SS

DES miLGGS 1»\R KÉE^LRXIûrf

Les deux faisceaux himineu^ reçus par chaque surface de la lentille oculaire, et envoyés par le miroir sont donc, le premig considérabïeT puissant et formé de rayons convergeniSf le cond faible et pâle éïanl formé de rayons divergents,

(N, B. Nous disons que !e prentier est formé de faisceiad convergents, eu éyîard à la circonstance dont nous avons exposé^ ta nécessilt* pour réclaîrage de l'œil, la formation de rimage ou la localisation du sommet du cône dans le cristallin Dième ou tout contre Tune ou l'autre de ses surfaces intérieures. C'est un^ , point qu1l ne faut pas perdre de vue,) ^M

^Mâ. Éludé deii Imiif^e» produites pftr lefttisrefta dlTeriçeiit «ur la lentille ofvjeetlve. — Étudions successivement ta manière dont vont se comporter l'un et l'autre de ces fiiisceaux et commençons par le dernier, dont les lois sont immédiatement connues*

L'irradiation divergente propre de Tophtlialmoscope a des^ effets qu'il suffit de rappeler. Ce miroir, eu égard aux surface de la lentille objective biconvexe, se comporte comme un obje éclairé quelconque en face de deux miroirs, l'un convexe, Tauïra* concave, et placé à une dislance notablement supéneure au rayon même de ces miroirs-

On peut donc, dès maintenant, préciser ce que seront les images réfléchies de cet objet par les surfaces antérieure et postérieure de la lentille objective*

La première sera virtuelle et droite^ la seconde réelle et reih versée; mais c^mme l'objet est circulaire, celle rectitude ou ce renversement ne seront pas appréciés. Il est dès lors inuiîîe d'insister sur le sens de l'image de rophthalmoscope lui*méaie.

Telles sont donc les conditions de la formation même desi images Mais elles ne sutbsenl pas pour laqnoî^lion proposée, et' il faut encore déterminer la situation qu'elles doivent occuper ponp que Tœil observateur les perçoivet et par suite celle qui convient pour quil ne tes perçoive pas^ puisque tel est Tobjet recherché.

Orj on connaît la condition que doit remplir un rayon réfléctiil par un miroir spbériquej pour être reçu par un oliservateur; in faut d abord que l'œil de cet observateur, te point éclairé, et 11 normale au miroir au point de réflexion, soient dans le même

EtraV

DAMS L'iNSTaUHBMTÀTIOIf OPHTBÀLMOSCOPIQUB. 580

plan; il faut de plus que cette normale, ou rayon du miroir (puisqu'il est sphérique), menée au point d'incidence^ soit ia bissectrice même de Tangle formé, en ce point, par les droites qui le joignent au point lumineux et à l'œil observateur. C'est la loi générale de la réflexion par les surfaces.

Or, dans l'espèce , comment sont renoplies ces conditions? L^œil de l'observateur, au centre de Toptithalmoscope, est situé sur Taxe même de tous les faisceaux incidents : il ne peut donc se trouver sur le chemin des faisceaux réfléchis que si ces derniers rebroussent exactement le chemin qu'ils ont suivi, c'est-àdire si l'angle d'incidence avec la normale au miroir est nul, ou, plus simplement, si l'incidence et la réflexion passent par le centre de chacun des miroirs sphériques représentés par la lentille objective.

L*image virtuelle droite donnée par la surface antérieure de cette dernière, l'image réelle renversée fournie par la surface postérieure, sont donc toujours sur la droite passant par l'œil de l'observateur ou l'orifice de l'ophtlialmoscope et les centres de chacune des surfaces de ladite lentille.

Ces images se superposeront donc si les axes de l'un et l'autre de ces deux miroirs adventifs, à savoir, l'axe principal de la lentille objective, coïncide avec la droite menée de son centre au centre de l'ophthalmoscope. Elles seront, au contraire, rejetées Tune à droite de l'observateur, l'autre à sa gauche, sî la lentille objective est inclinée de quelques degrés sur son axe vertical, et l'observateur en sera débarrassé; elles ne seront plus sur le chemin des rayons utiles de l'examen opbthalmoscopique. Elles seront en outre très-afiaiblies. Il est facile de voir qu'elle sera celle rejetée adroite, quelle sera celle rejetée à gauche. On sait, en effet, que le centre du miroir antérieur (le convexe) est en arrière de celte surface, tandis que le centre du miroir concave est en avant. La direction de la ligne menée de Tœil de l'observateur à Tune ou l'autre image, comparée au sens de l'inclinaison de la lentille objective, fixera instantanément à cet égard l'observateur.

