CHAPITRE II. - THÉORIE ONDULATOIRE. bZb

directe et dont le œntre est en A, l'autre D'F'E', qui est Tonde réfléchie et qui a pour centre le point symétrique A*. Les rayons réfléchis semblent donc venir de l'image A'.

Fig. 5/|9.

Réfraction. — Pour expliquer la réfraction, considérons le cas où le point lumineux est à l'infini, c'est-à-dire celui où les ondes incidentes successives DFE, D'F'E',... sont planes (Jtg. 55o]. Depuis le moment où le

. ^, front de l'onde a occupé le plan

DE jusqu a celui ou il est parvenu en D'E', il a parcouru dans le temps t et avec la vitesse <% un espace DD' = vi. A partir du premier moment jusqu'au second, le point D de la surface de séparation s'est mis en vibration, et l'onde émise par lui est arrivée dans le milieu inférieur sur une sphère dont le rayon DD' a été parcouru pendant le môme temps i, mais avec une vitesse différente p', et qui est égal à v't. Si nous répétons la même construction pour tous les points de DE', toutes les sphères seront tangentes au plan D'F'E', qui sera l'onde réfractée. Or

on a

DD' = 1// = DE' . sin / , DD" = v'e = DE' . sin r,

et en divisant