I II III IV

IioA^ 4i' io4** 5' 102** 58' loA** 34' ray. rouges, io4^3i' io3** Ag' 102® 1' io4** 23' ray. jaunes, 102® 20' 101^69' // // ray. bleus.

La valeur de ces angles, quoique un peu inférieure à celle qu'on observe autour de la bissectrice aigaê dans le péridot, le diaspore , Tolivénite , la staurotide, etc. peut faire supposer que, pour rérytbrine , la bissectrice négative est celle de Tangle obtus des axes optiques; mais il est impossible de s^en assurer directement, la structure lamellaire et la fragilité des cristaux ne permettant pas d^obtenir les lames normales au plan de symétrie qu'exigerait cette vérification.

EucLASE. En chauffant une plaque légèrement oblique au plan des axes, de 12^ à 175^.8 C. et l'observant avec la lumière rouge , j'ai trouvé que Thyperbole à couleurs pâles se déplaçait à peine et paraissait ne s'éloigner de la position initiale de la bissectrice que de o^ 22', tandis que l'hyperbole à couleurs vives s'en écartait de 1^ 56'. L'angle appai:ent des axes optiques dans l'air augmente donc de 2® 1 8', et leur bissectrice éprouve une dispersion de o** 4?' du côté de l'hyperbole à couleurs vives.

— Gay-Lussite. L'angle apparent des axes optiques augmente d'une manière sensible par la chaleur. Une plaque un peu oblique au plan des axes qui, à 17** C. donnait 2E= 5i® 38' (rayons rouges), 52® 53' (rayons bleus), a fourni pour les rayons rouges :

Le piaa des axes rouges n éprouve au contraire qu'une rotation à peine appréciable, entre a l^5 et 66^5 C.

— Glaubérite. Une plaque, dont les axes rouges étaient légèrement séparés dans un plan parallèle à la diagonale horizontale de la base, à 36^5 C. réunis à 4o^6 C. et séparés dans un plan parallèle au plan de symétrie, à partir de 4o^5, a été chauffée jusqu^à 170^.8 C. En étudiant Técartement croissant des deux hypeiboles, j'ai pu m'assurer que leur différence de marche ue dépassait guère 0° 3o', et que par conséquent la bissectrice n'éprouvait qu'un déplacement à peine appréciable.

Gtpse. En opérant sur une lame de i°^,3 d'épaisseur, bien normale à la bissectrice ayuê, j'ai trouvé, pour l'écartement ap* parent des axes optiques et pour la température à laquelle ils se réunissent en un seul, des nombres un peu différents de ceux qui sont consignés dans mon premier et dans mon second Mémoire. Quant au déplacement que la chaleur fait éprouver aux deux axes optiques, il est presque exactement moitié plus grand pour l'un que pour Tautre , comme l'a constaté M. Neumann. L'axe doué de la plus grande vitesse correspond aux anneaux les plus larges qui, vus à 45^ du pian de polarisation, avec le microscope polarisant ou avec deux Niçois croisés, sont traversés par une hyperbole offrant à ï extérieur une belle et large bordure d'un violet pur, et à X intérieur une bordure étroite d'un vert jaunâtre (axe mat de M. Neumann); l'axe doué de la plus petite vitesse correspond aux anneaux plus étroits dont l'hyperbole est bordée par du rouge un peu vineux à ï extérieur et par du vert bleuâtre à ï intérieur (axe rouge de M. Neumann). Voici les principaux résultats que j'ai obtenus :

A la même température, l'écart entre l'axe correspondant aux

SUR LES PROPRIÉTÉS OPTIQUES DES CRISTAUX. 136 rayons rouges et l'axe correspondant aux rayons bieus est d'en*

viron

0° 6' dans le syst. à hyperbole bordée extérieurement de rouge, 0** 55' dans le syst. à hyperbole bordée extérieurement de violet.

La bissectrice des axes rouges fait approximativement avec la bissectrice des axes hleus un angle de o® 3o'.

En opérant avec les rayons rouges :

Vers 1 16** G. les axes rouges se réunissent, tandis cjue les bleus sont déjà, notablement séparés dans un plan normal au plan de symétrie; à 120® C. les axes rouges s'ouvrent à leur tour dans ce plan. Entre 120° et ^2 5^ température qu'on ne peut guère dépasser sans altérer la transparence et la composition du gypse, Técartement des axes optiques, pour toutes les couleurs, va toujours en augmentant; mais malgré leur nouvelle orientation, ces axes ne manifestent pas de dispersion horizontale sensible.

