CHAPITRE XL

m L'iNSTBUltENTATÏON OPHTHALMOSGOPIQUE, AVEC LBS DÉDUCTIONS

L PRATIQUES QUI EN DÉnrV-ENT, iKmSPEKSABLES A l'iNTELLïGENCB

SECTION 1

g S90. Ofijei de l'ciplif liiilitiiisMi|il«. — Lorsque, par îin procédé inconnu jusqu'à nos jonrs^ et dont ce chapitre a pour objet Têludej un observateur réussit à se placer sur Taxe de p^uélralion d'un ensemble de faisceaux lumînenK qui entrent dans VœW d'un sujet en observation, cet observateur reçoit une impression lumineuse parlant des profondeurs de Tœil oliservé; et s'il se trouve, en mt^me temps, dans certaines conditions dépendant des qualités de sa vue et de celles du sujet, il ne reçoit pas seulement une impression de lumière, il perçoit des détails, il vmi des objets ou des images.

La mélbode qui conduilà ces résultats est rophlhalmoscopic, découverte précieuse dont Tart de Toculistique, disons plus. Fart du diagnostic cliîrurgical se sont enrlcbis dans ces dernières ' années. Elle se fonde sur tes propriétés mtlnies des appareils optîqtres que représentent nos yeux, babilemenl servies ou utilisées au moyen d'un instrument très-simple, et par cela même tr*^s-ingénieux, dû à un savant allemand, Helmboltz,

LUiistorique de cette précieuse découverte, des essais nombreux qu'elle a provoqués, des améliorations^ modifications, perfectionnements de détail, etc., etc., qui Tont suivie, ne nous arrêtera pas ici (1). Notre objet est uniquement de préseotef sous

(l) Oa trower» cet hïfltorKHje habilement cicposé dans ïw omYTflgea poivûnU» dont ttOfUB fîous dvileronsla répétition :

1* fraiti pratique (ka maladies de Vitii^ par ïl. Mat^l^^îiâie, traduit pur MM. Warlotûont et Te^teïïn. Le tome î! contient un eicdlent travail dn doctetir l.iebrcîûh(d»Bcrlîji} î [hicnylian dr tatàj ie$ in9tmmmii miplûyéijuiqxi*(ei m Ali*magn$^ NQtkf bibUographiqiêt eompt^tê, otc. — Parlf , diei Victor MlL59qD. 1857.

t" SuHtiin éi thér&ptutiqut^ I8ST.

UB L UHIT0LàL3IOSCaflJ£.

des formules arrêtées et formelles, de réduire à sa plus simpk! expression, une étude aujourd'hui à peu près complèle au poifit de vue Ihéôriqno, nmh confuse en*^orect difficile à comprendrtp rheï les Allemands et !enrs traducleurs, si l'on n'est pas secondé par une connaissiince précisa et nelle» théorique et pratique, des propriétés des milieux réfrîngent suivant les formes v;

atic^ ind^l

IddW

blés de leurs surfaces.

Convaincu que rinteîlîgrnce entière des lois de ropîiqoT physiologique qui président au mécanisme de rinstrumenlatiq trop peu connues, en France surlout, est vérilnblement ïné pensable à son emploi^ nous espérons ifndre, par celle t-xf lion, un service réel aux obser^'ateurs et parUut aux malad Nous ne craignons pas d'aliîrmer que Télève qui aura fait des dé* velopperaents qui vont suivre une étude réfléchie^ verra siQ| lièrement s'abréger pour lui la longue durée des essais et i tatonnenienis qui ont jusqu'ici dominé Vapprenti$$age do Farti i'ophlbdmoscopie,

g 201. PoRltlou ileli» quefttloii. — Ou voit donc dans

les profondeurs de ïoill Premier fait^ devenu assez vulj,^airc en inudecjue, assez jj^énéralj pour que nous nous dispensions de juîilitier cette assertion nouvelle en physiologie* On voit; iiiiiis lout le monde ne voit pas; beaucoup dicrchent à voir, et lâ^ réussissent que peu ou point, sans cependant douter de laréaU^I du phénomène. ^

Prenons dono ce phénomène constant et avéré pour point ^^ départ» et cherchons à déterminer, non pas seulement cammJ^Ê SI/ prennent cêttx qui voiciit, mais bien les conditions physiques quHs réalisenl ou dans lesquelles ils se placent — plus d*un sans les eonuaUre; mettons chacun à même de reproduire cm conditions et, par conséquent, de voir aussi dans le fond d# roil.

Chacun sait d'ailleurs que l'inslrument dont on se sert est tio petit miroir ou réflecteur* INous aurons donc^ suivant une rigd m^'trque Irès-judlcieuse de notre savant confrère le dacledH Michel, trois éléments principaux à considérer dans To pi) thaïuioscopie; savoir: l'œil observé, Toeil observateur, nnstruineu intermédiaire à l'un et à ianlre, c'est-à-dire deux s pparr.il dioptriques ou de réfraction, et un instrument catoptrique <

J)B L'OPHTHALMOSCOPIB.

de réflexion. Nous allons nous occuper d'abord de chacun d'eux séparément : Tétude de leurs rapports en sera considérablement simplifiée.

S 898. OSU «bjeetlf t réelpraelté de r^l^et et de l'Imaffe rétlnleiiiie, aa point de voe de la théorte de* foyers eonjasaéa» — Occupons-nous d'abord de Tœil soumis à l'observation.

La question qui se présente à son égard est évidemment la suivante : Une source lumineuse extérieure envoie dansFœil des faisceaux de lumière qui y pénètrent et viennent frapper les membranes dans leur hémisphère postérieur. Ces colonnes de lumière suivent^ dans leur pénétration^ des lois depuis longtemps étudiées çt connues. L'étude de leur marche s'était arrêtée là^ les physiologistes et les physiciens pensant généralement que toute ou quasi toute cette lumière était absorbée et éteinte par les membranes profondes (la choroïde particulièrement] (i). Mais cette croyance était mal fondée; une partie^ faible en gé' néral, mais dans quelques circonstances assez notable encore, de cette lumière ressort parTouverture pupillaire. Quelle est sa marche? Ou va-t-elle? Donne-t-elle lieu à la formation d'images 7 Où les dessine-t-elle ?...

Telles sont les questions^ très-simples d'ailleurs, que nous allons d'abord étudier : sans une réponse catégorique, point de conception possible des phénomènes ophthalmoscopiques.

Rappelons d'abord quelques propositions élémentaires:

a. En physique mathématique, on peut considérer approximativement l'appareil lenticulaire de l'œil, c'est-à-dire les milieux transparents que traverse la lumière jusqu'à son entrée dans le corps vitré, où elle ne semble plus déviée, comme un système de lentilles biconvexes ou convergentes achromatiques. Les rapports de position et de grandeur qui existent entre un objet extérieur et son image sur la rétine seront alors, approximativement (et cette approximation est parfaitement sufiisante pour les considérations physiologiques), les mêmes que donneraient

(I) Cela eftpent-ôtre A peu absolu; Johu Hanter avait entrevu la réflexion êm la InmifeM par laa mamhnnM ^irofondM <l«n« eertainn ca« d'affaiblissemeot ii*mt«o»ité du pigment ciiï>Eoidien*

55C DE L'OPHTHiaMOBCOPlE.

les propositions de physique relatives à la position des foyers conjugués des lentilles biconvexes.

