NT

Appelons A et B les angles des prismes. On a : , B . . B

sin i — n sin r, n sin r'~n sin (A — r)

En définitive, il reste les conditions :

8 in(A-|) =

n. sin (A — /■):

Éliminant r, on trouve une relation entre n, ri, A, B.

Connaissant n et ri, se donnant B, on tire la valeur de A.

Les rayons qui entrent à travers la portion PQ des faces extrêmes, sont réfléchis par la face inférieure du prisme.

2°. — Coupons l'appareil en son milieu; nous obtenons deux doubles prismes (II) crown flint qui produisent la dispersion sans déviation moyenne, mais avec transport latéral. On fabrique aujour-

cThui des verres qui ont môme indice moyen et des dispersions très différentes : dans ces conditions le double prisme a ses faces extrêmes parallèles (III); le transport latéral s'annule. Il n'a, du reste, pas d'inconvénient quand les faisceaux lumineux utilisés sont formés de rayons parallèles (§ 38).

On construit encore le double prisme II ï avec un prisme de crown et un prisme d'huile de cassîa dissoute dans la benzine : une dilu- \ion convenable réalise l'égalité des indices moyens. Un double prisme suffisamment allongé donne une dispersion supérieure à 20°, tandis que les triprismes ordinaires I des collections ont une dispersion de Tordre de 10° (le spectre visible est long de 17 cm. à un mètre).

3°. — On donne l'angle du flint, on demande celui de crown compensateur.

La construction est celle des §§ 35 et 45.

Avec le point O comme centre, menons trois circonférences d'in» dice 1, n (crown), N (flint).

Fig. 188.

Dans le flint, la direction du rayon est celle d'émergence, soit OCA. Au rayon OA dans le flint correspond le rayon OB dans le crown; Aa est perpendiculaire sur la surface de séparation.

Mais à l'émergence le rayon a la direction OC; donc la face d'émergence est normale à aC.