Entre 20** et 95**.5 G. Thyperbole à bordure violette s'est avancée vers le centre de 33"* 35', et l'hyperbole à bordure, rouge de 22'' 38'; la bissectrice des axes rouges, a marché de 5** 2 8' dans le même sens que l'hyperbole qui s'est le plus déplacée.

On sait qu'à la température ordinaire, la dispersion inclinée produit une dissymétrie marquée dans la forme et dans les couleurs des deux systèmes d^anneaux examinés avec la lumière blanche; cette dissymétrie va toujours en diminuant, sous l'influence de la chaleur, en même temps que l'angle apparent des axes optiques. Vers io5'' C. les deux hyperbcdes oflrent la même forme, avec une large bordure extérieure d'un beau violet, et une bordure intérieure plus étroite d'un jaune verdâtre; vers 1 1 1^ les hyperboles sont très- rapprochées et presque entièrement vio-

lettes; leur couleur oe change pas, lorsqu'à 1 15^ C. environ elles se réunissent en une croix parfaite.

Hartite, de Gloggnitz en Autriche. A travers des lamelles trèsminces, le microscope polarisant montre la naissance d^anneaux qui annoncent deux axes optiques très-écartés, autour d'une bissectrice positive qui est peut-être normale à la direction où se voit une sorte de clivage interrompu. Lorsqu'on parvient à apercevoir un des systèmes d'anneaux, son hyperbole est bordée, à 45^ du plan de polarisation, par des couleurs assez vives, rouge à Vintérieur, bleu à Y extérieur. Malheureusement ces données sont insuffisantes pour établir si la forme cristalline est bien clinorhombique comme semblent l'indiquer les petits cristaux qu'on obtient en faisant évaporer une solution éthérée ou alcoolique de la substance.

Heulândite. Tai déjà décrit, dans mon Manuel de Minéralogie, les modifications que la chaleur apporte à l'orientation et à l'écartement des axes optiques de ce minéral. J'ai cherché depuis si sa dispersion tournante était modifiée par la même cause. Pour cela, j'ai chauffé de i5^ à 80® C. environ, plusieurs lames de clivage où cette dispersion était très-marquée, et j'ai trouvé que le plan des axes rouges éprouvait une légère rotation, mais sans pouvoir en déterminer la valeur, à cause du peu de netteté des barres qui traversaient les anneaiu.

— Hornblende. J'ai cité, dans mon Manuel de Minéralogie, un gros cristal de hornblende brune de Bilin (P) dont la bissectrice

négative est presque perpendiculaire à l'arête verticale —, au

lieu de faire avec une normale à cette ligne un angle de i5°, comme celle des homblendcs du cap de Gates. Je me suis assuré depuis, que cette bissectrice était bien celle de langle aigu des axes optiques, car dans une lame qui lui était perpendiculaire.

j'ai trouvé, pour Fécartement apparent dans Thuile, 2H=: 92^*37' (rayons rouges).

Autour de Tun* des axes, les anneaux sont ronds et Thyperbole qui les traverse' est bordée à V intérieur par du vert, à Y extérieur par du rouge à éclat vif; autour de l'autre axe, les anneaux sont seulement un peu plus ovales, mais les bordures de Thyperbole ont des couleurs à peine discernables où Ton peut cependant reconnaître encore du verdâtre intérieurement et du rougeâtre extérieurement. La dispersion des axes indique donc p <Cv, comme dans Tactinote et dans la hornblende du cap de Gates. Quant à la dispersion inclinée, elle n'est accusée que par une différence notable entre Féclat des couleurs qui bordent les deux hyperboles, ces couleurs étant d'ailleurs distribuées suivant le même ordre.