Quelles sont ces lois ?

b. a Si l'objet placé devant une lentille biconvexe est trèséloigné, l'image est presque au foyer principal de la lentille, très-petite et renversée. Si l'objet se rapproche de la lentille, l'image, toujours renversée, s'éloigne et s'agrandit ; c. elle devient égale en grandeur à l'objet, lorsque celui-ci est éloigné do double de la distance focale principale; d. à partir de ce point, elle devient plus grande que lui, l'objet se rapprochant encore; e. enfin infiniment plus grande et plus éloignée, quand l'objet est infiniment près du foyer principal. »

f, a Lorsque l'objet dépasse ce point (théorie de la loupe), se plaçant entre la lentille et son foyer principal, Timage devient droite, virtuelle et toujours plus grande que l'objet. » (Voyez le §22.)

Supposons donc, hypothèse assez voisine de la vérité pour être confondue avec elle, quand il ne s'agit pas de prédsion mathématique, l'appareil de la vision en tout semblable à un appareil lenticulaire convergent; dans le cas ordinaire de la vision, Vobjei vu est au delà du foyer principal relativement à la rétine, au delà même du double de la distance focale dans la plupart des cas; il faut supposer un cas de myopie excessive, tout à fait pathologique, pour que la perception d'un objet soit possible à une distance double de la longueur focala I^ns un tel cas, la rétine et l'image imprimée sur elle seraient en arrière de la lentille, à une distance double également de la longueur focale; rimage renversée et l'objet seraient de même grandeur.

Pour toute autre situation de l'objet, Timage diminue à mesure que Tobjet s'éloigne, et la rétine revient avec elle en avant (1), se rapprochant de la lentille, mais jamais jusqu'au foyer même, si ce n'est au cas où l'objet est à l'infini, envoyant des rayons parallèles comme une planète, une étoile (nous ne supposons, bien entendu, que le cas physiologique : la perception nette de l'objet qui s'éloigne).

(1) Il 8'agit ici, bien entenda, d'un mouvement reliftif ; car c'est, en réalité, comme on Mit, le foyer qui le rapproche ou s'éloigne de la rétine et non la rétine qui te rapproche dn foyer.

t>S L*0PfiTfiÀLll08C0PlS. 557

Ainsi tout point de Tespace, vu distinctement^ étant plus rapproché que l'infini, a nécessairement son foyer conjugué un peu en arrière du foyer principal du cristallin. C'est là qu'est la rétine, mobile comme l'image relativement au foyer principal, dans les limites de la faculté d'accommodation. (Voir le chap.2.)

g. Composé de milieux réfringents de pouvoirs divers, l'œil est nécessairement soumis à la loi de transmission de la lumière à travers ces milieux. Une de ces lois est la suivante : Si la lumière qui y a pénétré n'est pas en entier absorbée par la choroïde, et qu'une partie ait la faculté de sortir de l'œil, a chaque rayon lumineux émergent devra suivre, pour sortir de l'œil, la ligne qu'il aurait parcourue pour y pénétrer, s

Si donc la rétine était un écran réfléchissant, ou miroir, l'image qui s'y serait dessinée et qui serait réfléchie au dehors, devrait aller se peindre exactement, se modeler, en grandeur et en position, sur l'objet lumineux extérieur même d'où sont partis les rayons incidents.

L'image et l'objet, qui sont les conjugués^'un de l'autre, dans le cas delà pénétration de la lumière dans l'œil, du dehors au dedans, sont donc dans une position de réciprocité parfaite si l'on s'occupe de la lumière qui sort de l'œil. L'objet sera conjugué de l'image, comme dans le premier cas, celle-ci était au foyer conjugué de l'objet.

Retournant la proposition b de la loi des foyers conjugués, l'image intra-oculaire qui envoie des rayons émergents se trouve, eu égard à l'objet, dans la situation décrite dans les propositions d eie. La conjuguée de Timage intra-oculaire est plus ou moins éloignée de l'œil, plus grande qu'elle et renversée par rapport à elle.

En un mot, les deux formes sont les réciproques l'une de l'autre y telles que les définit la loi des foyers conjugués du §22.

De même qu'un objet vu par un œil y peint une image conjuguée, petite et renversée de sa propre forme sur la rétine, réciproquement, cette petite image renversée de l'objet, si elle était réfléchie au dehors, y produirait une image secondaire qui irait ae calquer, se dessiner exactement sur Tobjet lui-

&sr

t»l L'OfBTBàiJiOECOril.

Objpl et image sonl réciproques, dons un s^ns comme dâiîs l'autre de la marche des rayons Lumineux; qu'on ne perde pas de vue de celte proposition initiale.

g S03. Appllèf^tioii m roplitliAlnioseopie. — Btmî

rcxploration de rœil, en opblhalmoscopie. îl fautbî^^u se senir d*un foyer de lumière qu'on puisse diriger à son gré pour écbi* rer les parties profondes dePcEiU Ce foyer de lumière est ordinairement emprunté k une Lumière arliticielle, une lampe en géot^raL Ce foyer, vu par rœil observé, ou non vu s iL est malade, formera ou pourra roriner une image au fond de rœil : la proposition que nous venons de formuler s'appliquera donc à cette image.

Or elle est une source de confusion dans la ttiikirie J car ce n'est pas elle qu'on cherche j et le plus souvent, quand on b rencontre (ce qui arrive dans certains cas que nous défermioerons dans la section suivante), elle gêne. Ce n'e.st, en etict, pas elle qu'il s'agit d*étudier; elle n'a de rôle à jouer ici que celui de source de lumière ; c est la rétine même que Ton veut explorer, ce sont les détails que peut présenter cette membrane sui toiiîe son élcndue: il faut là de la lumière en nappe et non des refle' précis et nécessairement de peu de surface. Or ces déUiiU n< ' sont pas des images dessinées par des objels extérieurs j ce. sont dans la question qui nous occupe, des objets primitits qu'il con vient seulement d*éclaii'er convenablement.

Un moment dattention va montrer que celte diOerencê ne cliangc rien à la loi que nous venons d^élublir-

Un point quelconque, un détail » un petit cercle pris sur h rétine (la papille du nerf optique, par exemple), peut évidemment être considéré comme riniage d'un cercle ex toiieur, pris dans lespace et lié avec lui par la relation dest\)yers conjugués. Ce cercle de l'espace, s^il était vu parrœil obsené,ne viondr&it* il pas se peindrt^ sur la réline, se superposant eiactenieni au cercle que nous avons imugiiié être dessiné sur celte membrane (§595,6)1

Réciproquement^ renversant les vCAes, rimiige externe de ta papilie, considérée comme objet lumineux par lui-même, sem ce même cercle extérieur renversé, conjugué du premitn* (§ i93.

DE L OPHTHALIIOSCOPIB.

L'inspection seule do la figure résume clairement tout ce que nous venons de dire.

