MARCHE DES RAYONS LUMINEUX

trop petit pour être distingué h la vue simple : si nous interposons entre lui et notre œil une lentille biconvexe (402) dont on voit le profil en ff, et que nous éclairions par réfraction le cristal, en faisant passer h travers sa substance les rayons réfléchis par les nuages , ou parla surface d’un miroir; il arrivera nécessairement que le rayon (a), qui tombera perpendiculairement sur la tangente de l’axe de la lentille, se confondant avec l’axe lui-même, traversera le verre et en sortira sans la moindre déviation (092) , continuant sa route en ligne droite à l’infini. Quant aux rayons parallèles, au contraire, émanés de tons les autres points du cristal, et qui arriveront à droite et à gauche de Taxe sur la lentille , comme ils tomberont obliquement sur les diverses tangentes delà lentille (596), ils subiront une réfraction dont l’indice sera donné par la courbure des surfaces (4oi) > et par le rapport du pouvoir réfringent du verre de la lentille à celui de l’air (596). Les deux rayons ec , qui partent des deux extrémités du cristal, et par lesquels nous représenterons la marche générale de tous les rayons obliques, par suite des deux réfractions qu’ils auront h subir, en entrant dans le verre et en sortant, prendront la direction convergente {j'j') , et viendront se rencontrer sur la direction du rayon (a) en (j). Ce point est le foyer de la lentille. Si l'œil de l’observateur se place h ce foyer, il verra l’image du petit cristal dans le prolongement non des rayons(c;v et c'j'), mais bien dans celui des deux rayons (J g, j G), c’est-à-dire sous l’angle visuel (gj G), d’après les expériences que nous avons exposées ci-dessus (597). L’image du petit cristal, se sera de la sorte, agrandie proportionnellement à la distance, à laquelle la comparaison des objets que nous apercevons de l’autre œil et à leur distance naturelle, nous amènera à rapporter les images produites par la réfraction.

437. Mais les rayons lumineux suivent leur direction à l'infini, s’ils ne rencontrent pas d’obstacle sur leur route. Arrivés au foyer de leur rencontre ( j ), les rayons (ef et e!j') se croiseront, de manière qu’à la hauteur (dd), le rayon [&') qui

Renversement des images.

est parti (le la droite du petit cristal se trouve à la gauche , et i que le rayon (c) qui est parti de la gauche du même se trouve h la droite, mais que le rayon (a) , qui suit sa roule sans dévia- t lion, soit toujours à une égale distance de l’un et de l’autre. Or, si je place mon œil h ce point, je recevrai nécessairement par la vision une image renversée du cristal; mais comme à cette distance le petit diamètre de ma pupille ne laissera pas ( accès à un cône lumineux aussi épanoui que celui qui est tracé i sur la figure, il s’ensuivra qu’au lieu d’une image agrandie, je recevrai une image moindre du cristal, que je croirais voir se dessiner sur la surface même de la lentille, ainsi que sur un écran.

438. Si au contraire j’oppose à ce rayon une nouvelle lentille piano-convexe, dont (cld) offre le profil, et d’un diamètre tel qu’à ce point elle soit capable de recueillir tous les rayons qui peuvent convenir à la netteté de l’image, une nouvelle réfraction ramènera à la convergence tous ces rayons divergents, elles rayons ( cela ) viendront se rencontrer au foyer de la lentille {dd) que nous supposerons en (à). Que si l’œil de : l’observateur se place en ( b ) , il verra l’image dans le prolongement des rayons {bd et be) , c’est-à-dire, par rapport à la première image (gj G'), il la verra formant la base {H h) du triangle ( Hbli ). Mais alors l’image sera renversée, c’est-à- ; dire que la base du cristal (e'j qui se voyait en (G) , lorsque * l’œil se plaçait au foyer (j) , se verra en (H) quand l’œil se ) placera au foyer (b); et que la pointe du cristal (c), que l’œil voyait en (g), en se plaçant au foyer (j) , se verra en (/i) , lorsque l’œil se placera au foyer (6).

43g. Que sur la route des rayons convergents (e'b et cb) et 1 en-deçà du foyer de la lentille {dd), l’on dispose parallèlement ! une lentille biconvexe {ce); une troisième réfraction, augmentant la convergence des rayons, placera le foyer de 1 image ; en (a) ; si l’œil de l’observateur se substitue à ce foyer, il percevra l’image sous un angle d une plus grande amplitude; et si, par la comparaison des objets extérieurs, il la rap-

agrandissement du ciiamp visuel. 2o5

; porte à la même distance, à la base du triangle (Ibi), elle aura été grossie par cette troisième réfraction , dans le rapport de (It) h (IJ h). L’image n’en sera pas moins renversée ,

I tant que cette troisième lentille (ce) rencontrera les rayons ; réfractés par la deuxième (dd) , avant leur convergence au foyer.

44o. Que si au contraire la troisième lentille était placée au-delà du foyer (b) , il s’ensuivrait quelle redresserait l’image, par le même mécanisme que la lentille (dd) l’avait renversée ; mais ce ne serait le plus souvent qu’aux dépens de la netteté de l’image et qu’à ceux du grossissement.

44 1 • Quoi qu’il en soit, tout étant ainsi disposé, le plan i qui soutient le petit cristal (ce!), se nomme le porte-objet du microscope. La lentille la plus proche (ff) , se nomme lentille objective ou simplement objectif ; le système de deux lentilles (cc et dd) se nomme oculaire ou système des oculaires.

442. Le premier avantage de la spécialité du microscope composé, c’est le grossissement de l’image; c’est-à-dire l’ampliation artificielle de l’angle visuel, qui rend apercevables des objets, lesquels, à cause de leurs petites dimensions, n’envoyaient à nos yeux les rayons lumineux que sous un angle trop aigu pour être apprécié par l’organe de la vue.

443* Le second avantage, est l’agrandissement du champ de la vision, avantage qui nous permet de voir à la fois un plus grand espace du porte-objet, et un plus grand nombre d’objets à la fois; il est dû à ce que, par suite des aberrations de réfrangibilité et de sphéricité (4<->4) » les seuls rayons qui concourent à la netteté de l’image, lorsqu’on se sert d’une seule lentille à court foyer (4o5) , sont ceux qui passent le plus près de l’axe de la lentille, c’est-à-dire de la ligne qui est sans réfraction (5g2). On supprime les autres au passage, dans les microscopes simples, au moyen d’un diaphragme métallique dont l’ouverture est en raison inverse du grossissement; cc qui fait qu’on voit peu d’objets à la fois par ces