— HoREAULiTE. Ce minéral avait été rangé à tort, dans mon deuxième Mémoire, parmi les corps à bissectrice positive. J'ai reconnu depuis, par la mesure de l'écartement des axes optiques dans l'huile, que la bissectrice aiguë est en réalité négative. Cette bissectrice est normale au plan de symétrie. L'angle apparent des axes est trop grand pour être mesuré dans l'air, et, par suite d'enchevêtrements intérieurs, il varie un peu suivant les plages d'im même cristal. Leur dispersion, notable dans l'huile, est très- forte dans l'air, avec p <Zv. La dispersion tournante est marquée, et Técart entre le plan des axes rouges et celui des axes bleus est d'environ i^ J'ai trouvé approximativement, pour l'orientation du plan des axes rouges :

74° 27' avec une normale kp, 68^ 29' avec une normale à o^ 1 5° o' avec une normale à h^ antérieure.

Le plan des axes bleus fait respectivement avec les mêmes lignes des angles de 76® 27'; 69® 29'; i4°o'.

Plusieurs lames, prises sur des cristaux de la variété rose et

passablement normales à la bissectrice aigaê, ont donné dans

rhuile,ài6°C-

85'' 62' d'où 2E = 1 73** 52' rayons roilges, 2 H =1 86° 22' d'où réflexion totale dans Tair, rayons jaunes, 87° 17' d'où réflexion totale dans l'air, rayons bleus.

84^ 5 1' j,^^ ^g ^ ( i63<> rayons rouges, 2H == { 85° 20' I 168° 26' rayons jaunes,

85° 34' d'où réflexion totale dans l'air, rayons bleus.

85° 55' d'où 2E = 174^ 57' rayons rouges, 2H = l 86° 18' d'où réflexion totale dans l'air, rayons jaunes , 86° 56' d'où réflexion totale dans l'air, rayons bleus.

D'après le déplacement qu'éprouve lapartie intérieure d'un des anneaux de chaque système situé à égale distance de la bissectrice, on peut admettre que l'angle apparent des axes rouges dans l'air diminue de 6° 34' entre 4i^5 et 121° C.

Htdrargillite de l'Oural. Prisme rbomboïdal oblique voisin de 60°. ph^ = 92° i3'. Cristaux fréquemment maclés par hémitropie autour d'un axe normal à A^ et présentant, entre les bases des deux individus, d'un côté un angle rentrant, du côté opposé un angle. sortant d'environ 175° 34'. Clivage très-focile suivant la base. Les lames clivées offrent souvent, dans* la lumière polarisée parallèle, une marqueterie intérieure plus ou moins complexe, indiquant des pénétrations de plusieurs individus à contours irréguliers.

Plan des axes optiques tantôt parallèle à la diagonale horizontale de la base et faisant avec ime normale à cette face un angle d'environ 4i** 26' pour les axes rouges y tantôt parallèle au plan de symétrie, suivant la température à laquelle la plaque est soumise. Lorsque les axes offrent la première orientation, la disper-

sion horizontale est inappréciable ; lorsqu'ils ofiBrent la seconde , la dispersion inclinée est faiblement indiquée par une légère différence dans la forme des deux hyperboles.

Bissectrice aiguë normale à la diagonale horizontale de la base, quelle que soit Torientation du plan des axes.

Dans une lame de clivage épaisse « assez homogène, les axes rouges, à 26°*ô C étaient notablement séparés dans un plan parallèle à la diagonale horizontale et les axes bleus presque réunis; leur dispersion était donc assez forte avec p > v; à 4?^ C. les axes bleus faisaient entre eux un très-petit ang^e dans le plan de symétrie, tandis que les axes rouges étaient encore séparés dans leur pian primitif; à 56^5, ces derniers commençaient à s'ouvrir dans le plan de symétrie. En chauffant jusqu'à 1 70^8 C. fangle des axes bleus et celui des axes rouges ont toujours été en augmentant; leur dispersion paraissait assez prononcée , avec p<av. La dispersion inclinée a également subi l'influence de la chaleur, et la bissectrice a changé de position à mesure que la température s'élevait; car, tandis que l'une des hyperboles restait à peu près fixe entre 7l^5 et 170^8 C, l'autre se déplaçait d'environ une division du micromètre.

Dans une autre lame de clivage où les axes rouges et les axes bleus s'ouvraient déjà dans le plan de symétrie , à la température ordinaire, les deux hyperboles étaient situées du même côté de la normale à la lame. L'angle que chacun des axes fait avec cette normale , à j 5® C. a été trouvé approximativement de :

Premier axe ; Deuxième axe ;

5o*^ 1 2' rayons rouges, 35° 9' 3o" rayons rouges,

53° I ' 3o" rayons bleus. 34° 36' 3o" rayons bleus.