Fig. 86.

p w étant un diamètre de la papille du nerf optique^ ^ p représente le diamètre correspondant dans l'image externe aé« fienne.

§ 294. De l'IniAse aérienne Indéterminée. — Mais où est ce cercle extérieur conjugué de la papille, en quel lieu de l'espace?

Nous venons, en un seul mot, de le dire avec la seule précision possible. Reportons-nous, dans le paragraphe précédent, au mot souligné a s'il était vu » par l'œil observé. Que signifiet-il? Rien autre chose que ceci : Cette image extérieui-e est dans le champ de la vision distincte de l'œil en obsei^ation. Elle est à la distance à laquelle le sujet porte son attention; au liru où il regarde, s'il est clairvoyant; au lieu où il croit regarder, s'il est amaurotique; en un mot, dans le plan vertical pour lequel Tœil observé est momentanément accommodé.

Élément nécessairement inconstant, reposant sur deux données si variables; portée de la vue du sujet; distance intentionnelle de son adaptation.

Nous nous assurons que cette étendue des variations, suivant les sujets ou sur un même sujet, est une des grandes causes de la difficulté de l'étude de rophthalmoscopie. Nous verrons plus loin par quel ingénieux artifice on y a paré.

L'appréciation du lieu de l'espace occupé par l'image externe ou aérienne ne repose donc que sur un degré do prohabilité. Il est clair, en effet, que si raltention de Tobservé varie pendant l'exploration, cette distance variera avec Tadaptation, circonstance qui, peut-être, compte pour beaucoup dans la difficulté

&60 DE l'OPDTBàLIIOSGOPIB.

qu'on éprouve à examiner, à rophthalmoscope, un œil sain soumis à tant de causes de mobilité.

Le cas est un peu différent avec un œil amblyopiqne ou amaurotique. Dans ce cas^ l'œil est plus généralement sans attention, sans réaction contre la lumière. Où est alors la proba* bilité d'une accommodation plutôt que de telle autre? Selon toutes apparences, la situation de cet œil sera l'indifférence. L'image aérienne sera donc probablement au lieu exact de la vue distincte et sans fotigue pour cet œil, quand il était sain : elle sera donc plus ou moins éloignée, suivant que le sujet était presbyte ou myope, ou jouissant d'une vue moyenne; suivant aussi la distance à laquelle il croira porter son attention, ou dans tel état d'accommodation fixe et qu'on ne peut prévoir, où peut l'avoir placé la maladie!

L'observateur devra donc s'enquérir de ces circonstances^ des qualités de l'œil avant sa maladie, cette notion étant indispensable pour avoir une idée, même vague, du lieu occupé par l'image aérienne.

D'après ces considérations, nous demanderons la permission, pour la clarté du discours, d'appeler s indéterminées cette image aérienne dont nous venons de démontrer l'existence.

Tels sont, sur cette image, les enseignements de la théorie.

S 89IS. irérmcatlon expértmentele. — La méthode

expérimentale nous conduira au môme résultat.

Une expérience irrécusable (on aime particulièrement aujourd'hui les démonstrations empruntées à la méthode expérimentales —elle fatiguent moins l'esprit — ), une expérience, disonsnous, met ce fait en toute évidence. Ou prend un œil tout frais de lapin albinos; on l'enchâsse dans un écran en carton; puis, avec un rasoir, on amincit la sUérotique sur sa face postérieure, aux environs de l'insertion du nerf optique. Quand on a fort aminci cette membrane, qu'on l'a même un peu entamée^ on expose la face postérieure de l'œil à la lumière vive d'une lampe. Si l'on présente alors un écran blanc de l'autre côté de l'écran obscur, on y voit se dessiner Timage fort agrandie et renversée de la petite perte de substance (à forme définie) opérée sur la face opposée. Les effets observes sont les mômes que l ou produirait avec une lentille, avec cette seule différence que l'image

DE L OPHTHALttOSCOPIB.

se conserve nelte pour des distances plus étendues que dans le cas de la lentille. 11 est évident, pour tout observateur, que les propriétés du cristallin, quoique obéissant à la formule des lentilles, ont un champ de netteté supérieur au leur. La propriété de texture de la lentille oculaire est donc bien autrement fine ou délicate que celle de la lentille sphérique la plus parfaite que Ton puisse imaginer. Mais pour être plus parfaite, on s'assure cependant qu*elle obéit aux mômes lois géométriques.

§ 296. Cas des points à obserTer qui poarriilent être sitaés entre le foyer postérieur du eristollln et la eristallolde postérieure. — Les développements que nous avons donnés dans les pages précédentes pour permettre de suivre la marche des rayons lumineux émergents-do rintérieur de Tœil, les considérations que nous avons présentées sur le lieu et le sens des images, tout cela se fondait sur un premier point de départ, à savoir : que les détails, dont Tœil observateur recherche les images extérieures, appartiennent à la rétine ou à la choroïde, en un mot, à un plan situé en arrière du foyer postérieur de l'appareil lenticulaire physiologique. Les points semblablement situés sont, comme nous l'avons fait voir, exactement dans le môme cas que les objets peu distants qu'on essayerait de voir au moyen d'une lunette de spectacle ou de Galilée dépourvue de son oculaire. (Voyez le § 33.)

Mais rapprochons les objets, faisons-les passer, par hypothèse, entre le cristallin et son foyer postérieur, ou, ce qui revient au môme, considérons les points du corps vitré situés entre le cristallin et la rétine, et nous nous plaçons exactement dans le cas de la loupe ou microscope simple, § 27.

¥ig. 87.

Les faisceaux émergents sortant de Tœil à l'état de divergence;

S{i2 lïE LWHTlfAtMOSCOPIi.

rimage a h d'où ils seniblenl émaner esl de iiiétne sens que A virtuelle et y^raii<lii%

L'œil observateur les recevra donc avec la plus grande racilîté et sans rintenenlion d'aucun autre îtistrutnent que celui propre à éclairer robjet AB ou rinléiieur de rœîK

Rapprochons encore^ par hypottiè^e, les points à explorer; supposons-les placés cntro la cnstalloïdc postérieure et la cor* iitïo, Tpus les faisceaux qu'ils envoient sont évidemment divergents à l'émergence. Les olijcts en question sont donc vus à très-peu près comme dans l'espace. Les variations ne poHiinl que sur le deji^ré de divergence des rayons émergetils ne modi- Âent alors que la grandeur apparente des objets et leur posHiou relative, mais non par leur sens.

§ SfcO?* Itfii»{iorCfi de r^ell oti^f^rTé R^ee l*i^l| 0||« «ervAfeap, — Nuus avons vu plus haut (§ 203) que Timapr d'une figure quelconque, prise sur la rétine, se tixïuvait dessinée

au dehors de l'œiL sur l'axe des faisceaux pénétrants, à la distance du foyer conjugué et sur l'axe secondaire même du point central de cette ligure; qu'elle ëtail, en outre, renversée et pkife grande que la figure qu'elle reproduit (iniage aérienoe indéterminée).

Cette circonstancB crée^ d'après la manière dont elle se comporte eu égard à robservateurj une condition singulière* Le« faisceaux destinés à déterminer, par leur entre-croisement, m\ point unique de rimage, contrairement aux conditions qui permettent la vue^ se composent de rayons convergmiê et non pas de rayons divergents.