Telle est donc la simple condition à remplir pour éliminer du chemin des rayons émergents de l'œil les images mêmes de Topthalmoscope -.incliner légèrement la lentille sur son axe. Si Inobservation a lieu alors par le centre même de la lentille, les

Sfln

HBS JUAi^BS FAH IIËFLE\I0%

images dtidit miroir ne sâuraienl plus nuire* Elles sotiti comine nous venons de le démontrer, rejetées Tune à droite^ raniiei gfluche du chemin des rayons convergents employés dans Téliid ophthnlmoscopique.

Fig. ».

La û$. 98 montre, au premier coup d œil, la marche é rayons et les rapports des images avec l'œil observateur:

Pour que Foeil observateur placé en o^ point de dépari dej rayons incidents, reçoive les rayons réfléchis, il faut, pour chaque surface, que ces rayons réfléchis passent à la fois par le point 0 et le centre de cetta surface* a étant le centre de la sttrfac« convexe ou antérieure^ p celui de la surface concave ou posté* rieure dans leurs rapports de situation avec le point a. Ion d'une inclinaison donnée de la lentille, Timage de la Face postérieure P ne pourra étm vue ou perdue par Tœil que dans la si* tuation rectiligne op?. Pareillement 11 mage donnée par la face antérieure convexe A ne pourra être aperçue que dans la direction ûAa. L'œil ne les recevra donc à la fois que si le plan de la lentille est perpendiculaire à Taxe^ et les points a et p sur Taxe commun oc.

§ 3i0. Iiots de la réllexlen du fuls^raii ^oiiYcr-

i^eiit. — Mais ce ne sont pas ces deux pfiles iniages qui sont en elles-mêmes les plus nuisibles. Nous allons bientôt le reconnaître en étudiant la marche du faisceau couvergent destiné à réclairage.

Recherchons donc quelle sortes de réflexions produira ce faisceau, à sa rencontre avec les surfaces de la leuiille objective.

Ici la question est un peu plus complexe; on n'a pas généralement à considérer» dans remploi des miroirs^ les fdisceaux de

lumière à l'état de rnyons coDveri^ents, SI l'oii èludîe leur marcbe, on reconnaît pourtant promptcment une chose, c'est que la marche géométrique des rayons, dans l'un et Taulre cas, est très-aisée à formukT-

Or nous avons vu au § 17 (catoptrique) ce que devenaient les lois de la réflexion sur les surfaces ou miroirs convexes et concaves que rencontre un faisceau lumineux convcrgeni; l'image qui résultera de la réflexion de ce faisceau sera, géométrique* ment} celle même que donnerait ce môme miroir ou celle même surface» considérée à l'envers, c'est-à-dire comme concave si elle est convexe et réciproquement; le faisceau, à réfléchir étant, de soncôLé, considéré aussi en sens inverse, c'est-à-dire comme divergent, marchant en sens contraire, et comfne s'il émanait du point de concours où se serait formée Tirnage réelle directe et primitive de la source éclairante.

L'élude des rapports du faisceau convergent avec la surface convexe sera donc la même que celle, classique^ du faisceau divergent avec la surface concave. Comme, plus loin, nous renverserons la proposition, et pour nous représenter ks conséquences de la réflexion du faisceau convergent sur la surface concave, nous n'aurons qu'à rappeler les lois de la formation des images du faisceau divergent sur la surface convexe.

§ 517* Ra|i|»ortB du fals«eaD converse ni mvee In lentille otiJeeilTe^ sa rfiife eoii vexe. ^ Pour savoir ce qu'il adviendra de limage secondaire en ce qui concerne les surfaces convexes (en appelant primitives ou géomélrîques celles représentées par l dans la fig. 10, p. 19, ou le point de réunion du faisceau convergent), il nous faut disculer la question au point de vue des positions que peut occuper ce point /, ou image primitive, eu égard à la surface réfléchissante considère comme concave-

Rappelant les lois de la réflexion par les surfaces concaves, cette image primitive, ou point de concours du faisceau convergenl, peut être placée au delà du foyer principal de la surface réfléchissante ou en ce foyer mémCj ou enlin entre le foyer et la surface. Dans le premier cas, l'image secondaire serait réelle et renversée par rapport à la primitive ; dans le second* nulle ou à l'infini (rayons parallèles); dans le troisième (ca3

IMAGES FAIl tÉFUllOX

étudié au § 306 du cliapitre de rophlhalmoseope, p« 574)^ les rayons consïdtiréscoiiïnie divergeant de leur point de eoncoui-s, ft se réfléchissanl sur une surface concave, iraîeat furmer leu égard à Hmage primitive) une image virludle droite et egmndie; par rapport à I objet et à l'obs<*rvaleur, cela revient à une image réelïe, renversée, agrandie el rapprochée de ce dernier.