Si l'on pouvait se procurer des lames, parallèles au plan de symétrie, permettant de déterminer exactement l'orientation des bissectrices par rapport à la normale au plan de clivage, les données • précédentes suffiraient pour obtenir la valeur de l'angle réel des axes optiques.

140 NOUVELLES RECHEKCHES

C'est à Tobligeance de mon ami , M • de Kokscharow, que je dois les belles lames transparentes sur lesquelles j'ai opéré. D'après les propriétés optiques que je viens de décrire, on ne saurait douter que leur forme, regardée d'abord par ce savant comme appartenant au système hexagonal, ne soit clinorhombique; aussi M. de Kokscharow a^-il déjà inséré mes conclusions dans ses Materialen zur Minéralogie Russlands, FV* vol. p. 3 98.

Hyposulfite de soude. Il est probable que dans ce sel, où H. de Senarmont a signalé une dispersion {oaman^e si prononcée \ l'angle des axes optiques varie avec les échantillons; car, dans plusieurs lames de clivage normales à la bissectrice aiguë, j'ai trouvé que l'écartement apparent dans l'air était supérieur à 1 5o**, tandis que d'après de Senarmont il ne serait que de 1 00® à 110^. La dispersion propre des axes, faible dans l'huile avec f> ;>> v, est, au contraire, forte dans l'air avec p <Zv. Une lame mince, parfaitement normale à la bissectrice, observée dans l'air d'abord et dans l'huile ensuite, sans avoir été changée de place, m'a donné à 1 a® C.

Il 54® 1' rayons rouges, 1 54^ 1 4' rayons jaunes , i65** 67' rayons bleus.

182® 44' 1*51^19' rayons rouges,

82® 42' d'où 2E = I 161® 47' rayons jaunes, 82® 3o' ( i54** 4' rayons bleus.

Deux causes contribuent probablement à produire les différences qu'on remarque entre les valeurs de 2E déduites de la mesure de 2 H et celles qui ont été obtenues directement. La première et sans doute la moins influente, c'est que l'indice de l'huile que j'emploie habituellement est peut-être un peu faible

' Voy. mon premier Mémoire et Remarques sur les propriétés optiques de'qaelques cristaux, par H. de Senarmont (Annales de chimie et de physique , t. XLI).

SUR LES PROPRIÉTÉS OPTIQUES DES CRISTAUX. \k\

pour la température de 12^ C. à laquelle j'ai opéré; la seconde c'est que, dans des plaques de substances à indice moyen faibie (Thénardite par exemple), qui seules permettent la mesure dans Tair d'écartements aussi grands que ]5o à l5ô^ le moindre défaut de parallélisme entre les faces peut amener des erreurs de plusieurs degrés.

En chauffant avec précaution des lames minces de clivage entre 2 i^5 et 47** C on voit que les axes optiques éprouvent un léger rapprochement et que le plan des axes roages tourne d'une très-petite quantité.

Hyposolfite de strontiane; Sr 0, S^ 0^ -h 5 Aq. Prisme rhomboïdal oblique de 78** 2' (Marignac).

Angles calculés. Angles calculés.

p d}i^ — 117» 1 4' é>/« b^^ = 76» 34' avant

p h^l^ = 82° 44' sur d^l^ a, a, adjac. = 114** 1 6'

p a, antér. = 92° 36' p : arête — antér. ;= gS" 5'

ji/a ji/2 Qo» 34' avant p : arête p^ infér. = 78» 1 3'

Clivage très-facile suivant la base p. Macles fréquentes par hémitropie autour d'un axe normal à la base; plan d'assemblage parallèle à cette face.

Les cristaux, sur lesquels j'ai déterminé les propriétés optiques,

offraient la combinaison des formes p â}'^ b^^^ a, =(6^6'/*A^) avec prédominance des faces p et 6''^.

