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herméliqnement pressés sur U surface, et tout le corps y est

suspendu par la pression atmosphérique extérieure. En attachant de cette manière diverses paries de leur corps, successivement, à diverses parties delà surrace sur laquelle ils désirent se mouvoir, on tes voit marcher suspendus, non-seulement comme à leur corps, mais encore à la coquille qui leur sert d'habitation, perpendiculairement contre les mars et même au plafond le plus uni d'un appartement. Il j a un jouet d'enfant, appelé le suceur, qui agit précisément d'après le principe que nous venons d'expliquer. Il consiste en un rond de peau, très-douce et très-souple, suspendu par son centre avec une ficelle. S'il est mouillé et appliqué à la surface d'une pierre, ou de quelque masse unie et pesante, et qu'ensuite on veuille l'enlever en tirant la ficelle, on éprouve une grande résistance, et plutôt que de céder, le suceur enlève avec lui la masse sur laquelle il est appliqué, quand celte masse est très-peu considérable.

La raison en est évidente. La ficelle èlant tirée, la peau s'élève au centre, et la cavité qu'elle forme ainsi devient vide, l'air n'y pouvant pénétrer a raison du contact hermétique des bords de la peau unie avec la pierre. Ceci étant, la pression de l'air est écartée de la partie de la pierre qui est sous U surface de la peau; sa pression sur le côté opposé de la pierre n'est donc plus soutenue; la pierre est donc pressée contre le cuir par celle force qui n'a plus de contre-poids ; la pression de l'atmosphère agit d'ailleurs aussi sur la surface externe du cuir et la presse contre la pierre. Le cuir el la pierre se trouvent donc ainsi attachés l'un a l'autre.

C'est précisément d'après ce principe que les mouches se fixent sur les surfaces verticales du verre et sur les plafonds. Elles ont h leurs pattes une mécanique qui les rend capables d'eu élever les parties centrales, de même que le centre du suceur est élevé par la ficelle ; un vide étant ainsi formé sous la patte, elle se fixe sur la surlace sur laquelle elle est appliquée. •

315. On a prouvé que toute substance immergée dans un fluide pesant, outre ses pressions horizontales qui agissent également en directions opposées, ne produisant pas de mouvement horizontal, supporte encore certaines pressions verticales dont les effets no sont pas ainsi neutralisés, et

qui y produisent un mouvement de tendance vers le haut, égal au poids du fluide qu'il déplace.

Nos corps étant immergés dans l'air supportent, chacun, une pression, vers le haut , égale au poids de l'air qu'il déplace ; pourquoi, dès-lors, peut-ou dire, ne sentons-nous pas cette pression vers le haut? La réponse est facile : c'est que le poids du corps excède celui de l'air qu'il déplace. La pression vers le bas excède donc celle vers le haut ; et par conséquent nous ne nous apercerons que du poids.

Ceci est d'ailleurs vrai, non- seulement pour les pressions •vers le haut réunies sur différentes parties du corps, mais encore sur chacune eu particulier. Si, par exemple, l'on imagine le corps divisé en un certain nombre de minces colonnes verticales ; alors la pression vers le haut sur celte partie de sa surface qui l'orme la base de chacune d'elles, sera égale an poids de la colonne d'air des mêmes dimensions précisément ; la pression vers le bas de la colonne sera égale a son poids, et par conséquent excédera la pression vers le haut; nous ne sentons ainsi aucune pression vers le haut sur la snrface dont nous parlons ; et il en est de même pour chaque partie de la surface du corps.

On a vu aussi que lorsqu'un corps est entièrement immergé, la résultante des pressions du fluide sur lui passe nécessairement par son centre de gravité et agit dans une direction verticale; la résultante des poids des parties agissant aussi là, excède sa résultante vert le haut; nous sentons donc l'existence de la dernière pression. Il n'en serait certes pas ainsi, si sa direction n'était pas toujours par le centre de gravité de notre corps; elle serait certaine, et il j aurait certaines positions d'équilibre seulement, comme dans le cas des corps flottans; et nos corps ne pourraient prendre d'autres positions que cclles-la, sans une certaine dépense d'énergie musculaire. Qusnd nous inclinons le corps, par exemple, la pression do l'air, vers le haut, tendrait à ramener le dos dans sa première position, ou bien à l'en éloigner davantage; et ce serait pour nous une source de continuel