Or si des luisceaux de rayons parallèles, c'est-à-dire par faut de rinfinî, viennent se couper =ur la rétine au foyer du cristallin, dans le cas de raccourcissement relatif maximum de l'œil, ûvs faisceaux composés de rayons cotwcrgents^ m viendront jamais a cntre-croîsenienl sur la rétine; jamais, par conséquent, ils ne pourront donner la sensation d'un point unique. C*est un fait simple et vulgaire en optique*

Supposons doucTœil observateur placé sur la direction même des faisceaux émergents centraux de Tœil observe, ei entre ce dernier et le lieu de Timage (voy* 11g 86], cet œîl pourra hun percevoir la sensation de lumière émanée des profondeins: ih'

DE L OPHTaALMOSCOPIli. 565

l'organe, mais non l'image distincte d'aucun point. Dans ce cas se trouvera tout observateur qui se placera à une distance de l'œil observé, moindre que celle pour laquelle ce dernier est adapté ou accommodé.

S'il vient alors à s'éloigner de l'œil observé, à se placer au delà de son point d'adaptation, il aura mis devant lui l'image aérienne indéterminée; il pourra alors la percevoir dès qu'il sera en arrière d'elle, à la distance de sa vue distincte à luimême.

Fig. 88.

Œil obserTé. Œil observateur.

En jetant les yeux sur la fig. 88, on voit; en ce qui concerne l'œil observé, qu'il Tant qu'il soit myope, ou au moins accommodé pour la vision très-r approchée, pour que l'observateur, en se plaçant au delà du lieu de l'image, d'une quantité o'pl, égale à celle de sa vue distincte des objets de petite dimension, ne soit pas trop éloigné de l'œil en observation. Il est clair que plus il est obligé de s'éloigner, plus l'image aérienne a grandi, moins chacune de ses parties reçoit de lumière, et moins, d'ailleurs, l'œil observateur embrasserait de son étendue.

On remarquera, en effet, que les rayons émanés de p*^\ partent des points p et <2^; l'image aérienne p'^', n'envoie pas ses rayons sous tous les angles possibles, comme le fait un objet réel, mais seulement suivant les prolongements des faisceaux qui ont, par leur entre-croisement, déterminé l'image aérienne* Or pour peu que cette image ne soit pas très-petite, c'est-à-dire très-rapprochée du lieu d'où elle émane, ses parties périphériques n'envoient rien à la cornée de l'observateur, les faisceaux qui en émanent étant trop peu inclinés sur l'axe commun des deux yeux. Il n'y aurait donc, en pareil cas, qu'une portion centrale très-réduite de cette image qui pût être perçue. Si l'ophthalmoscopie devait se borner à ces ressources res-

564 DB L'OPHnUUUMCOPIB.

ireintes de la fonction physiologique^ auUot vaudrait la oonsi* dérer comme nulle.

11 y a donc quelque modification à apporter k ces données^ si Ton veut tirer parti de la propriété, nouvellement reconnue^ qa'a Tœil de donner des images extérieures de ses parties prorondes.

§ 29a. FreMiler Mi«jren de roMédler il cet iacca- TénlenS. — Reportons- nous au cas général de la figure 86,

pour lequel l'image aérienne est tout à fait indéterminée, iobservateur ne pouvant conjecturer, d'une manière sûre, la portée précise de Taccommodation temporaire du sujet. Nous savons que pour un tel cas, l'observateur se trouve placé entre l'œil observé et l'image, et ne peut recevoir alors sur sa cornée aucun faisceau utile de lumière, vu la convergence de tous les rayons émanés d'un même point. Est-il quelque moyen de remédier à cet inconvénient? 11 en est un d'abord, fort naturel, et qui consiste à compléter la lunette de Galilée dont Foeil obscr\'é nous représente une moitié; celle qui porte l'objectif. Plaçons entre notre œil et celui que nous observons une lentille divergente ou biconcave L (fig. 89); la convergence des rayons pouiTa être ramenée à divergence, en renversant toutefois le sens de l'image (c'est-à-dire la redressant^ en ce cas, comme dans la lunette de spectacle).

La marche des rayons peut être aisément suivie dans la figure ci -dessous :

Fig. 8».

CEil obsrrvr.

Œil observateur.

L'image pZtr^' produit alors sur Tœil observateur reflfet de p"^", image virtuelle, renversée par rapport à p'"^', dans le môme sens que p^, par conséquent.

L'observateur devra alors se comporter vis-à-vis de Tœil qu'il explore comme avec l'oculaire de la lunette de Galilée ou de spectacle, si on lui en remettait pour ai •"* •**

DE L OPHrUALMOSCOPIB. SGS

tréinilés séparées, il aurait à chercher l'écarlemenl, convenable à sa vue, de ces deux parties de Tinstrument, l'oculaire et Tobjectif ; l'objectif est ici le cristallin de l'œil observé.

§ 299. Second prueédé exeeptionnel et Imparltelf, pouTiint proearer à l'œil na l'Intase droite. — Le

procédé que nous venons de décrire n^cst pas le seul qui fournisse une image droite : on peut, sans le secours d'aucun verre interposé^ se procurer cette même image; et c'est chose curieuse, en ce que le fait, en lui-même avérée est cependant tout à fait en dehors des théories^ et que son énoncé semble même absolument paradoxal. Voici ce fait :

L'œil observé étant exploré de très-près, les axes des deux yeux se confondant, et ceux-ci dans un intime voisinage, un détail peu étendu de la rétine bien éclairée peut être perçu droit et agrandi, sans lentille^ et comme si le cristallin observé était une simple loupe.

Or cela est fait pour surprendre tout physicien familier avec les propriétés des lentilles convergentes. Chacun sait que pour qu'elles puissent être employées comme loupes ou microscopes simples^ il faut, de toute nécessité, d'après la théorie, placer l'objet observé entrele foyer principal et la lentille. Mais, dans le cas que nous venons de rapporter, la rétine, on le sait, est un peu au delà du foyer principal. Comment accorder ces deux éléments contradictoires ?

Voici comment: ce n'est que théoriquement que l'objet do l'observation doit être placé en deçà du foyer de toute lentille convergente. En fait, leur propriété comme loupes, celle d'agrandir rimage en lui conservant sa direction, s'étend un peu au delà du foyer (un sixième environ de cette distance focale). On le vérifie aisément sur une lentille quelconque, pour les points de l'objet à observer situés sur taxe.

Cette facilité de se servir du cristallin de Tœil observé comme d'une loupe, devient plus étendue si cet œil est presbyte; car alors la rétine est au plus près possible du foyer principal. L'observateur, en se maintenant sur Taxe, peut alors s'éloigner plus ou moins de l'œil observé, et conserver pendant un certain temps la perception de l'image droite sans le secours d'aune lentille.

s 66 \i^ l/OPUTttAtWïaGOfffE.