Double réfraction très-énergique. Axes optiques très-écartés, situés dans un plan parallèle à la diagonale horizontale de la base ; bissectrice aigaë positive, normale à cette ligne. D'après des mesures prises sur une macle artificielle, formée par deux lames taillées parallèlement au plan de symétrie et as-

Iîl2 NOUVELLES RECHERCHES

semblées suivant la base , le plan des axes correspondant aux ravons rouges s'écarte à peine de 7 i S minutes du plan des aies correspondant aux rayons bleus. La dispersion horizonUtle est donc presque nulle; aussi est-elle à peine indiquée par les bordures des barres qui traversent les deux systèmes d'anneaux vus dans l'huile parallèlement ou perpendiculairement au plan de polarisation. La bissectrice des axes correspondant aux rayons jaunes fait des anf^es d'environ :

11^3' avec une normale à p,

75° 52' avec une normale à l'arête antérieure -',

90° 44' (ivec une normale à l'arête inférieure tïtï-

La dispersion des axes apparents dans l'huile est très-faible, avec (j <Zv. J'ai trouve pour leur écartement, à 20" C.

[ 84" 67' rayons rouges, aH^^ I 85° i' rayons jaunes, ' 85° 22' rayons bleus.

— Klaprotuite. Prisme rhomboïdal oblique de ga".

0' a^ adj.= i 20° 'i^';d^^ d"^= 100° ao'sur o>; é'/* i'/''= !,9° 4o'sur a'; d"^ 6"/"= i35» 25' sur m;d^'^ 6''*= 97' 33' sure'. Les cristaux de Georgia, comté de Lincoln, sur lesquels ont été faites mes déterminations optiques, ofiîrent en général l'une des combinaisons de formes rfi/a i'/s ou 0' d''" b^'^, et ils ont l'aspect d'octaèdres cunéiforme's plus ou moins allonges dans la direction de l'arête rr,ï, ou aplatis suivant une face b^, alors très-prédominante.

Flan des axes optiques parallèle au plan de symétrie. La bissectrice aigaë des axes moyens fait des angles d'wnviron :

70** avec une normale à o\ 5o** 39' avec une normale à Tarête postérieure ^.

Dans l'huile, la dispersion propre des axes est à peine appréciable et p > v; dans Tair elle est au contraire assez notable et p<Cv. La dispersion inclinée n'est indiquée que par une très-légère dififérence dans la vivacité des couleurs des deux systèmes d'anneaux. L'écartement varie un peu avec les cristaux et avec les plages d'un même cristal. Deux lames très-minces assez bien normales à la bissectrice aiguë m'ont donné, pour l'angle apparent dans l'huile et dans l'air, à 1 5** C.

Première lame.

aH := i 77" te; ^>^^^j. j «s.» 39; rayon» rouges, ( 77** 1 1 ( loa® 20 rayons bleus.

Deuxième iame.

(78^32 { i38**a rayons bleus.

En chauffant, de 17** à igô^.S C. une plaque un peu oblique à la bissectrice et laissant voir dans l'air un de ses systèmes d'anneaux, l'hyperbole qui traversait ces anneaux, à 45® du plan de polarisation, m'a paru se rapprocher très-légèrement du centre.

KoTSCHUBÉiTE ( Kokscharow ; Materialen zur Minéralogie Russlands, IV® vol. p. 182). Ce minéral de l'Oural est un^clinochlore d'un beau violet, qui se présente en gros cristaux maclés ayant l'apparence de pyramides hexagonales basées, souvent pénétrés par des lames de Kàmmerérite de même couleur. L'écartement des axes optiques est essentiellement variable suivant les plages et sa mesure peut rarement s'obtenir avec exactitude, à cause des enchevêtrements intérieurs. Dans ime lame de clivage assez homogène, j'ai trouvé que la bissectrice ai;9aê% faisait avec une normale au plan de clivage à peu près le même angle que

\lik NOUVELLES RECHERCHES

dans le clinochlore vert de Pensylvanie. L'une des hyperboles, à couleurs vives, était bordée par du violet à ^intérieur et par du rouge à \ extérieur; Tautre hyperbole, plus courbe, offrait des bordures disposées dans le même ordre, mais d'une nuance plus pâle; donc p <C v. A 12** C. l'angle apparent des axes ronges était d'environ :

p ( 38** 38' première plage,

I ^2° 8' deuxième plage.

