I. — THÉORIE

Constitution des cristaux. — Haily a montré que les cristaux sont constitués par des assises régulières de molécules, toutes orientées dans la même direction et pouvant se séparer les unes des autres en feuillets, par le clivage. Les formes générales du cristal sont déterminées par celle des molécules. On les ramène à cinq types, ou à cinq systèmes cristallins. Le

Fig. 654.

premier est le système cubique : il offre une symétrie parfaite et réfracte la lumière comme les liquides, suivant la loi de Descartes ; le deuxième . et le troisième se rapportent au priame droit à base carrée et au rhomboèdre.

Ils possèdent un axe de symétrie Ox [fis- 654 ) , et tout se passe de la môme manière dans chaque section menée par cet axe, c'est-à-dire dans chaque section principale. Considérons Tune d'elles CO^ qui est le plan du tableau. Soit OC un rayon qui se propage de 0 en C.

I. La vibration peut être dirigée suivant Oj perpendiculaire àOx. Dans ce cas, lorsque la molécule d'éther O est écartée d'une quantité er de 0 en ^*, elle tend à revenir à sa position premièra avec une force e proportionnelle à (7 et à un facteur que j'appelle à^\ elle est donc (ra\ C'est cette force élastique e qui détermine le mouvement vibratoire, lequel se transmet suivant OC.

Or Newton a prouvé que, dans tous les milieux, la vitesse de propagation

est proportionnelle à la racine carrée de la force élastique e, ou à /c^*; elle est proportionnelle à a; on peut dire qu'elle est égale à a«

D'où il suit qu'un rayon quelconque OC se propage toujours avec la môme vitesse a, quelle que soit sâ direction, si sa vibration O^est normale

à la section principale COj:. On peut dire que si le mouvement Oj se

propage dans toutes les directions à la fois, il sera arrivé après l'unité de temps sur un cercle de rayon a, les vibrations restant en chacun de ses points parallèles à 0 j. Comme le même raisonnement s'applique à toutes les sections principales, les vibrations qui leur sont perpendiculaires seront arrivées sur une sphère de rayon a, leur direction sera figurée sur cette sphère par des cercles parallèles entre eux et perpendiculaires à FaxeO^ (A. 655).

n. Considérons en second lieu le cas où les vibrations du rayon se font dans la section principale.

Supposons d'abord que OC soit confondu avec Ox ; le déplacement <r (fig, 656) de la molécule 0 sera perpeôidiculaire à Taxe et égal à ON; il déterminera comme précédemment

une foirce élastique o"»', et la vitesse de propagation suivant Ox sera a : au bout de Tunité de temps le rayon sera arrivé en A. Si, au contraire, le rayon se propage suivant Oz. la vibration se fera suivant ON'; un déplacement * de la moiéCïitë 0' dans cette direction, qui est celle dé Taxe, détermine!^ une force élastique différente dé la première, que j'appelle (rô*, et' alof s lai vitesse dé propagation suivanit Oz sera -^ : le rayon sera arrivé en B après l'um'té' de temps. Enfin si la lumière se propage suivant une ligné quelconque OC, elle aura parcouru une distance OC intermédiaire; le calcul prouve que C est sur une ellipse dont OA et OB sont l'es axes. Enfin, comme tout se passe de la môme manière dans chaque section principale, toutes les vibrations qui y seront contenues seront propagées sur un ellipsoïde de révolution autour de l'axe OX, et la direction des vibrations y sera tangente aux n)éridiens(^^. 655). m. Ab^rdonB^ maintenant le cas général. Supposées que les vibrations

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