S14. Si nous pouvions, par quelque moyen, alléger la substance de nos corps, de manière à la rendre plus légère que l'air qu'elle déplace, nous nous élèverions de suite dans l'air et nous y flotterions. C'est ce qui a Heu en grande par-

lie pour ies oiseaux; leurs corps sont excessivement légers, probablement Irès-peu plus pesans que l'air qu'ils déplacent, et ils ont aussi probablement le pouvoir de les rendre encore plus légers en distendant la cavité du coffre, ou de quelques autres parties creuses, sans que l'air extérieur s'y puisse introduire en même temps (1).

Les oiseaux sont, sous ce rapport, presque de la même manière dans l'air que les poissons sont dans l'eau. Nous avons vu qno ces derniers ont le pouvoir d'étendre certaines parties de leurs corps de manière a ce que la quantité d'eau qu'ils déplacent, excède les poids de la quautilé du (luide déplacé, ou soit moindre, suivant qu'ils veulent s'élever à la surface ou plonger plus profondément. Quelques-uns semblent avoir le pouvoir de porter cette expansion encore plus loin, et de passer de l'eau dans l'air, en déplaçant une quantité d'air qui pesa moins ou presqn'autant que leur corps ; ce sont les poissons volans. Il y a, de même, reriains oiseaux qui peuvent contracter a'ser !uursd! menions pour plonger ilms IVan i tontes profondeurs.

Ou peoi aisément eonilroire des corps plot légers qoe l'air qu'ils déplacent : sa pression vers le baul sur de semblables corps excédé leur pnid», et le corps monte.

C'est ainsi qoe sont faits les ballons. Certain* fluides peuvent être arliliriellemf nt produits qui sont beaucoup plus légers que l'air qu'ils déplacent. Ces lluides sont de l'espèce appelée élastique ou gaz, dont nous parlerons ailleurs d'une manière plus détaillée. Si un vaisseau léger, capable de contenir l'un do ces fluides — comme par exemple un sac de papier de soie ou d'étoffe légère — est rempli de ce Suide et abandonné a lui-même, il commencera de suite a monter, pourvu que le poids du vaisseau ne soit pas tel qu'en y ajoutant celui du fluide contenu, il égale ou il excède le poids de l'air qu'il déplace.

On peut obtenir des lluides plus légers que l'air d'une fonle de substances diverses et d'une foule de moyens diflerens. Le gai de l'éclairage des rues est ud' fluide de cette espèce, et de grands sacs de soie remplis de ce gaz déplacent une quantité d'air dont le poids est plus grand que le leur ;

fl] Autrement cette admission d'air accroîtrait le poids précisément du la mémo quantité que l'air citérieur s'accroîtrait.

c'csl pour celto raison qu'ils tendent h s'élever par la pression vers le haut do l'air. Ils peuvent emporter un poids presqu'égal à la différence entre leur propre poids et celui de l'air qu'ils déplacent ainsi.

Non-seulement, d'ailleurs, nous pouvons produire artificiellement d'autre» liquides plus légers que l'air, mais nous pouvons rendre une portion de l'air plus légère que l'autre. Il suffit pour cela de le chauffer. Tous les corps étendent ou accroissent leurs dimensions par l'application de la chaleur (ainsi que uous l'expliquerons dans une autre partie de cet ouvrage), et de tous les corps l'air est probablement celui qui se montre le plus aisément expansif, ou le plus sensible aux variations de la chaleur. Si donc nous prenons une portion de l'air qui nous environne, qui est précisément de même nature que le reste, et qui déplace une partie de cet air égale à son propre poids; que nous rendions cet air expansé par l'application de la chaleur, ou occupant un plus grand espace, alors il déplacera une portion de l'air environnant plus grande que lui-même en volume; le résultai sera, comme nous l'avons expliqué, Vateent ion de cet air chauffé. Cette expansion de certaines parties de l'air el l'ascension qui s'ensuit à travers l'air environnant, est un procédé que nous pouvons continuellement observer autour de nous. La fumée qui monte dans les cheminées est un air raréfié par la chaleur du feu et entraînant avec lui quelques parties légères de charbon non consumé. L'opération a lieu, d'ailleurs, sur une échelle bien autrement magnifique par l'influence du soleil. Dans les tropiques, où cette influence est la plus grande, l'air est continuellement raréfié et rendu ainsi plus léger que celui qui l'environne ; il est donc supporté cl monte continuellement pai la pression de cet air qui le remplace continuellement dans l'espace qu'il vient d'abandonner. A

