forces agissant sur diffèrens points de A B sont identiques avec les poids des parties de certaines masus uniformes des dimensions des espaces compris entre ce plan etAB, il s'ensuit que les résultantes de ces forces passent parle centre de grayitë de ces masses. Ainsi là résultante des forces sur ie plan M B' passe par le centre de gravité de la masse H B B', et la résultante des forces sur H A' passa par lecenire de gravité do la masse AN A'.
Soient a et b les points où les résultantes des forces sur SA' et H B', respectivement, coupent le plan A B ; soit aussi p le point d'intersection de P avec ce plan, et M le centre do gravité da plan. Appelant m et m' respectivement les poids *.i buWK j -ni Ht nrîai>s nnnr rpmulacer les
-ii>u l X ni 0. . . ,
Ces deux conditions 5oîii liftantes pour la détermination mathématique de la position de l'axe neutre, ainsi que nous It verrons dans l'appendice.
913. Si la masse est rectangulaire, ou la section AB ira rectangle, M coïncidera avec l'intersection de sa diagonale m dans l'aie Je la masse , et l'on trouvera que MN , o^ j. dislance de l'axe neutre a l'aie de la masse, est égale au w .
delatfjueABdiviséo par douze fois la dislance M p; f^Km :
Ainsi, dans ce cas, l'axe neutre est dans la surface de P«ft
Si par suite :
nie :
iïp = '/s MB, ou bieu = '/a AB; MR = '/a AB = MA.
semblage en A. Puisque la masse NA A' finit en ce point, il s'ensuit que
P = m' X { masse N B B') wm '/a AB X BB*
où fi B' est la plus grande compression. Or, dans le cas de la compression directe (art. 209),
P = M' X AB X (compression directe).
Donc la compression obliqua, quand la direction de la force
Krlurbalrice P est telle que l'aie neutre est dans la surfan la masse, est égale a deux fois la compression directe; c'est-à-dire la compression produite parla même force P agissant au centre de gravité (art. 209). Si M p est moindre que '/."> MB, l'aie neutre est en dehort de la surface.
Dans l'un et l'autre de ces cas, la matière est évidemment comprimée dans l'épaisseur entière de l'assemblage.
Il paraît alors que pour que l'assemblage puisse supporter la compression dans une portion de sa section transversale, et l'extension dans nne autre, par l'action d'une force dans la direction de sa longueur, cette force doit être appliquée è nne profondeur en dessous de sa surface, plus grande que le tiers de toute sa profondeur,
£15. Si la force P, an lieu d'être appliquée dans la direction de la longueur de la masse, est appliquée dans la direction de sa largeur (fig. 174) ; alors, en supposant la massa maintenue en repos par des forces appliquées à ses extrémités, a mit dans la direction de sa largeur, puisque les forces agissant dessus peuvent se décomposer en deux séries, dont l'une formée de celles dans la direction de la largeur est perpendiculaire aux forccs.de l'autre, qui résultent de la compression et do l'extension de la matière autour du plan A B, et qui agissent dans la direction de la longueur de l'assemblage; il s'ensuit que la résultante des forces de la première série doit se trouver égale à zéro, ainsi que la résultante des forces de l'antre série. En effet, prenant ces résultantes, elles seront évidemment en directions a angles droits l'une à l'autre, et devraient, si les deux résultantes n'étaient pas nulles, avoir une résultante commune, qui serait la résultante de toutes les forces du système ; c'est -a-dire que toutes les forces
du système auraient une résultante de grandeur déterminée; ce qui ne peut pat être, puisqu'elles sont en équilibre.
214. Les forces paraltiiies de compression el d'extension, agissant sur la section A'B', ont, par conséquent, une résultante égaleà zéro. Il s'ensuit dès-lors que la somme des forces produites par la compression est égale à la tomme des forces produites par l'extension (art. 46), el l'on a à raison de ce qui précède :
m X (masse N A A') = m' X (niasse NBB').
Si le module d'élasticité était le même pour la compression et pour l'extension, et que la masse fût symétrique autour d'un certain plan auquel la direction de la force P fût perpendiculaire, ce plan serait le plan neutre de la masse. Ainsi le plan neutre d'un assemblage rectangulaire le diviserait également, et le pian neutre d'un cylindre serait un plan quelconque passant par l'axe.