Le désaccord apparent de la théorie et des faits a également sa raison d'élre ; la Uicorie physique des leiitilles^ on ne doit pas Toublier , ne se fuiide pas sur des propositions absolues, mais seuleinenl sur des approximations* ViTiie et proprt! à expliquer les phénomènes dans leur ensemble, elle ne s*adapte pas exactement il eux aux limites des dislances focales, U ^ a, dans ces points départage, des empiétements d'un domaine sur l'autre ^ les hniitcs ne sont pas tout à fait aussi précises en pratique qu en théorie» 11 sera bon de se rappeler ces remarques dans Texejw cice de rophlhalnioscopie,

Dans ces deux cas^ l'image droite et agrandie doit èim vue d'assez près, et n'oflre conséquemmenl qu'un 1res- petit champ h l'observation • Gette méthode u*est applicable qu'à J'élude déS détails,

§ ^rN> Mimiode par l^lninir^ reiiTer«ée on IjniAgc^

rédtillc •léleruiinée. — L'emploi d'un verre divergent p comme dans le pi*ocêdé décrit au | ^298, n*est pas le seul moyeu ■ que Ton puisse niellre en usfige pour rendre rœij observateur apte à s'approprier les rayons utiles émergents de l'œil en observation. On peut aussi et très'Uvatit&gcHsefnent se servir d'an ■ verre convergent. Singulière chose, dira-t- ou, que de recourir à un procédé de nature à augmenter encore la convergence dei rayons dont le défaut était déjà la convergence !

On va voir que cette remarque n'est fondée qu^en apparence. Kappelons-nousà cet égard les principes; a On sait que tout faisceau de rayons parallèles qui traverse une lentille va converger, de Pautre côté de cette lentille^ en un sommet conique exactement situé au foyer principal de cette lentille.

Il suit de laque tout faisceau, convergent ou conique ivajit d'atteindre la lentille, ira, à réniergence^ former son somme! tntre la lentiiie et son fof/er princlpuL

Cette notion est de la plus haute importance : que) que soit réloignement du lieu de concours de ces faisceaux eonvergenU quij dans la fîg, 86, vont former rimage aérienne que nous avons nommée « indéterminée j i> toule lentille corncrgenle placée entre Tœil observé et cette image, réduira celte ima^e < une autre plus petite et de même sens, forcément plaeéii celte lentille et ^on foyer principal,

DB l'ophthalmosgopie. nG7

La lentille L» ayant son foyer en F, ramène en p'^' l'image

Fig. 90.

Mais ne comprend-on pas aussitôt Timmcnse effet d'une semblable conséquence? L'image aérienne n'est plus indéterminée. Vous connaissez la distance focale de la lentille additionnelle L, dès lors vous saurez où est cette image p'^' ; c'est un peu en arrière du foyer principal de la lentille. Et si celle-ci n'a pour longueur focale que 4 à5 centimètres, vous pourrez, à 2 centi* mètres près environ, préciser le Heu occupé par l'image aérienne. Cela fait, l'observateur se inettant en arrière de ce point qu'il connaît, à fort peu près, d'une quantité égale à la portée de sa vue distincte pour les petits objets, peut s'emparer de cette image avec la plus grande facilité.

On remarquera que cette image, conservant le sens de l'image aérienne indéterminée, est comme elle renversée. J^ous proposerons de la désigner sous le nom d'image réduite ou diterminée.

La lentille qui la procure a été fort improprement désignée par son nom vulgaire de verre grossissant (la Galle et autres). Elle joue, tout au contraire, en ophthalmoscopie, le rôle de verre diminuant, relativement à l'image aérienne indéterminée.

Son avantage (immense) est de placer le sujet de l'observation quel qu'il soit^ dans le cas d*une excessive myopie, pour lequel rimage indéterminée peut être très-près de 1 œil observé, trèspetite alors, et conséquemment très-éclairée, et embrassant une plus grande étendue relative de la surface à explorer.

S Mi.

iiMitlque*.— D'après ce qui précède, ^A PiAstroment destiné à faire pénétrer dans loi 4Aii éclairer son intérieur, peut être

emplojé àdes dUlanees de l'ail qû ^

la Toe distinde de F obiemtBDr, le iKoeédé qoi ]

ploî de U lentille eonteigeflto, qœ i

pengrapbe précédent, anim cetavantege, qa*c

ancun compte de la ipialllé de iB|ope (I) om de prariiyleéi

sqelen obfierration, non ploa qoede b dialnioeAlaqnèlb

son aUenlîon rônelle. Linage, pfBUte «I twwninéu, ^mMhp-

¥aleur doit essayer de swir» cil ioajooKi aMra la IcàMUeelMi

ftojer principal. On peal donc tmyoïBa, <

oonnaissani aosslla poHée de ta nie ffistincle k 1

des objets de petite dimensionyaeplaeer tout de niritey^l pR»

que sans tàtonnemenl, à tièa-pea ptèi^ à la ^Trtmwia ainriajl

robserration sera possible. Le myope a*approcheni, la pndbfl

s'éloignera, exactement cooMiiail le tBifAgaar lire des caiiifllèBa

nM de réchelleJaeger placés av iîai eii îl Mdr gm i

riauige; distanceponr laquelle il aarajCaoMhe» ;

moder son oeil. S'il devait arriver qne linatmmeBt dAI 4b(

maintenu k une distance fixe de Pœil observé» pour la oonuno

dite de réclairage, robservateur qui devrait s^éloigner» oelni qn

serait presbyte relativement à crtfè longueur^ ne pouvant pa

s'clmgner pour se placer à la distance de sa vue distincte» de

vrait s'ùder d'un verre convergent.

L'inverse sera pratiqué [par cdui pour qui l'objet serait tro| distant; il prendra un verre divergent.

Que la distance fixe de l'instrument» diminuée de la distâno de Tœil à Timage^ soit 25 centimètres par exemple» poitéi moyenne de la vue des petits objets, chacun se servira du lor gnon qu'il emploie d'ordinaire pour lire de petits caractères k 3S ceutimèlres de distance. La vue moyenne se passera de vem interposé. Quon n'oublie pas noire remarque ci-dessus : l'œil de l'observateur devra en outre intentionnellement s'accommoder non pour la distance de l'oeil observé, mais pcntr celle mèm de Vimage.

(l) Sauf pourtant le cas de myopie excessive, pour lequel rimaga indéterminée serait par elle-même tout à fait Toisine de Toeil obeenré. L*ua0 delà lentille additionnelle serait alors inutile; si l'on Toulait pomxtaat i^ servir, il faudrait alors la placer tout conêrs la ooniée» sobi pda» de la i* entre soi et Timage. L'image réduite serait d'ulleurs ainn ezfcrSnf SU par hasard, la lentille se trouTe en deçà de l'image, alon sP* )o«pe et agrandinût, sans changer son sent, l'image rwvt

DE L LNSTRUMBItTATION OPHTOÀLHOSCOPIQUE.

§ 302. De rin8traiiientatlon.-*Tcls sont, en leur simplicité, les principes sur lesquels doit être fondée Tinstrumen* tatîon opbthalmoscopiquc. Elle doit répondre à Tobjet suivant : envoyer dans l'œil une quantité de lumière convenable, tout en permettant à Tobservateur de se placer sur te trajet de l'axe des faisceaux incidents, avec lequel se confond nécessairement, comnf^e nous Tavons vu, Taxe des faisceaux émergents.