tracte par conséquent, et se mouvant vers les pôles il descend verticalement a la surface de la terre pour retourner de nouveau à l'équateur dans sou mouvement. II s'établit ainsi uno circulation continuelle do l'air supérieur entre les régions polaire et équaloriale; en se combinant avec lu rotation de la lerre, elle constitue cette direction du vent qui l'emporte vers les tropiques, el que les marins connaissent si bien sous le nom do renta alises,

De semblables effets produits à la surface de la terre par des variations locales de température constituent les vents. Ainsi une averse soudaine de pluie ou de neige, en quelqu'endroil particulier, peut assez y accroître le puids de l'air, pour le rendre plus pesant que l'air environnant; il en résultera des vents bauts, ayant sur la surface de la terre une direction à partir de l'endroit où la condensation a eu lieu.

315. Nous avons vu que l'air qui nous environne peut être un fluide pesant exerçant une grande pression sur les surfaces de dos corps; suivi de tous les phénomènes particuliers à ceux des autres cas de pression fluide , sans que cependant noua ressentions cette pression. Nous vivons au sein d'un océan d'air fluide, comme nous voyons le poisson vivre dans la mer; en recevant, a chaque instant, de grandes quantités dans nos corps, et les égalant, comme nous voyons le courant d'eau passer a travers les ouies des poissons ; et cependant nous n'apercevons que quelques-unes do ses propriétés, et a peine même sommes-nous sûrs de son existence. Aussi bien, des satans ont raisonné pendant deux mille ans au sujet de l'atmosphère , avant d'avoir découvert que c'était un. fluide matériel, et qu'il avait du poids. Ou s'explique cela facilement, par la raison qu'il n'y a pas d'observation» directes qui conduisent à la conclusion du poids de l'air. Il n'y a réellement que peu de chose, ou rien, dans les phénomènes qui établissent cette conclusion, en nous y guidant par la connexion do ces phénomènes avec le poids de l'air. Il y a un chaînon qui manque, cl In théorie de la pression hydrostatique rétablit ce chaînon, Ainsi un homme ignorant des principes de l'hydrostatique ne pnut apercevoir aucune relation entre l'ascension de l'eau dans un tube par la succion el le poids de l'air extérieur. Mais qu'il acquère la connaissance du principe qu'un fluide pesant ne peut rester en repos qu'autant que la pression sur chaque point dans le même plan horizontal est la mime , et cctio connexion s'établira de suite dans son esprit.

Ainsi ce fut en vain que des savans s'efforcèrent, pendant environ 2000 ans, de se rendre compte do l'ascension des fluides par la succion , jusqu'à ce que, désespérant de la solution, ils prononcèrent que c'était une anomalie — un écart de la natnro, une antipathie inconcevable ; enfin que la nature

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avait horreur du vide. Ils affirmaient, par exemple, que lorsque l'air ètail enlevé d'un tube, et que l'une de ses extrémités plongeait dans l'eau, la nature, ayant horreur du vide, forçait de suite l'eau à monter dans l'espace libre et h le remplir; et cela, disaient-ils , malgré la tendance qu'a l'eau à retomber h raison de son propre poids.

Comme il arriva à des fonlainiers de Florence de découvrir que l'eau ne s'élevait pas dans une pompe, où l'on faisait le vide tant qu'on voulait, au-dessiia de trente-deux feet (9ra. 755472), ce principe de l'horreur du vide qu'avait la nature se trouva limité, et, suivant Galilée, la nature n'eut horreur du vide que jusqu'à 32 feet ( 9 m. T5 ).