En chauffant la lame de 12** à 170^.8 C. l'hyperbole à couleurs vives s'est déplacée de 1 division du micromètre, tandis que rhyperbole à couleurs pâles ne s'est déplacée que d'environ Y division, toutes deux s'écartant d'ailleiu^s de la position initiale dé la bissectrice. Cette ligne a donc éprouvé , dans son orientation , un changement semblable à celui que j'ai signalé dans le clinochlore vert.

— Laumonite. Les caractères optiques ont été décrits dans mon Manuel de Minéralogie. Une lame mince chauff'ée jusque vers 75° C. n'a paru éprouver qu'une augmentation à peine appréciable dans l'angle apparent de ses axes optiques.

— LiROCONiTE. Dans mon deuxième Mémoire , j'ai dit que la dispersion des axes optiques était à peu près nuUe, ainsi que la dispersion tournante ^ et que l'écartement apparent était supérieur à i2il^ De nouvelles observations m'ont permis de déterminer cet écartement d'une manière plus précise et de constater, pour la dispersion propre des axes dans l'air, p <::i v. En opérant sur deux lames minces, un peu obliques à la bissectrice aiguë, j'ai trouvé dans l'huile à 1 6® C.

Première lame.

78^8' ( i35® 1' rayons rouges ,

2H = j 78** 10' So'' d'où 2E = I i35^ 3i' rayons jaunes, 78** 49' ( 1 39^ Sa' rayons bleus.

Deuxième lame*

77® 2 4' ko" ( 1 32** bli rayons rouges,

2H= l 77** i8' d'où aE = | 1 3 2** 67' rayons jaunes, 1. 76** 57' ko" ( 1 33** A6' rayons bleus.

La seconde lame m'a donné directement dans Tair,

ç, ( i32** 22' rayons rouges,

{ i33** Ô7' rayons bleus.

L'angle apparent des axes n'a paru éprouver qu'une modification à peine appréciable dans une lame chauffée jusque ver^ 75°.

— Ldnnite; phosphorochalcite. Prisme rhomboïdal oblique de 38** 56'. p h' antér. = 1 o3** 26'; p a* = 1 66** 44'; a' h' adj. = 89** 5o'; a*^^ h^ adjacente =: 1 o3** 7'; d}^^ d}^^ = 1 1 7** 49' en avant; b^ 61/2 1 120 32' sur a'; d}^^ h' antér. = 111° 33'; b'H' = 90** 8' sur (ii/2. j}/2 51/2 adjacent = 1 58** 35'.

Double réfraction énergique. Plan des axes optiques parallèle à la diagonale horizontale de la base. Bissectrice aiguë normale à cette diagonale et faisant des angles d'environ :

4i** 24' avec une normale à l'arête -^^ 107** g' avec une normale à h^ antérieure.

Dispersion des axes très-faible, paraissant indiquer p <Z v. Dispersion horizontale inappréciable. L'écartement des axes optiques varie avec les échantillons, à cause des enchevêtrements nombreux et irréguliers qu'ils présentent. Une lame très-mince , un peu oblique à ia bissectrice aigaê, m'a donné dans l'air pour ia lumière blanche,

2E = 95** environ.

Les cristaux bien conformés de cette substance sont si rares

et si petits , que les observations précédentes ne peuvent être regardées que comme approximatives. Tout imparfaites qu'elles sont, je n'aurais pu les terminer, sans un envoi dont je suis redevable à la bienveillance de M. de Rath, professeur à l'université de Bonn.

— Malachite. Prisme rhomboïdal oblique de io4** 20'. ph^=z 118** 10'; a'/* h^ adjacente = 98** 43'. Clivage très-facile et très-net suivant p; plus difi&cile suivant le pian de symétrie. Les cristaux de Rheinbreitenbach, sur lesquels ont été déterminées les propriétés optiques, sont généralement maclés par hérmitropie autour d'un axe normal k h^.

