DEUXIÈME PARTIE. — CHAPITRE XVi

spéciale prend quelque chose du caractère des sensations de cet organe. 11 n'y a donc , dans te fait que nous a- Yons cité , aucun motif de croire que rélectricité joue le rôle principal dans les sensations du goût. D'un autre côté, il n y a aucun motif de nier que Tétat électrique des molécules savoureuses puisse jouer un rôle important dans ces sensations.

De même, l'état électrique des molécules odorantes mises en contact avec la membrane olfactive peut jouer un grand rôle dans les sensations de l'odorat. L'intensité et la durée incrovables de certaines odeurs , sans diminution sensible du corps qui les produit, sont une preuve frappante de la petitesse extrême des molécules des corps pon* dérables'. C'est à tort qu'on a voulu substituer à cette émission de particules odorantes des vibrations imprimées à l'éther. En effet, nous avons déjà remarqué' que la saveur prétendue de la vanille est une odeur arrivant à la membrane olfactive par l'arrière-boucbe , et qu'on la supprime complètement en se bouchant le nez , pour empêcher le courant d'air. L'odeur a donc besoin d'être transportée par un gaz , et elle n'a point un rayonnement propre , comme celui de la lumière ou du calorique : sa transmission est une transmission de molécules pondérables extrêmement petites ; seulement il est possible que l'impression produite sur l'organe le soit par les atmosphères de fluide impondérable qui enveloppent les atomes de ces molécules.

En somme , électricité , magnétisme , rayons chimiques, lumineux, calorifiques, chaleur latente, tout cela

i Voyez Dugès, Physhtagie comparée, 3' partie, chap. 4, art. i, t. i» p. 443* 144. — 2 1" partie, chap. 4.

34 PHILOMPHIB m U UTDU.

parût consbter dans certÛDS mouvements ondulatcùrai de l'ëther. La chaleur latente, nécessaire d'ailleors b la constitution des coqw pondérables, y rend possibles l'élastidté et les ondulations sonores. Lessavears et les odeurs ont leur principe dans des parodies de matière pondérable mises en contact avec |es oignes; mais il est posnble que des ondulations, électriques on autres, dans l'éther que ces parcelles contiennent , soient la cause immédiate ou la condition indispensable de la sensation , et qu'dles en déterminent la nature.

L'éther pénètre partout où Tefièt de ses ondulations se lait sentir, c'est-à-dire non seulement dans les interstices qui séparent les molécules, mais dans ceux qui séparent les atomes chimiques et les atomes premiers eux-mêmes. Il est possible que les intervalles entre les atomes dont ce fluide se compose soient incomparablement plus petits que ceux qui séparent les atomes des corps pondérables tes plus denses ; mais il y a lieu de croire que , vu l'extrême petitesse des atomes du fluide impondérable, les dimensions des intervalles sont cependant encore bien plus grandes , en comparaison de celles des atomes , dans ce fluide que dans les corps pondérables, et que par conséquent la quantité de matière y est extrêmement petitu par rapport au volume. Ainsi , en somme , il paraîtrait y avoir beaucoup plus de vide que de plein dans le monde.

Nous dirons bientôt' qu'il est peu de faits physiques qui puissent être expliqués complètement et d'une manière certaine dans tous leurs détails , et que , même en s'arrêtant aux parties principales des phénomènes complexes, il en est beaucoup dont on n'a pu jusqu'à ce jour.

DEUXIÊMB PAITIB. — GHAPITRB XVI. 35

et dont probablement on ne pourra jamais formuler les lois simples et rationnelles. Bien plus, il est des phénomènes auxquels certaines lois générales sembleraient devoir s'appliquer, et qui forment des exceptions jusqu'à ce jour incompréhensibles, qu'on est obligé d'ériger ellesmêmes en lois empiriques. C'est là ce qui a lieu , surtout quand on veut expliquer à l'aide d'une même hypothèse» fondée sur des données encore insuffisantes , tous les détails des phénomènes de l'électricité, du magnétisme et de l'électro-magnétisme. C'est ce qui a lieu également, quand on veut rendre compte de la résistance que le calorique latent oppose à la compression des corps.

