S JO, = O, 2 JO, = 0, ... . 2 JO

que l’on déduit immédiatement des formules (114) et (113).

Les valeurs de JQi , que fournit le onxieme tableau, étant, abstraction faite des signes, bien supérieures aux variations de 0, renfermées dans les 4 e et 7' lignes horizontales du septième tableau, il en résulte qu’on ne peut, sans erreur sensible, réduire les seconds membres des formules (1) et (9) à leurs premiers termes et la formule (42) à la formule (56). Au reste nous avions déjà pressenti ce résultat, en nous fondant sur cette seule considération que, s’il en était autrement, la dispersion se trouverait anéantie.

En partant du 11* tableau, on déterminera sans peine, à l'aide des formules (120), (121) et (1 13), les diverses valeurs de /, /, ; O,’ , O,' , . . ; J O, , JO, , . . . J O,.

Alors S 'JQi désignera la somme des valeurs numériques de JQi relatives aux divers rayons, mais seulement à l'une des substances, à l’eau par exemple, de sorte qu’on aura

(129) S JQi = JO, + JO, 4- JO, + JO, — JO, — JO * — JO, ;

et 2‘S'JO- représentera la somme des valeurs numériques de S' JO - , c’est à dire évidemment, la somme des valeurs de JQj prises avec le signe — lorsqu'elles se rapportent à l'une des espèces de fiintglass, et avec le signe + dans le cas contraire. Cela posé, on déduira des formules (120), (121) et (113) les résultats compris dans les tableaux suivants.

Valeur! de Si JG g , SJQg, Z&JQg et

Comme on devait «'y attendre, les nombres obtenus dans le 12' tableau vérifient rigoureusement les deux conditions

S 2JQ { = 2SJB it STJQf = S'8'JQj ,

et, avec une exactitude suffisante, celles que comprennent les formules

1J9- = O , SJQi = 0, S ’SJQi = SS'JQf = 0, S/?,- = 0 , S'/ï,- = 1 ;

ce qui prouve la justesse de nos calculs.