Double réfraction énergique. Plan des axes optiques parallèle au plan de symétrie. La dispersion propre des axes est notable dans l'air, avec p < v. La dispersion inclinée est au contraire peu marquée; elle ne se manifesté que par la forme des anneaux, qui sont plus ovales dans un système que dans l'autre, et par les bordures des hyperboles dont les couleurs, à A 5** du plan de polarisation , paraissent un peu plus vives autour de l'hyperbole des anneaux ovales qu^autour de l'hyperbole des anneaux ronds. Ces couleurs sont d'ailleurs distribuées suivant le même ordre pour les deux hyperboles, et elles ofiFrent du bleu à Yintérieur et du rouge à V extérieur. Les axes optiques vus dans l'air, à travers une lame de clivage parallèle à la base, sont situés l'un à droite l'autre à gauche de la normale à la lame; d'après les observations de M.^V. von Lang^ et les miennes, on peut admettre qu'ils font respectivement avec cette normale, vers i5*^ C. des angles d'environ :

Annteaux roods ; Anneaux ovales;

3 S*' 67' et 57° 16' rayons rouges, 34° o' et 67° 21' rayons jaunes ,

35° 4o' et 60** 26' rayons bleus.

' Philosoph. magatine, k* série, vol. XXV el XXVllI.

La bissectrice aiguë fait approximativemeat avec les normales k p et k h^ des angles de :

4** 4o' So" rayons rouges, A^Sg' rayons jaunes , (normalç kp); 66** 3 1' rayons rouges, 66° 2 9' rayon» jaunes, (normale à h^).

L'indice moyen, mesuré sm- un prisme de 28° 34' dont l'arête réfringente était passablement normale au plan des axes, a pour valeur :

11.87 ^^yoï^s rouges, 1 .88 rayons jaunes, 1.89 rayons verts.

Des données précédentes, on déduit' pour l'écartement réel et pour l'écartement apparent dans Tâir :

Y l 44** 5' 2E ==z 89** 8' rayons rouges,

( 43*^ 54' 2E = 89° 18' rayons jaunes.

' En désignant par A N et par N B les angles que les axes optiques font dans

l'intérieur d'une lame biréfringente avec une normale à cette lame, par ÂB Tangle réel des axes, par NA\ N B' et 71 N , les inclinaisons respectives de chacun des axes vus dans fair et de leur bissectrice avec la même normale, il est facile d'établir les relations :

V=:i AB = AN-K/iNz=BN — /iN;

... sin N B' — sin N A' ces a/i N

CO l A 1\ — ""T~"T» ... -1 I

Sin NA sin 2/1 N ^

sin A' N sin B' N

sin AN sin BN

Ces relations permettent de calculer l'angle réel des axes optiques et l'indice moyen en fonction des données de l'observation A'N, B'N et iiN; mais en général elles ne fournissent, lorsqu'on opère sur des lames naturelles de clivage, que des résultats approximatifs, à cause de l'imperfection de ces lames et des erreurs dont est susceptible la détermination de chacune des trois quantités A'N, B'N et nN. Aussi est-il préférable, toutes les fois que cela est possible, de mesurer directement l'indice moyen et d'en déduire les valeurs de AN et de BN, valeurs qui doivent conduire au même angle réel V, si les observations ont été bien faites.

La dispersion des aies intérieurs serait donc de sens contraire à celle des axes vus dans Faîr.

En chauffant une lame de clivage jusqu'à 76** environ, on n'aperçoit aucun déplacement appréciable des axes optiques.

— MoLYBDATE d'ammoniaqoe; AmO, 2M0O' H- Aq. Prisme rhomboïdal oblique de i5o° 2 4'. ^^^^g^ = 1 1 3° 45'; e^^^m antérieure =r I i5^ 69'; pg^ == 92** 2'; ar. -^ : ar. — := 112** 20'

(Marignac). Les cristaux que j'ai étudiés n'offraient que les formes w, g^, g\ e^/^, p =1 (6^/* 6^^^ A^^*), dont la dernière était prédominante. Clivage très-facile suivant g^.

Double réfraction très-énergique. Plan des axes optiques parallèle au plan de symétrie. Dans l'huile, la dispersion propre des axes est faible et indique p<Zv, La dispersion inclinée se manifeste par une différence appréciable dans la forme et la vivacité des couleurs des anneaux correspondant aux deux axes, ceux à couleurs pâles étant assez ovales et ceux à couleurs vives à peu près circulaires. Dans une macle artiGcielle composée de deux lames de clivage parallèles au plan de symétrie, la bissectrice des axes rouges s'écarte d'environ 0° 1 9' Ae la 'bissectrice des axes bleus. Ces deux lignes font approximativement des angles de :

87° 28' rouge 1 1 ;. r A4 '"

On f i-i } avec une normale a 1 arête - , 87° 9 bleu ) rn'

' i i ! avec une normale à l'arête ~.