316. Toricelti, disciple de Galilée, ayant des doutes sur l'explication de son maître, raisonna sur la question àpeu-près de cette manière : Puisque , par l'enlèvement absolu de l'air au-dessus, une colonne d'eau peut être supportée a la hauteur de 32 fiel (9 m. 75), et pas plus haut, il semble qne celte force qui le soustrait à cette hauteur, quelle qu'elle loit, sera précisément égale au poids d'une telle colonne; par conséquent celle force n'eût probablement pas supporté une aussi haute colonne si elle eût été de que [qu'autre liquide plus pesant que l'eau; en sorte que dans ce cas l'horreur de la nature pour le vide ne se fût pas même étendue jusqu'à trente-deux feet ( 9 m., 75 ). Il essaya avec du mercure, et il trouva que malgré qu'il eût fait un vide absolu au— dessus de s» surface, le mercure ne pouvait monter au-dessus de 28 à 30 inehei ( 76 centimètres au plus ). Il s'nssnra que cette colonne de mercure était précisément égale en poids à celle de mémo diamètre de trente-deux feet (9, 75 ) d'eau.

Il vit dès-lors que la cause, quelle qu'elle fût , était sujette k cette loi , qu'elle développait toujours une force égale au poldi du liquide soulevé, quel que fût ce liquide. Cette horreur de la nature pour la vide n'était donc pas un écart , mais

ganique, une loi fixe et invariable. Raisonnant ensuite son expérience et venant à lui appliquer certains principes d'hydrostatique , qui dans ce temps étaient connus , il entrevit enfin la connexion entre la pression extérieure et le poids de l'atmosphère, et parvint à sa véritable explication , qui loi fit construire le baromètre , instrument qui nous mit à même de mesurer, en tout temps, la pression exacte de l'atmosphère,

sur uofl surrace donnée, en un lien quelconque où s'en Tait l'observation; que nous le considérions sous le rapport de son importance et do la précision de ses indications , ou son* celui de la simplicité remarquable de sa construlion , nous devons toujours le ranger parmi nos instrumens les plus parfaits.

31". Voici la construction du baromètre : un tube BH (fig. 227) d'un peu plus de trente inchet ( plus do 76 centimètres ), et fermé par l'une de ses extrémités, est rempli de mercure; en appliquant le doigt à l'ouverture, on empêche le mercure de s'échapper, et on renverse alors le tube dans un bain de mercure G 1>, en plongeant l'ouverluro audessous de sa surface ; on relire le doigt alors , el il s'établit une libre communication entre le mercure du tube et celui de la cuvette. On voit celui du tube descendre jusqu'à ce qu'il ail pris sa position d'équilibre entre 28 et 30 tticftci { de 70 à 76 centimètres ) au-dessus du mercure de la cuvette.

Examinons maintenant les circonstances dans lesquelles l'équilibre a lieu.

On a vu ( art. 234 ) que c'est une condition nécessaire de l'équilibre d'un fluide continu, que la pression sur chaque aire égale, dans le même plan horizontal, quelque part que cet équilibre s'établisse, soit la mime. Alors, prenant le plan horizontal EF qui passe par l'extrémité inférieure B du tube, il s'ensuit que la pression sur chaque partie égale de ce plan est la même. Dès-lors il s'ensuit que la pression sur celte aire , ou sur celte portion de plan qui se trouve immédiatement à la naissance du tube , est la môme que la pression sur une aire égale, quelque part qu'elle soit. Les pressions sur ces aires sont respectivement égales au poids des colonnes des fluides qui s'y trouvent conlenues, en les continuant verticalement vers le haut, i partir de ces aires respectivement, jusqu'aux libres surfaces de ces fluides ( art. 255 ). Or l'espace GII étant vide , la libre surface du fluide dans le tube est en G. Mais en dehort du lubo, pour arriver à la libre surface du fluide , il faut conlinuer la colonne , à travers le mercure, jusqu'aux extrêmes limiLos de l'atmosphère.

11 s'ensuit donc que la colonne BG dans le tube est égale en poids à une autre colonne en dehors , ayant une base égale dans le mémo plan horizontal FE , et atteignant a travers lo mercure jusqu'au sommet do l' atmosphère- Celle dernière

colonne est en partie composéed'air atmospèrique et en partie d'une colonne ils mercure des mêmes dimensions que AB, et ayant par conséquent le même poids. Prenant donc, à partir de celles égales ci -dessus , le poids de la colonne A B , Il s'ensuit que le poids de la colonne A G dans le tube , audessus de la surface du mercure dans la curette, est égal au poids d'une colonne d'almosplièro de base égale, continué: jusqu'à le surface réelle de l'atmosphère. Ainsi , à l'aide d'us ■impie instrument qui n'a que 76 centimètres de longueur, on mesura la poids précis d'une colonne d'atmosphère atteignant sa surface a une distance qui n'est certes guères moins de 50 I 60 mille* ( 81 à 97 kilomètres ).