Des essais, des expérimentations physiologiques qui portent les noms de Cumming, Brucke, Babbage, montrent qu'on peut réaliser cette condition, mais en s'entourant de grandes précautions, avec une simple lumière dont on se défendrait au moyen d'un écran, et que Ton placerait directement, dans une chambre obscure, entre l'œil observé et le sien propre; le regard rasant et la flamme et Técran. Mais ce procédé est trèsdélicat et des plus imparfaits.

On entre seulement dans la voie pratique en recourant, avec Helmholtz, à quelque procédé de réflexion de la lumière qui permette de briser la marche des rayons, et de placer l'observateur sur la direction même du faisceau réfléchi. Ces procédés consistent dans remploi de miroirs réflecteurs de toutes formés, ou de prismes donnant la réflexion totale sur une de leurs faces. Ces derniers rentrant absolument, d'ailleurs, comme théorie, dans le cas des miroirs, nous ne nous occuperons que des premiers.

Les miroirs ou réflecteurs employés en physique sont de trois sortes :

Plans (tels sont ceux de Helmholtz, Coccius, Epkens, Donders);

Concaves (Ruete, Jaeger, Stellwag, Anagnostakis, Ulrich jeune, Hasner, Liebreich, Desmarres, Cuscô, etc.);

Convexes (Zehender) .

Un quelconque de ces miroirs, percé d'un trou en son centre (ou en tout autre point, mais plutôt au centre, si Ton ne considère que l'intensité du faisceau de lumière pour une môme étendue de surface refléchissante), constitue toute Tinstrumentation catoptrîque.

Nous allons éUidicr successivemoTit chaque espèce de réflecteur.

MO UE t'lN»TRlillENTATIO?< OrSTltàLltOSCOI-IQUE*

§ su^ Dii miroir |ilati, — Pivn an s d'abord le miroir pi

Rien de simple coiMiiie sa tliéorîe; son usnge se fonde sw simple égîililé des angles d'incidence et de rèQ^3iLton des é côtés do la normale au point d'incidence. Celte normale est a qui corrcspomi au centre même du trou ménagé pour l'œil cfe labservateur.

UwM abservé voit alors la source lumineuse (quoique calle<^| puisse t4re placée derrière lui) dans la direct ion du trou occupé par Tœil observateur» et à une dislance égale à sa distance réelle, mesurée sur les rayons iQcident et réflôctii« C'esUa somiiie lu^nie des éloigneraents du miroir de l'œil observé et de h source de lumière»

Tout étant égal d'ailleurs, riniensité dô la lumière reçue ptr Tœil ne dépend ici que de Id somme de ces éloiguemenis, comme^ pour une même distance invariablep elle ne dépendniiâ que de la grandeur ou de Téclat de la Ikuinie. Le iiiiroir [H^Ê lui-mt%e) n y ajoute rien : il pourrait donc à la rigueur oe j^^ dépasser en étend iic celle même de la flamme.

Dans la pratique, nous pouvons supposer constantes et cellH intensité de la flamme et sa distance k Vœ\l observaieur ; qu^^ que ce dernier élément puisse varier, on peut négliger cette variai ion devant celle même de Tœil observé au niiroîn Cette dernière quanlité décidera seule, en générali du degré de réclairage intra-ocuiaire, lequel augmentera à mesure qu'on se rapprochera de l'œil observé.

La lampe demeurant toujours! une distança virtuelle deTcsil, supérieure à celle du minimum de la vue distincte pour un objet de sa dimensionj tout œil observé, non amaurolique» verra doBC, dans lé miroirj ta lampe elle-même à la distance exprimée ci dessus. Que veut dire cela, sinon que la tlamme do la lampe peindra renversée sur la rétine, et que le lieu de cette impi sion sera, par Gonséquent^ la seute portion éclairée de la rétine'

Dans ces circonstances, par remploi du miroir plan dans simplicité, la portion éclairée des membranes pryrîn ' donc nécessairement fort restreinte. Nous verrons ^ qu*un certain arlitlce permet d'obvier à cet inconvénient, quai on a besoin de se procurer une plus grande intensité de luni

Mais lorâqu*il s'agit d'explorer un œil délicat et non d la belladone ou la maladîej un faible écKiirage ûstsfl

PB l'insteumbntàtion OPBTHàLHOSGÛPI^B.

suffisant^ et sous ce rapport le miroir plan est vraiment précieux.

On se rappellera donc le principe de ce réflecteur éminemment simple: les rayons lumineux arrivent à l'œil 'observée rétat de divergence^ comme s'ils partaient de la lampe même. Ils sont alors concentrés par l'appareil oculaire au foyer conjugué de la distance virtuelle de la lampe, sur la rétine ou dans son voisinage très-rapproché. C'est une conséquence obligée de leur incidence à l'état de divergence, dans les limites de la vue distincte.

S 504. Miroirs eencavM. — Dans cette sorte de réflecteurs, l'objet et l'image sont reliés l'un à l'autre par une relation identique à celle qui résume la théorie des lentilles : tout objet placé au delà du foyer principal donne lieu à une image renversée» placée également au delà de ce foyer et qui s'éloigne en s'agrandissant à mesure que l'objet se rapproche. Les points qu'ils occupent sont ce que Ton nomme des foyers conjugués l'un de l'autre. (Voyez §§ iO-H).

Jetons les yeux sur la fig. 9i.

Fig. »i.

AB étant la flamme, M, le miroir sphérique concave, F, le foyer principal, l'image sera représentée par ba. Considérons le cône lumineux ayant son sommet à l'image ab et sa base à la circonférence du miroir; ce cône est la colonne lumineuse destinée à pénétrer dans l'œil en observation ; étudions ses rapports [«vec lui au point de vue de l^éclairage qu'il peut donner, suivant la position de i'œil relativement au miroir ou à l'Image ab.

H ^i cTiif d'abord qufl Tceil observé ne pourra occuper, rf la-

512 DE L*lSSTWl3MlîïTATïOH OPHlIlAOlOSCaPIQtJll.

tlvemenl II rUiingti oô, que trois sortes île poâi lions |irîiici| Sa cornée, ou plus simplement, son contre optique [le ejciîlP crisUillîn) pourra éïre placé exactement en ûè, en avant de «6 du cùté du niiroir, ou bieo^ au contraire, en arrière de ah.

