CHAPITRE III. — L'AIMANT TERRESTRE. Wi

nr. — ÉTAT KàfiHÉTiaUE DU «LOBE.

Un grand nombre d'observateurs ont mesuré l'inclinaison, la déclinaison et l'intensité magnétique en divers points du globe. Toutes ces observations ont été réunies, et elles ont conduit à penser que la terre agit sur tous les points de sa surface comme s'il y avait à son centre us aimant gros et court ou, ce qui produirait le même effet, un courant perpendiculaire à Faxe de cet aimant. Voyons d'abord quelles seraient les propriétés du globe si cette condition était réalisée, et nous verrons ensuite si le globe les possède réellement.

I. Soit AB cet aimant {Jig. 387), on pourrait mener un grand cercle

perpendiculaire au milieu de AB : ce serait Vaquateur magnétUjue, En tous les points de ce cercle l'aiguille aimantée serait : i"* horizontale; 2» parallèle à l'axe magnétique AB, 3** perpendiculaiqp à la direction de la courbe tracée; 4^ Tinlensité magnétique serait partout égale. Le calcul prouve qu'elle serait plus petite sur cet équateur que sur tous les autres points du globe.

II. Pour marquer les latitudes magnétiques, que nous appellerons >, on pourrait tracer des parallèles magnétiques comme on trace des parallèles géographiques en menant une série de plans perpendiculaires à AB, et,, à cause de la symétrie, l'inclinaison serait constante dans toute leur étendue, et ils seraient des courbes d'égale inclinaison ou isocUniques, En second lieu, l'intensité serait la même en toui les points de chacun d'eux, et ils seraient des courbes isodjrnamiques.

III. L'axe prolongé de l'aimant AB viendrait couper la surface du globe en deux points A', B', qui seraient les pôles de l'équaleur magnétique. En ces points, les actions magnétiques exercées par A et B seraient toutes deux verticales, et, par conséquent : i*" l'inclinaison serait égale à go degrés; 2^ l'aiguille de déclinaison ne serait sollicitée par aucune force et se mettrait en équilibre dans toutes les directions; 3** enfin le calcul prouve que l'intensité serait maxima et deux fois plus grande qu'à l'équateur.

IV. On pourrait mener par l'axe magnétique AB une série de grandi cercles tels que BGA'; ils seraient les méridiens magnétiques; levr trace marquerait sur le globe les directions de l'aiguille horizon taie, et la déclinaison serait en chaque point égale à l'angle des méridiens géographique et magnétique se coupant en ce point.

V. En6n, parmi tous les méridiens magnétiques, il y en aurait deai qui contiendraient à la fois Taxe magnétique AB et Taxe géographique NS, et la déclinaison serait nulle dans toute leur étendue ; il y aurait donc deux lignes sans fiéc/inaison , allant du pôle nord au pôle sud, touUhs deux situées dans le même plan mené par AB et NS.

VI. Calcul de rintensiié et de rinclinaison. — On peut aller plus loio,

calculer TînteDsité et rinclinaison sur les divers points du globe constitué comme nous Tavons supposé.

Soient A et B (/^. 388) les deux pôles âe l'aimant supposé. Désignons par a les distances OA, OB de chacun d'eux au centre, par r le rayon du globe, et examinons ractioo des pâles sur un élément magnétique austral placé en un point quelconque C de la sar> Ittcc. Cette action pourra se représenter par

deux forces, Tune =^ attractive, Tautre — ;