Ce fui ainsi que Toricetli expliqua la suspension du mercnre dans son tube; il confirma la conclusion à laquelle il était armé, en faisant porter son baromètre à une grande élévation au-dessus de la surface de la terre, le sommet du Puj-de-Dome en Auvergne; on trouva que le mercure s'v abaissait bien au-dessous du niveau qu'il prenait dans la plaine. C'était uno conséquence nécessaire de la théorie; car en portant l'instrument au sommet de la montagne, la hauteur de la colonne était sensiblement diminuée ; et puisque la colonne de mercure soulevé ne pouvait se maintenir en repos tant qu'elle n'avait pas le même poids qu'une telle colonne d'atmosphère, elle devait descendre néccssairemeul, puisque la colonne d'atmosphère avait diminué (I). '

Ainsi, an sommet du Mont-St-Bcruard, le baromètre n'ar-

(1) Si ehaqne parlie égale de la colonne atmosphérique était du même poids, quelle que fut la fraction dans son ascension dont l'observateur diminuât la hauteur de cette partio de la colonne qui est au-dessus

de lui ; !j infini' tïii.liun -l'uIi' lui ilmiiiiT.iit Luiiîi' i,i Iiiiul^iir il„nL I., colonne de mercure de suri liai-mm'i iv dorait ni mi mire. Ainsi, supposant labauteurde l'atmosphère du :-.\< milf'-s xiJ kilninètres), na baromètre porté à cette hauteur de SU milles (KO kilomètres), qui est probablement plus cnu-iil. : ibU' i|u';i!K:iinû de celles où l'on puisse le porter, nu Ijuî-.-j'i :iit i|ih; il' lu diiii-iuadc toute sa hauteur ou do trois inchei [7ti mïllim.J. Mais la colonne atmosphérique n'est pas du même poids partout: ses parties inférienres sont plus lourdes beaucoup que celles supérieures, et il arrive qu'en montant seulement à une petite traction du tout, cumme par oiemple au sommet du Monl- Sa In t -Bernard, nous en nous Iratersé la partie la plus pesante, dt manière à diminuer le .1,' !.i cuImiuic .n dc.i!ijj,ei tunséquemmuii: 1* hauteur du baromètre de plus de moitié.

rive qu'à Ai itichet (03 cenlim.), tandis qu'au niveau de la mer il est ordinairement de 28 inchet (70 centim.) de hauleu r .

518. Le baromètre a, depuis, été appliqué , d'après ce principe, à la détermination des hauteurs des montagnes. Par des méthodes que nous expliquerons ailleurs , l'élévation précise au— dessus de la surface de la terre, correspondante à chaque hauteur de la colonne de mercure dans le tube , peut être calculée. Ainsi , en emportant avec soi un baromètre an sommet d'une montagne, et observant la hauteur à laquelle le mercure s'y maintient, on peot savoir, après avoir failles calculs convenables, quelle est exactement la hauteur de la montagne. On a donné des formules et construit des tables qui facilitent beaucoup ce calcul.

La détermination des hauteurs par le baromètre est certainement le modo !e plus simple et le plus facile connu ; peut' «ire même est-ce le pins exact.

Il faut, d'ailleurs, prendre de nombreuses précautions pour obtenir cette exactitude. D'abord il faut déterminer la hauteur précise de la colonne au-dessus de la surface du mercure dans la cuvette ; ce qui n'est pas facile. Il eit clair qu'une échelle de division, placée comme elle l'est ordinairement a celé du tube, et comptée de la surface du Quide dans la cuvette «m te haut, ne sertirait pas à mesurer cet effet exactement; car la surface du mercure dans la cuvette varie continuellement de position, suivant qu'il s'en élève plus ou moins dans le tube. Si donc, à une certaine hauteur de la colonne , le zéro , ou la première division de l'échelle, coïncide avec la surface du mercure dans la cuvette, il peut n'en être pas ainsi pour une autre ban- Diverses méthodes ont élè inventées pour remédier a cet inconvénient. La suivante est probablement l'une des meilleures. La cuvette de mercure es 1} construite avec soin de forme cylindrique (fiy.^Tl); son fond'qui esttourné pour remplir exactement la ssu'faeu du cylindre, l'est de manière à ce qu'un mouvement trt-s-K'ni. nisi^su lui Oti e communiqué par une vis de rappel , élevant ou abaissant la masse de mercure qni se trouve au-dessus de lui dans la cuvette. Il y a un index d'ivoire, tourné en pointe fine vers le bas, qui estfixé précisément au niveau delà première division de l'échelle. Quand