Premier cas. Le sommet du cône iumineux réûcchi tombe exactement au centre optique ou lout à fait dans son voiMnage. Ce fuisceau convergent déjà jusqu'à la cornée, le devient davan* lage de la cornée au centre optique d'oii il s'épanouit en di't?ergence sur toute la surface hémisphérique postérieure, ou iti moins sur une grande partie de son étendue, la plus grande qu*un cône de celte dimension y puisse intercepter. Tout le cône pénétrant est ainsi utilisé pour rédairage. ïl n'y a point d'im^^s*' formée par ta lampe, mais une teinte himineusc diffuse durit rintcnsilè ne dépendra que de celte de la flamme, ou dos dislances et de ta grandeur du miroir* Tout étant égal d*ail leurs, c'est bien là une conditioo avanlapeuse; car que cherche-ton? Non pas, comme quelques-uns l'ont dit, une image d<3 flauunc extérieure, mais bien une surface éclairée unifurméi! et dont on puisse ainsi apercevoir les détails. Quand nous ( minons quelque objet à la loupe^ ce n est pas le reflet de la lampe ou du soleil que nous cherchons; nous nous proposons, au contraire, de nous affranchir de ces redcl^, en conconlranl cependant le plus possible de lumière ditf use sur l*objct de notre examen. ^Ê

Deuxième cas. Supposons rœil observé (centre optiquejTf avant de aà et du côté du miroir. Le cône hiuiineux tombe encore dans rœil à l état de convergence. Or, d'apri*s les lois de la réfraclion, Timage ab sera alors rapetissée^ sans changer de sens, et dessinée dans rbumcur vitrée^ quelque part entre le cristallin et son foyer principal poster îeun (Voy* § 300, fig. 90,) De ce point, le cùne luîniueux divergera et reproduira les conditions du cas précédent j d^iutant plus complètement que le lieu occupé par l'image réduite de ub sera plus rapproché de la face postérieure du cristallin, La tlg. 02 montre cela au pit coup d'œil. Le cône lumineux incident, qui aurait naL« ment son sommet en û> le voit ramené en a' par le crislalUïïl la cornée ; d'où un cône plus épanoui*

Troisième cm, Heculons^ au contraire, le miroir de façon à Cp tomber ab plus ou moins loin, en avant derœd observé i

ireq^ tuifl tallmS

DE L INSTRUlIBNTÀtlON OPHTfiÀLUOSCOPiQUË. î^7.)

Alors ce n'est plus le miroir qui est censé influencer Tœil en observation, c'est l'image ab elle-même qui lui envoie ses fais-

Fig. 9t.

ccaux à l'état de divergence. Cette image est dès lors, vis-à-vis de l'œil, comme un objet qu'il regarderait. Elle se peindra donc exactement sur la rétine ou au moins tout à fait dans son voisinage, pour peu que l'œil soit de ab à une dislance égale à celle de sa vue distincte.

Fig. 93.

On peut dire d'une manière générale que, dans ce cas, l'image sera très-voisine de la rétine, un peu en avant, un peu en arrière, quelquefois sur celle membrane même, ce qui le fera rentrer dans le cas du miroir plan, mais avec une lumière concentrée sur un petit espace. Des trois conditions que nous venons d'examiner, celle-ci est évidemment la moins favorable à l'objet qu'on se propose généralement dans l'ophthalmoscopie.

g 504). neinar^iift. — Mais toi doit prendre place une re* marque tmpoi tante.

Tout ce que nous venons de dire des miroirs plans ou cou-

57 4 DK L'lN6TRi;aiENTATI0iN OPHTUALM08COPi()tlI.

Ciives ue s applique qu'au Ciis où l'on cherche à voir l'image droite, c'est-à-dire sans s'aider du secours de la lentille bicon* vexe interposée au miroir et à l'œil^ et dont nous avons étudié les effets au § 300; car si l'on se sert de celte lentille, quelle que soit la position de ab par rapport à l'œil, que les faisceaux qui en émanent tombent sur la lentille à l'état de convergence ou de divergence, ils en émergeront toujours convergents. L'image réduite de ab sera toujours située dès lors dans la première moitié des milieux oculaires, si l'on a soin de ne pas écarter la lentille de Tœil observé au delà de sa distance focale -à elle-même. Le sommet du cdne d'édairage sera ainsi toojoari très-près de la cristalloide postérieure, position la plus avantageuse pour l'éclairage, en ce qu*elle se rapproche du maximum de section de la rétine par le cône postérieur épanoui, cas qui rentre dans les conditions des suppositions 1 ou S du paragraphe précédent. (Voy. la(ig.93.)

S 506. Miroirs eoiiTexes. — On démontre dans tous les traités de physique que, quelle que soit la position d'un objet devant un miroir convexe, l'image réfléchie en est toujours virtuelle, droite et plus petite que l'objet.

Ce qui, pour les considérations qui nous occupent, revient à dire que tous faisceaux de rayons parallèles ou divergents, tombant sur un miroir convexe, s'en éloignent après la réflexion, en divergeant davantage.

Employé seul, le miroir convexe aurait donc le double dés* avantage d'envoyer à Tœil des rayons toujours divergents, de déterminer, par conséquent, sur la rétine une image extrêmement petite, car elle serait conjuguée d'une image, déjà réduite ellemême, de la source lumineuse. La plus grande partie des rayons incidents étant réfléchis dans des divergences énormes, il y a une grande déperdition de lumière. Réduit à cela, le miroir convexe serait donc tout à fait désavantageux.

Mais, comme pour le miroir plan, il existe un artifice trèssimple qui permet d'en tirer parti.

Ce moyen consiste, pour Tun comme pour l'autre, à faire tomber sur eux les faisceaux lumineux à l'état de convergence.

Plaçant entre ce miroir et la source de lumière une lentille biconvexe, à une distance du miroir moindre que sa longueur

DE l'instrumbntàtion oputhalmoscofiqub.

focale^ celte lentille coliige les rayons divergents de la lampe qui rencontrent sa surface, et tend à produire une knage renversée au delà de son foyer. Or ces faisceaux, ainsi convergents, viennent à rencontrer le miroir convexe, et cette rencontre dé* termine des phénomènes curieux.

On sait^ nous l'avons rappelé plus haut, que tous rayons divergents ou parallèles qui viennent à rencontrer un miroir convexe^ sont réfléchis en divergence; il en est encore de même de rayons convergents, dont la convergence est changée en divergence tant que Tincidence est encore assez voisine du parallélisme, c*ost-à-dire tant que les rayons convergents, incidents au miroir, vont^ prolongés, se rencontrer au delà de son foyer principal. En ce point même, ils sont réfléchis à l'état de parallélisme. En deçà de cette limite, c'est-à-dire si le prolongement des rayons convergents rencontre Taxe du miroir entre sa surfiicé et son foyer, les rayons convergents sont réfléchis en convergence^ mais à un degré moindre qu^à l'incidence.

Dans ce cas-là^ il n'y a plus d'image produite dans l'œil qui recevrait directement ces faisceaux réfléchis.

Plaçons donc une lentille convergente entre une source de lumière et un miroir convexe, on observera ce qui suit :

ïig. w.

Soient M le miroir convexe, F son foyer principal, AB l'objet , L, V deux positions de la lentille convergente; dans la position L, la lentille est moins éloignée du foyer du miroir qu'elle ne Test du foyer conjugué de AB. L'image aérienne de Ao, vient donc se peindre en oo, au delà du foyer F.

Dans la position L'^ la lentille est plus près du foyer conjugue . de AB que du foyer du miroir; riniage bo' correspondant à Bo est donc en deçà du foyer.