Quel est ceiui de c^ cas qu^ nous renconlrcroDS dans l'espèce î

Si nous nous rappelons la condition pratique imposée à Tusage de rophthâlmoscope, de l'armer le point de réunion ou de convergence du faisceau incident, le plus près possible^ et autant qu'il se joiirra, au centre du cristallin, cousidémoi la distance de Tœil à laquelle on place la lentille objective^ nous voyons que le point de concours du faisceau convergent £era toujours à une distance de l'une quelconque des surfaces de la lentille objective, très-voîsrnedu foyer principal de cette lentille. Suivant les oscillations de la main ou les conditions asseï variables du sujet et de Texamen ophlbalmûscopique , le sommet du faiscoau convergent sera donc un pt^u en avant ou ou peu en arrière de ce foyer, mais toujours dans son voisinage.

1" Pour simplifier la question, supposons d'abord que ee point de concours soit au foyer même.

Or si le point de réunion des rayons réfractés est au foyer de la lentille objective, c*est dire que leur réunion par le seul fait du miroir, ou avant la réfaction due à la lentillei aurait lieu plus ou moins loin en arrière de ce foyer, ou du centre de courbure de la surface antérieure ou convexe de la lentille. L'image secondaire due à cette surface, considérée comme concave, serait réelle et renversée par rapport à l'image dioplrique* Eu égard à Tobservateur, elle est donc virtuelle et drotie.

f Si Ton suppose maintenant que le point de concours de ré* faction se rapproche de In lentille, qu'il passe en avaot du fgyer de la lentille, pour se rapprocber du milieu du rayon, foyer de la surface antérieure considérée comme surface concave, lé» faisceaux divergents Ihéoriques que recevrait la surface en question, donneront ^à la réflexion dans rinlérieur ûe cette surface, des rayons de plus en plus divergents à l'incidence, repoussant en arrière d'eux Timage redressée réelle de la lampe qui deviendra de plus en plus gt ande et éloignée* Cetle image est l'image droite

DAIfS L INSTRUMENTATION OPHTHALMOSCOPIQCE. 595

virtuelle de la lampe qui s'éloigne de plus en plus de l'observateur^ à mesure que le point de concours / se rapproche , jusqu'à ce qu'une fois arrivé au foyer ou demi-rayon R, les rayons réfléchis le soient en parallélisme.

3"" De l'autre côté du foyer^ les choses changent; TinOage, eu égard à la surface concave, devient virtuelle, droite et agrandie, et s'éloigne du miroir à mesure que le point / s'en rapproche. Considérée par rapport à la convexité et à l'observateur, cette même image redevient donc réelle, renversée, plus ou moins agrandie et se rapprochant de l'observateur.

Voilà pour la théorie : en pratique, l'image primitive ou sommet du faisceau convergent sera toujours (d'après la règle donnée en ophthalmoscopie) au delà du foyer de la lentille objective, et à fortiori au delà du foyer de la surface antérieure, situé au milieu de son rayon; il suit de là que l'image secondaire donnée par la face convexe sera toujours virtuelle, droite et agrandie.

S 518. Rapports do même flntoceaa eenTergeitt avee la surface eoneaTe. — Poursuivons l'étude de ce même faisceau convergent, et déterminons ses rapports avec la seconde surface de la lentille, ou surface concave.

Rappelant alors la règle formulée au § 316, l'image secondaire, renvoyée par cette surface concave, serait celle même qu'on obtiendrait si on la considérait comme convexe, le faisceau incident étant lui-même supposé en divergence et émanant de son point / de concours géométrique (fig. iO, p. i9).

Mais on sait qu'en ce cas l'image, eu égard au niiroir convexe, est toujours virtuelle, droite et rapetissée. Prenant le contre-pied, nous dirons qu'elle sera, pour l'observateur, réelle, renversée et très-petite dans tous les cas.

Ce qui arrive pour Timage de la flamme s'observera également pour l'image de l'ophthalmoscope dont le faisceau, après pénétration de la première surface, ne peut plus être considéré comme divergent. Pour celui-ci l'image sera donc encore réelle, renversée et très-petite.