19** 29 bleu ) ^''*

Une lame très-mince , assez bien normale à la bissectrice aiguc, m'a donné vers 1 6** pour l'angle apparent des axes dans l'huile :

91^ 3 1 ' rayons rouges , 2H = j 91** 62' rayons jaunes, 92** 5o' rayons bleus.

MoLYBDATE DE SOUDE; Na 0*, 9M0 0' -+- 2 8Aq. Cristaux se rapportant à un prisme clinorhombique et offrant habituellement

la forme du prisme rectangulaire oblique dérivé, h^ g^p, modifié par les deux hémioctaèdres d}^^ et 6^/^. p h^ =: i o3** 26'; d^^^ h^ = 118^ 38'; 6^/^ h' adj. — io8*> 3o'; d'^^ b'^^ = i32° 62'; (?/« d'^^ adj. = 76*> 1 2'; 6^/^ 6^/2 adj. r=: 63^ 32' (Zenker). Clivage difficile suivant A*.

La plupart des échantillons résultent de raccoleinent de nombreux individus assemblés suivant un plan parallèle à h^ et quelquefois hémitropes autour d^un axe normal à cette face.

Double réfraction énergique. Les axes optiques, pour toutes les couleurs du spectre, s^ouvrent dans des plans parallèles à la diagonale horizontale de la base; leurbisseclrice aigaê est perpendiculaire à cette ligne. Dans Tair, les plans qui renferment les axes rouges, les d^xes jaunes et les axes bleus, font respectivement des angles d'environ :

5° 4.' avec une normale à h^ antér. )

71*^ 3i' avec une normale k p ) ^ '

5** 2 5' avec une normale à A^ ) .

, 1 , [ laune,

7 1 ^^ 10 avec une normale a p )^

6° 55' avec une normale à A^ ) , ,

69*^ 40 avec une normale a p )

Il y a donc un écart de 1^ 5i' entre le plan des axes rouges et celui des axes bleus.

Dans l'huile, la dispersion propre des axes est faible et indique p > v. La dispersion horizontale est au contraire très-marquée, et elle se manifeste par des couleurs très-vives formant des bordures symétriques de chaque côté de la barre qui traverse Tanneau central des deux systèmes, vus perpendiculairement ou parallèlement au plan de polarisation.

Une lame bien normale à la bissectrice aiguë m'a donné, pour

l'écartement apparent dans l'huile, vers 16** C.

95° 58' rayons rouges, itia = \ 96** Sli rayons jaunes, 95° 4o' rayons bleus.

Dans une lame parallèle au plan nie symétrie et normale à la bissectrice obtuse, la dispersion propre des axes était assez forte, tandis que la dispersion croisée ou tournante paraissait faiBle. J'y ai trouvé :

( 1 1 o° 2 4' rayons rouges , 2H0 = < 110** 62' rayons jaunes , ( 1 12° 36' rayons bleus.

Des valeurs de Ha et de H^, on conclut approximativement :

i84** 16' [1.622 rayons rouges,

84° 6' ^ = I 1.627 rayons jaunes, 83^ 24' ( 1.646 rayons bleus.

-4- MoNAZiTE. Prisme rhomboïdal oblique de 93** 10'. pAi = io3°46'; pm — gg^5Y; po^=:i43^6'; pa^= i3o*^6'. Clivage net et facile suivant p; moins facile suivant h^; plus difficile suivant g^. Les propriétés optiques ont été déterminées sur les petits cristaux d'un rouge brun qu'on trouve engagés dans la Sillimanite de Norwich, Connecticut.

Double réfraction peu énergique. Plan des axes optiques parallèle à la diagonale horizontale de la base; bissectrice aiguë perpendiculaire à cette ligne. Le plan qui renferme les axes moyens fait des angles d'environ :

10** avec une normale à p,

86** i4' avec une normale à h^ antérieure.

La dispersion propre des axes est inappréciable par les bordures des hyperboles vues dans l'air, à 45** du plan de polarisation. La dispersion horizontale est sensiblement nulle.

Une lame, clivée suivant la base et redressée à l'aide de petites cales de verre, m'a donné à 17** C.

p ( 29** 4' rayons rouges,