on veut se sertir de l'instrument, on lonrne la vis de rappel (t) jusqu'à ce que la surface du mercure dans la cuvelle soit amenée juste jusqu'à la pointe d'ivoire. Ceci fait, la hauteur que donne l'échelle est exactement celle du sommet de la colonne au-dessus de la surface du mercure de la curette.

519. Non-seulement la hauteur du mercure dans le baromètre varie quand on le Irantporte à diverses hauteurs audessus de li surface de la terre , mais aussi quand on le laisse au même eodroîi ; car il est b peine deui inslnns de suite à la même hauteur exactement. Cela n lieu non-seulement quand l'air est en ruuuveiuenl, mais aussi quand il semble en repos; les hauteurs du baromètre, daus ces circonstances, sont différentes en différentes heure, du jour et eo diflerens temps de 1 aooëe. Par une comparaison faite sur un grand nombre d'observations, et avec beaucoup de soin à l'observatoire royal de Paris, M. bvutard a présente les conclusions générales suivantes.

Si l'on divise le jour en deu» périodes, dont la première s'etoooX de 1 h. du malin a 3 h. après-midi, et la seconde de 5 h. après-midi à Et h. du soir; on trouvera que le baromètre baisse pendant ces deux périodes ; mats que la quantité dont il baisse pendant la première période est beaucoup plus grande que celle dont il baisse pendant la teconde. Par rapport à la première période, il y a une régularité considérable dans les variations du baromètre, aussi bien d'une année à l'autre , que d'un mois à un autre. Par un relevé do onze ans, il semble que la baisse moyenne du baromètre entre 9 h. du matin et 3 h. de l'après-midi, soit 0,2976 d'inekei (7 à S millimètres).

Une comparaison des variations de la première période, de mois en mois, a donné le résultat remarquable que voici; durant les trois mois de novembre, décembre et janvier, ces variations sont beaucoup moindres que pendant les autres mois

(1) Le mécanisme d'un fond mobile înaljpensat

indispensable ; u>uu: m.<|H>-lumi nui jx'nunL ,1,' ([.'■pk.L'er liiui juin in» du lluidi: sel i rgiilemi'ni n un vi'^jtv W i)ivi>;iu. On jjuut. |i;ir LH,'rn:.;e, n'avoir qu'imo vin |irès du fond, et la l'air.- saillir dans la aiiulU', .ni Vt'ii rvlin/r un nar:ie,ile nianiire à régler lu niveau constant du mer-

de l'année ; el elles sont beaucoup plus grandes pendant les mois de février, mars el avril. Les variations pendant les six autres mois de l'année sont intermédiaires, mais ne paraissent suivre aucune loi.

Quant aux variations de la seconde période, elles ne présentent aucune loi; cependant elles sont ordinairement moitié moindres que celles de la période précédente.

Une comparaison des variations diurnes du baromètre en différens lieux de la terre, semble montrer qu'elles sont les mêmes en tous lieux entre les tropiques, et que c'est là seulement qu'elles sont plus grandes; qu'elles diminuent rapidemeul a mesure que la latitude s'accroit, et qu'il n'y en a plus de sensibles à 74° nord.

Il est à regretter qu'aucunes observations n'aient été folles en Europe sur les variations barométriques pendant la

On a observé que les variations diurnes du baromètre sont sujettes à l'influnnce du vent ; qu'elles sont a peine sensibles par les vents du sud, et qu'elles atteignent leur maximum par les vents du nord.