En résumé, Tinfluence de la surface antérieure de la lentille sur les faisceaux de pénétration qui viennent tomber sur la seconde se bornera à rapprocher de l'observateur l'image réelle.

hl^i

DES mkÙU^ PAR KÉliKXIOX

renversée el rapetisséa de* rophlîiaîmosmpe et à élotgDer de lui rimage réelle, renversée et agrandie de la flamme. i

J) 510, Influe n«e, sur rei4 «ieritlf peu Uuw^mm, de lu réfraellaii à rénieriteiipe liitê à I» première «ur- fl rare de la lentille olijeetu-e,— Telle est donc FiDlluence "

exercée par la surface i^ntt^rieure sur les faisceaux incideiUs qui se dirigent vers k surface postérieure ou concave de la lentille H objective. H

JMais les images qui résultent de celte action combinée vont^ à leur tour, rencontrer à l'émergence la même surface aDtérieure et être influencées de nouveau par elle.

Or quelle sera celte influence ? c'est ce qu'il est bon d'examn ner, h

Les images données par la surface concave sont réelles ou fl virtuelles, formées en avant de la turfacc par des faisceaux en état de convergence, on en arrière d'elle par des faisc^iii divergents. Rencontrant une surface réfringente concave, eu égard h leur direction d'émergence, et qui les sépare d'un milieu moiu&dense, les iaisceaux divergents seront, après la réfrac* lioOj rendus plusou moins divergents, suivant qu'ils auront leur sommet entre la surface et son centre ou au delà du centre,

Pour les rayons convergents, ils seront lonjours rendus plus convergents.

Pour fixer les idées, prenons le casque nous avons supposé normal j celui o(i le point de concours, ou sommet du farscçuu incident convergent, est au centre du cristallin et presqn'au foyrr de la lentille objective* Les images virtuelles, formées de rayons divergents, seront d'aulant plus inilucncées à rémergencô-ct dans le sens de la convergence, par la surface convexe antérieure, qu'elles seront virtuellement plus distantes de Tobservateur*

Quant aux images réelleSi le lieu de leur formation sera génc* ralement tcès-rapprocbé de la surface antérieure de la lentille objective, en avant ou en arrière d'elle*

En arrière d'elle, ils émergeront eu divergence et, eu égard à la position du centre de la surface, leur divergence sera aug^ mcntee.

En avant j ils la rencontreront à Télat convergent, cl cette coa-

DANS L'iNSTRUHBNTATIOrf OPHTHALMOSCOPIQUE. 595

vergence sera accrue. Dans tous les cas, le sens du faisceau se verra donc exagéré.

Nous entrons dans ces discussions pour traiter la question de façon à peu près complète ; mais^ dans la pratique^ il suffira d'avoir égard aux résultats généraux. Ajoutons pourtant que cette analyse sera très-utilement rappelée dans l'étude des trois images oculaires invoquées par Purkinge et Sansonpour le diagnostic différentiel de la cataracte et du glaucome que nous étudierons dans la section prochaine.

§ 520. DIreetlen et sltaAtlon deslmasefladventlre«. — La seule chose réellement importante à considérer dans cette étude^ c'est la direction dans laquelle se manifesteront ces images et la recherche du procédé qui pourra les éloigner du champ de Tophthalmoscope. A cet égard^ on se rappellera la proposition du passage §315^ la seule tout à fait considérable. C'est que l'image ou les images secondaires se trouvent sur la ligne qui joint le centre de chacune des surfaces de la lentille objective avec Toeil de l'observateur. Cela posé, quand Téquateur de la lentille est exactement perpendiculaire au faisceau incident qui vient de Tophlbalmoscope ou de Tœil de l'observateur^ les centres des deux surfaces de la lentille sont sur cette même ligne. Toutes les images se superposent.

Tournons- nous la lentille autour de son axe vertical, d'un petit nombre de degrés, sans déranger le faisceau incident, le centre de la surface antérieure passe d'un côté, celui delà surface postérieure de l'autre côté dudit faisceau. Toutes les imagos sont donc rejetées à droite et à gauche ; et si nous supposons que le plan de la lentille ait pris une inclinaison qui ait porté en avant le segment de cette lentille qui regarde la gauche de l'observateur, c'est le centre de la surface antérieure qui s'est vu porté à gauche, emportant avec lui la région des images données par la face antérieure ou convexe, celles qui sont et les plus grandes et les plus brillantes. Inversement, les images données sur la surface concave ont été rejetées à droite : les unes ni les autres ne sont plus perçues par l'observateur.

Mais c'est sous la condition que le faisceau de lumière convergente n'aura pas été dérangé^ qu'il sera parfaitement central; car pour peu qu'il soit remué à droite ou à gauche, il râQt na*