CHAPITRE II. - THÉORIE ONDULATOIRE. bZh

directe et dont le centre est en A, l'autre D''F''E", qui est l'onde réfléchie et qui a pour centre le point symétrique A'. Les rayons réfléchis semblent donc venir de l'image A', *

Fig. 549.

Réfraction. — Pour expliquer la réfraction, considérons le cas où le point lumineux est à l'infini, c'est-à-dire celui où les ondes incidentes successives DFE, D'F'F,... sont planes [fg, 55o). Depuis le moment où le

j,. 3.^ front de ronde a occupé le plan

DE jusqu'à celui où il est parvenu en D'E', il a parcouru dans le temps t et avec la vitesse <', un espace DD' = vt, A partir du premier moment jusqu'au second, le point D de la surface de séparation s'est mis en vibration, et l'onde émise par lui est arrivée dans le milieu inférieur sur une sphère dont le rayon DD* a été parcouru pendant le même temps /, mais avec une vitesse différente v\ et qui est égal à p't. Si nous répétons la même construction pour tous les points de DE', toutes les sphères seront tangentes au plan D"F"E', qui sera l'onde réfractée. Or on a

DD' =Pt = DE' . sin / , DD" = vt = DE' . sin r,

et en divisant