215. Puisque les portions de la matière dans le voisinaje du plan neutre ne supportent qu'une Irés-faible partie de toute la pression, el no l'oornisseut qu'une excessivement petite portion des forces qui produisent l'équilibre, leur forme el leurs dimensions ne peuvent être que faiblement altérées ; il s'ensuit que lu forte d'un cjlindre ne sérail pas sensiblement affaiblie en coupant ces partions. Si la masse doit supporter uue pression égale, non pas dans une direction seulement, mais dans toute direction autour de sa surrace, alors ws portions qui avoisinent le plan neutre peuvent être enlevées dans chaque position que prend le plan, à mesure que la direction de pression change. Or les parties du cjlindre qui sonl autour de chique position possible de son plan neutre sunt les parties autour de son axe par lequel ou a vu que le plan neutre passe toujours, ou dont il ne peut dévier, sous aucun rapport, que d'une petite quantité résultant de l'inégalité des modulés de compression et d?éxterision.
Ainsi la force d'un cylindre pour résister 6 un effort transversal, n'esl pas sensiblement diminuée en enlevant les portons autour de son axe, ou bien en le creutant. Sa force sera considérablement augmentée, si la matière prise dans l'intérieur est accumulée sur sa surface extérieure. Or ayant a construire uue masse capable de supporter l'effort transversal, également onioutesdireclions, il est évident qu'on doit la façonner
en cylindre; et ayant h la construire, avec une quantité donnée de matière, de la plus grande force pottible, ii s'ensuit qu'on doit la façonner en cylindre creux.
C'est a»fu> qu'opère la nature , quand elle veut donner la pins grands force possible à une petite quantité de matière. Les os des animaux sont des cylindres creux. Dans la charpente des oiseaux, où il est surtout important qu'il y ait le moins de matière possible, afin que le poids soit te moindre possible, et où il faut une grande force cependant, le peu d'épaisseur des parois des os est remarquable. Les tiges des plantes sont ordinairement des cylindres creux, variables en épaisseur du sixième au dixième de leur diamètre.
De même, les plumes des oiseaux sont des cylindres creux dans cette partie où, faisant fonction du petit bras d'an levier, le tu; ou de la plume soutient l'effort des muscles puisions qui donnent le mouvement a l'aile. La légèreté de ces plumes comparées à leur force a passé en proverbe.
Les arts se sont emparés de ce principe de force, et ont imité la nature. Des colonnes de fer destinées à supporter de grands poids, se fondent creuses. D'après le mémo principe, les charpentes de fer se font crème» dans la direction où elles supportent la pression , et étroite» dans la direction qui se croise à flDgles droits avec celle-ci ; souvent elles sont écidee» vers leur surface neutre.
316. Dans le cas d'une section rectangulaire, les masses NAA' et NBB' sont l'une a l'autre en raison des carrés de N A et de N B. Or l'étendue des surfaces souffrant la compression , l'extension peut être aisément déterminée par expérience. On n'a qu'a placer la charpente horizontalement à l'aide de chantiers ou autrement , et à la charger do poids; comme elle cède à la charge, on dislingue de suite les parties de la section qui sont comprimées et celles qui s'étendent sur sa surface.
Les masses NAA' et .Mil!' sont anssi l'une a l'autre comme les quantités m et m', par l'équation précédente; nous avons donc une méthode-pratique de déterminer le rapport de m a. m'. Ce rapport est le même que celui des forces d'extension et de compression k égales distances du point neutre.
Quaud une pièce de charpente est rompue en deux morceaux, les parties comprimées et étendues de la section sont
faciles à distinguer par l'apparence de la fibre. Où l'extension a en lieu, il se présente une série de points rompus en saillie; où la rupture a eu lieu par compression, la section est comparativement unie. Dans le voisinage immédiat du point neutre, il n'y a aucun changement apparent de la structure de la matière.
317. La méthode suivante, de montrer les effets de la compression et de l'extension des fibres de charpente, par l'action d'un effort transversal , a été fort ingénieusement iinaginée par Duhamel.
Dans le milieu de la solive on fait, à la scie , une incision aux trois quarts de son épaisseur; et dans le trait de scia on insère un coin très-mince de bois dur.
La solive étant alors supportée par ses extrémité!, en plaçant en desiut la face où a été pratiquée l'incision, on la chargea de poids, et l'on trouva que malgré le Irait de scie pénétrant des trois quarts de l'épaisseur du bois, la solive était aussi forte qu'avant.
La Table suivante contient la valeur des quantités M et E (art. 208 }, pour plusieurs substances diverses rangées dans l'ordre alphabétique; elle contient en outre la pression que chaque barre d'un incft carré [ 645 mil. car. 14476 ) de surface peut supporter sans altération permanente de structure; et lu fraction de sa longueur à laquelle elle peut être étendue.
Table des Modules
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