CHAPITRE XII. — VIBRATIONS ELLIPTIQUES

ront la teinle des anneaux réfléchis quand l'analyseur sera suivant OC, des

anneaux transmis s'il est suivant OC.

Pour rendre cette assimilation encore plus frappante, Biot imagina de superposer deux lames de quartz croisées, dont la supérieure est taillée en

Fig.ï

cuvette (f^. 668), et qui ont la môme épaisseur en leur milieu MU. La difTérence

est nulle à ce centre; elle augmente ensuite

[c I iil régulièrement et également dans toutes les

I " directions autour de ce point, et l'appareil

donne rigoureusement les mêmes couleurs que le système des deux verres

de Newton.

Prenons maintenant une lame mince cristallisée, d'épaisseur uniforme : on en obtient aisément par le clivage, avecdumicaoudu sulfate de chaux. Quand nous les placerons dans la lumière polarisée devant un analyseur, elles donneront deux images 0^-, Oy, qui prendront des différences de marches proportionnelles à leur épaisseur, et constantes, puisque cette épaisseur est la même en tous leurs points. Si les différences de marche sont un multiple de -i elles reproduisent la polarisation reciiligne ; dans teus les autres cas, elles donnent une vibration elliptique. Examinons celui où elles sont égales à - ou à un multiple de -'

Alors la vibration elliptique a ses axes suivant 0.rel O^ (fig. 665); l'analyseur donne toujours deux images : l'extraordinaire est maximum quand la section principale de cet analyseur est suivant Ox; toutes deux sont égales à 4^ degrés de Ox et de 0/.

Si a = 45°, c'est-à-dire si la vibration incidente est à 45 degrés de Ox, les deux composantes primitives sont égales, l'ellipse est devenue un cerde, et les deux images données par l'analyseur sont toujours égales.

Cette lame d'«/ï quart (Vomie peut servir à analyser le phénomène qu'offrent toutes les autres. Mettons-la dans le trajet de la lumière polarisée qui a traversé une première lame et qui est maintenant constituée par des vibrations elliptiques dont les axes sont dirigés d'une manière quelconque; tournons sa section principale suivant l'un des axes de l'ellipse. Elle laissera passer les deux rayons composants qui avaient une

différence de marche p elle leur ajoutera d= -; par conséquent elle les

ramènera à la concordance, et le rayon sera redevenu polarisé.

Toute lame mince offrira une des teintes que nous avons analysées avec l'appareil de làfig, 666, c'est-à-dire les teintes des anneaux transmis dans l'une des images et des anneaux réfléchis dans l'autre. Elles sont complémentaires, produisent du Wanc à l'endroit où elles se superposent, et échangent leurs couleurs quand la section de l'analyseur passe de AC à AC. C'est un des phénomènes les plus beaux de l'Optique. Comme il dépend de l'épaisseur, on peut avec un grattoir amincir certaines parties de la lame et foire des dessins de fleurs ou d'insectes ; ce magnifique phénomène a été découvert par Arago, étudié par Biot et expliqué par Fresnel.

Fig. 669.

m. — CAS D'UNE LAME HOBKALE A L'AXE.

Je vais étudier un dernier phénomène, dont la complication paraît trèsgrande, et qui s'explique avec la même facilité que les précédents. Au moyen de lentilles on prépare un faisceau conique de lumière COD

[fig, 669) qu'on reçoit en 0 dans l'œil. On le polarise par une tourmaline A, et on l'éteint par une seconde B croisée avec la première, puis on interpose entre les deux une lame CD d'un cristal taillé perpendiculairement à son axe ) KO. Dans ces conditions, les bords sont traversés obliquement par le cône COD, tandis que les parties moyennes le sont par EOF, sous une inclinaison moindre, et le centre K reçoit normalement la lumière. On voit alors le phénomène représenté [fig. 670) : c'est une croix noire parallèle et perpendiculaire au plan des vibrations primitives et entre les branches les anneaux à centre noir de Newton. Vient-on à tourner de 90 degrés la tourmaline B',