Il est certain à priori que la çompressibilité doit avoir des limites. Car, lorsque les atomes seraient ramenés au contact et concentrés dans un espace égal à la somme de leurs étendues réelles , il ne saurait plus y avoir de compression. Mais l'expérience nous apprend que, bien loin de cette limite , quand le volume de l'eau , par exemple, peut encore diminuer d'une manière notable par le refroidissement sans changement d'état, ce même volume, sous une pression énorme , ne subit qu'une diminution presque insensible. Quelle force s'oppose donc au rapprochement des molécules, qui sont loin du contact parfait? C'est le calorique latent. Or,- dans l'hypothèse des ondulations, comme dans celle de l'émission, le calorique est constitué par un fluide incoercible : seulement , dans la première hypothèse, ce sont certaines ondulations de ce fluide qui sont le calorique sensible ; dans la seconde , c'est ce fluide même. Quelle force prodigieuse d'attraction les corps pondérables^ où le calorique se trouve à l'état latent et toujours en même temps plus ou moins à l'état sensible^ exercent-ils donc sur ce fluide, pour qu'il

•36 PpitOgOPHIE DS LA HATDU.

reste, par exemple, dans Teau» malgré une preaniMi.é'iiD grand nombre d'atmosphères , qui devrait le frire aartir , du moins en grande partie, à travers les.pi(rai8i|u.iiM0t d'où il sort si facilement, quand la température ^^Ba% ^ baisser à Tentour; On conçoit que lattraction eauB/re^fifr les molécules pondérables sur les molécules opdaluotiw de TéUiier en combat la répulsion m (Quelle et par eopisér qu€int la force d'expansion , et que , plus un corps exerce une forte attraction sur les molécules éthérées contenueB dans son intérieur, plus ce corps doit avoir de capadté pour le calorique. Mais, dans f état actuel de la scîeace, il est plus difficile de concevoir comment Textréme f$ùr tesse de la dyninution du volume de Teau pour une imgmenlation énorme de pression peut se concilier avec les lois de la mécanique. En général , la mécanique moléculaire , d'où résulterait l'explication des phénomènes de la cohésion, de l'élasticité et de l'affinité chimique, reste incompréhensible. La possijbilité d'une solution se laisse pourtant entrevoir , si l'on suppose que l'attraction exercée par les molécules pondérables les unes sur les autres et sur celles de l'éther ci*oit, pour les très-petites distances, avec une rapidité extrême et suivant des lois jusqu'à présent inconnues, et si l'on conçoit, comme nous l'avons dit plus haut , que chaque molécule, chaque atome pondérable, condense autour de lui une atmosphère de fluide étbéré, et que la répulsion mutuelle des atomes de ce fluide croit très-rapidement pour les très-petites distances, et augmente considérablement par les ondulations calorifiques ^ .

i Dans tout ce qui précède , nous n^avons fait qu'expliquer , préciser et justifier la théorie créée par Laplaceet un peu trop brièvement indiquée par Beraelius. Il faut voir avec quel superbe dédain et quels faibles argu-

DECXtftllB PABTIE. — CHAPITRE XVl. 3^

Parmi les phénomèDes dans lesquels les diverses espèces d'ondulations de Téther paraissent jouer un rôle important , il en est beaucoup qui , malgré leurs différences, ont un caractère comniun , qu'on a eu raison de désigner par un même nom , par celui de polarité. On nomme polarité la réunion, dans un même agent physique, de deux qualités, de deux efficacités, distinctes et ojpposées, qui dépendent d'une différence de position. L'électricité et le magnétisme ne se manifestent que par leur polarité, d'où résulte la distinction de chacun de ces agents en deux agents opposés entre eux. Séparables dans l'électricité statique , ces deux agents , ou plutôt ces deux efficacités d'un même agent , sont inséparables dans l'électricité dynamique et dans le magnétisme. Dans la lumière , b polarisation n'est qu'accidentelle. Par exemple , dans certaines circonstances connues , un rayon lumineux manifeste des propriétés différentes, suivant que la surface qu'on lui présente sous une même incidence est située