320. Le poids de la colonne de mercure soulevée dans le tube étant toujours égal a celui d'une colonne d'atmosphère, il s'ensuit qu'une variation de la première ne peut avoir lieu que lorsqu'il survient une variation correspondante dans la dernière. Ces variations en poids de la colonne atmosphérique , en un lieu quelconque, sont supposées indiquer des changemens de temps, el on a coutume de les observer avec soin ; la différence entre la moindre et la plus grande banleur du mercure dans le baromètre n'excède pas 3 inchet ( 76 millim- )■ Pour préserver le tube contre tout ce qui pourrait le heurter, à l'exception des 76 mill. dans lesquels a lieu la ' variation , on le renferme dans un tube de cuivre , auquel est fiiée l'échelle, dont les divisions n'ont lieu que pour ces "76 millim. A côté de certaines de ces divisions sont inscrits les mots beau, plaie, variable, etc., spécifiant le temps quo l'on suppose indiqué par les variations correspondantes de la .colonne de mercure. D'ailleurs ces indications ne reposent sur aucunes données précises d'expérience, et encore moins sur aucune théorie fondée en principe. Il n'y a pas de raison ,pour qu"j les états particuliers de la densité de l'atmosphère Mécanique induttrieUe, V part. 23

soient nécessairement suivis d'élals particuliers du temps ; et il est certain que lois même qu'il en serait ainsi, les baromètres tels qu'on les construit maintenant , étant sans aucun rapport avec l'élévation des lieux où ils sont placés , donneraient de fausses indications. Ainsi deux baromètres, construits de la même manière, placés l'un au haut de Sl-Paul et l'autre au niveau de la Tamise, puisqu'ils différeraient presque de 12 millimètres dans leur hauteur, pourraient l'un être au beau, tandis que l'autre serait à la pluie; et cependant le temps serait le même dans les deu\ lieux d'observation. Les seules indications du baromètre qui puissent être relatives au temps sont ses ebangemens; et les règles suivantes sont les résultats de l'observation.

1° Le baromètre en l'élevant indique l'approche dn beau temps; en t'abaitsaat, il indique l'approche du mauvais temps.

2° En temps chaud, la baisse du baromètre indique de l'orage; et en hiver son élévation présage la gelée. Pendant la gelée , sa baisse est signe de dégel , et son élévation signe de neige.

3° Si le changement du temps suit soudain an changement du baromètre, on peut s'attendre que cela ne durera pas. Ainsi, quand le beau temps survient de suite avec l'élévation du baromètre , il est du courte durée ; de même, si le mauvais temps suit immédiatement la baisse du baromètre, il ne durera pas.

4° Si le beau temps continue plusieurs jours , pendant lesquels continue la baisse du thermomètre, une longue série de mauvais temps s'ensuivra probablement; et réciproquement, si le mauvais temps continue, et que le baromètre monte constamment, il y a probabilité de plusieurs beaux jours,

5° Une variation fréquente du baromètre est un indice de temps variable,

6° Il est une autre règle fondée sur les principes de l'hydrodynamique , et qui peut dès-lors être près du vrai, si elle n'est pas absolument dans le vrai, et que voici : une baisse continue du baromètre indique que les vents du haut régnent, à peu de distance du lieu d'observation.

321. Une colonne du mercure ayant un inch (25 mil!.] carré et une hauteur de 50 inclut (76 centim.), pèse environ 15

poands (G ki!., 798). Or en supposant que le baromètre reste à 50 tnches (76 centimètres) , la pression de l'atmosphère sera juste suflisanle pour supporter une semblable colonne , et sera par conséquent égale à son poids. Dans ces circonstances , la pression atmosphérique est juste alors de 15 pound* (6 kil. 798) pour chaque tncA (2.'i mill. ) carré de surface. Supposant donc que la surface d'un homme soit de 2000 incite* [50 mètres) carrés, il s'ensuit que la pression atmosphérique sur lui sera du poids énorme do 5000 pound*

522. Il survient, dans l'usage du baromètre, beaucoup de diffioallès résultant de l'extrême petitesse des variations dans la hauteur du mercure correspondant à chaque changement de la pression atmosphérique.

Tout l'espace dans lequel cette variation a lieu correspondant aux cas extrêmes de densité et de raréfaction de l'air à la surface de la terre, ne comprend que trois iniihis millimètres). Il est donc évident que l'infinie variété des étals intermédiaires, sensiblement diUèrens l'un de l'autre, ne pent être indiquée que par de petites fractions d'un inch ( L 2îi millim.), dans la variation do la hauteur de la colonne de mercure.

Pour obvier à cette difficulté, on a inventé diverses formes de baromètre.