ments II. F. Lamennais (Esquiêse d'imephilasophU, t. 4, Note, p. 457 et suiv.) attaque » sans la comprendre . la théorie trop peu explicite de ces deux savants» et parait ignorer les développements que d'autres mathématiciens et physiciens ont donnés à cette même théorie. Le philosophe idéaliste (ibidem, et liv. 10 . cbap. 7 , t. 4 , p.' 154 et suiv.) nie jusqu'à la possibilité d'une répulsion quelconque. Parmi ses arguments contre Berzelius et contre la répulsion, ceux qui ont quelque vraisemblance tombent devant les expKcatiotis que nous avons données. Une réfutation spéciale serait donc superflue. Ampère (dans la BiblUtthèque universelle de Genève, 1832, t. 49, p. 235] a fort bien remarqué que sans la répulsion, les ondulations du calorique, principe de la dilatation, seraient inexplicables. Mais, suivant M. Lamennais, le calorique est le fluide de la vie, cause occulte d'expansiofi, et par conséquent de dilatation, dans tous les corps même inorganiques. La vie universelle I Voilà un mot qui peut dispenser de toute explication des phénomènes quelconques. Quand les &^namkte9 ont prononcé ce mot . même en l'appliquant à des êtres qui ne sont pas tivimU, ils croient avoir dit quelque chose : ils croient même avoir tout dit.

PHUOBOPHIE DE LA IIATUIB.

de telle ou telle manière par rapport à un des plans D suivant l'axe de ce rayon : ce plan se nomme pbm de polaritation. La chaleur elle-même, dans certaipes circonstances, se polarise à peu près comme la lumière. La disposition régulière des molécules des cristaux, manifestée par leurs plans de clivage, et plus encore par leurs propriétés optiques» ne peut guère s'expliquer qae par une sorte de polarité de ces molécules '. Enfin , c'est probablement en vertu de leur polarité électrique, que les atomes chimiques se combinent entre eux. Entre ces diverses sortes de polarité , il y a des connexions remarquables, des inQueuces réciproques, qui montrent bien que l'unité des phénomènes compris sous le nom de la polarité n'est pas purement nominale*.

Selon toutes les vraisemblances, les diverses sortes de polarité sont cunstituées par des modifications analogues de diverses espèces d'ondulations de l'éllier. Déjà on a pu entrevoir que la lumière est polarisée, quand toutes les vibrations transversales qui la constituent ont lieu suivant une même direction par rapport à celle suivant laquelle la lumière se propage, et on a pu soupçonner les causes qui produisent cette régularité '. Le mot de polarité n'exprime donc point, comme M. WtiewcU parait tenté de le croire*, une cause unique produisant des effets divers suivant la diversité des agents où elle se

) Voyez WhewoII, Pliiloioptig ef ilie indaciiBe scUnre! ,boûii v . cliap. t, 2* cditioD.

3 Voyez Wbewel, ibidem, book v, cbap. 11.

3 La question de U nature et des causes du la polarité esl une question de mécanique. Sur la tliùorlc malUemalique de ta polarité , outro les beaux iDémoires de Fresnel , voyez MM. Caucby et Laurent, déjà cités, et surtout M. Caucby, Vémoire iw la polarUatwh recllUgne et ta double ré{raclion.

i VoyetH.Whewell, ouvrage cité, bookv, cliap.u.

DEDXiillE PARTIS. — CHAPITMS XYI. 39

manisfeste, mais une classe de phénomènes semblables » produits en vertu d'une même loi par diverses causes mécaniques dans divers agents analogues entre eux , savoir, dans diverses ondulations de Téthei^. Il est donc possible que par les progrès ultérieurs de la science on arrive à une théorie mécanique complète et certsdne de la polarité : en effet, si par l'induction on réussit un jour à trouver les lois premières et simples et les causes de cet ordre de phénomènes, alors on pourra en déduire mathématiquement toutes les lois secondes et complexes. Mais le sûr moyen de s'écarter de ce but et de n'arriver qu'à des théories imaginaires, c'est de transformer la polarité en une cause première évidente par elle-même, et de vouloir en tracer à friori les lois prétendues nécessaires et lapplication universelle. Telles sont les théories fantastiques que MM. de Scheliing et Hegel s'en sont fiiites, et dont on a bien raison de ne tenir aucun compte , soit en physique, soit en philosophie*.

I Voyez M. WheweU« ouvrage cité, book v^ chap. u, art. 13 et 13.