Dans le premier ots» les rayons refléchis pnr les faisceaux qui

îSWÎt

&1C t)£ L'l^STttUllENTATiO?f ôrHTll4L110§C<JPlQLfi«

formeraient 1 image m s'éloignent en divergence > L'image droite, vil Luelle, et s'éloigne de robscrvalcur à mesure qui ' poiQt de concours a se rapproche de F. (Voy. § 29§ a,)

Dans le second cas, les faisceaux correspondant à Fiinage sont, au contraire, réfléchis en convergence. L'image asi réel renversée, agrandie^ et se rapproche de Tobservateiir à mestfit que k point à s'éloigne de F. (Vojv § iOâ b.)

Le premier cas ne modifie rien d'essentiel aux propriélés dinaires du miroir convexe; Timage esl toujours droite et peUle que lobjet.

Quant au second^ il rentre dans le cas du miroir concave fit ne produirait pas d'image si rccil se plaçait entre le miroir et ïc point dt3 convergence des rayons. Or on sait que ce cas, cdui de ia fig. 92, est l'objet recherché par rophthalnioscopie.

Tel est le fondement de rophthalmoscope de Zeheoderqoi consiste en un miroir convexe, sur lequel une lentille convergente concenLre les rayons émanés d'une lampe^ placée danst«ft condïlions ordinaires. La distance de la lentille et du niiroirjH calculée de manière que le foyer conjugué de la laoïpe vienlff tomber entre le miroir et son propre foyerp Un ceil^ placé sur k chemin de la réflexion opérée par le miroir, aperçoit alors rimi circulaire de la lentille richement éclairée^ un disque bnllant, non plus Timage de la lampe* C^est ce cône de lumière réfl( qu'on dirige sur Tœil en obsen'ation, dans roplithaloioscopi*, et son empïoi, dans certaines circonstances, peut être favoral H rentre d'ailleurs ainsi dans le cas du miroir concave.

iur la I

g se?. Iflodlllrittlaii du iiilr0lr plan* — Nous av vu que le miroir plan ne renvoyait^ par Ini-mênie, que

rayons divergents; mais disposons^ comme nous venons del?^ décrire pour le miroir convexô, entre la source de lumière et lui-même, une lenliUe biconvexe à une distance un peu moïadi^ que sa longueur focale; le miroir plan réfléchira les fatsceaDs sous leur angle dlncidence, reportant l'image en avant de lui, à une distance égale à celle où elle irait natureliemeut se formel par derrière. (Voy. fig. 9o.)

L'image secondaire ab' est alors absolument dans le limage donnée par le miroir concave : Texamen de la llgi montre immédiatement* Tout ce que nous avons dit pou

former gurS

DE L'IKST&LHB^T4TIÛ» orUTHALMOSCOPigcB. 5T1

première s^appUque, sans y changer un mot, à celle-ci; die a, ou peut avoir avec l'œil observé, les mêmes rapports que celle du

miroir concave et ue peut être employée que de la même manière.

lutra-oeulalre. — Ces poiDts théorique fixés^ rien de dmple comme les règles à donner à rophthalmoscopie. Les principes nous apprennent déjà que non-seulement on peut se procurer la vue des parties profondes de l'œî!, maïs même en obtenir, par dL^ux procédés distincts, deux espèces d'imagps* L'une, assez étendue en surface relativement au fond de l'œil, et dans laquelle les détails sont alors asseï petits et déliés {l*image renversée); rautre n'embrassant qu'une très-fiiible portion de la rétine, mais dans laquelle le peu de détails qu'on saisit est grossi, amplifié et demeure droit comme dans îa théorie de fa loupe.

Les deux procédés sont tous deuic également praticables, mais le premier, donnant plus rapidement une idée plus générale de l'état des membranes oculaires, et étant en outre d une manoeuvre très-facile à préciser, dans tous ses détails, suffit au plus grand nombre de cas.

Maintenant, première question : Quel réflecteur adopter?

Si Ton a bien compris ce qui précède, on voit que le choix est à peu près indifférent; nous avons montré qu'avec tous les miroirs il était aisé de faire pénétrer dans l'œil observé des faisceaux convergenlSi particulièrement au moyen de la lentille additionnelle du § 300.

Plus près sera du centre on ^L*nt du mi-

DB L'iNSTRUMBlfTATlOll OPUTHAUIOSCOPIQOB.

lieu du cristallin, le sommet de ce cône convergent, pla grande sera la zone éclairée sur la rétine.

Qu'on se serve donc du miroir concave, ou des miroirs pisi ou convexe armés de lentilles latérales sur le trajet de lalumièr de la lampe» c'est tout un; l'important sera de placer le miroî à une distance de l'œil observé à peu près égale à sa longueo focale» que l'on peut toujours mesurer, si on ne la connaît pi par un usage préalable. Rien de plus aisé en faisant tomber V faisceau réfléchi sur un écran» au momoit d'opérer.

On peut donc» avant tout» placer le miroir à la distance coo venable» et pour peu qu'on n'ait pas une grande habitude di

M Mitolr, mobiU lulour d'un axe horiionUl, lequel est mobile Ini-méiiM autonr d'un

Teriical.

L Lentille mobile inr nn ue Tertical reniement. M Petite mire en laiton, mobile aotonr d'an axe léger, articnlé à frottements dons, ponv

se fixer dans tontes les positions possibles aatoor de l*axe horizontal dtllaati

ment, r Pied créai dans lequel pent tonmer horisontalement la tige du support horitoold

est lai-mème mobile autonr de la charnière horisontale T, pirUe tapértouo

l'itni, qui Aie rixutmmenUtioii an bord d'nne table.

DB L'iNSTRUMBNTATlOIf 0PBTHÀLM08C0PIQUE. 579

maniement de rinstrument, rien n'empêche de se servir d'un support dans le genre de celui de Liebreich^ qui fixe le malade et l'instrumentation (ou, à moins de frais, l'appareil plus simple de M. Cuscô).

Cette distance réglée^ on a fixé la condition de Téclairage.

Ajoutons que si, entre l'œil et le miroir^ et dans leur axe commun, on interpose la lentille convergente du § 300, à une distance de l'œil moindre d'un tiers environ que sa longueur focale, on est alors, à une très-faible différence près, certam d'avoir placé, presque au centre optique même, le sommet commun des deux cônes incident et divergent.

Tout est alors prêt pour l'exploration.

Je suppose toute l'instrumentation réglée, miroir, lentille monr tés sur un support horizontal commun, comme est l'instrument de M. Cuscô.

L'axe de l'œil du malade étant placé bien exactement dans l'axe du miroir et de la lentille, et portant son attention sur un point qui sera ultérieurement déterminé, on est certain d'une chose (voir le § 300), c'est qu'une figure renversée du fond de l'œil est reproduite entre le miroir et la lentUlç objective, et à une distance de cette dernière nécessairement moindre que sa longueur focale. Celle-ci étant généralement de 4 à 5 centimètres, on peut indiquer avec le doigt à très-peu près sa place. Nous avons fait remarquer, plus haut, le grand prix, à ce point de vue, de la lentille objective qui annule l'indétermination naturelle de l'image aérienne.

§ 509. R»|iport« de rimAse réduite «a déterminée aTeelœll olMerTatear. — L'observateur, placé derrière le miroir, peut donc, à l'avance, connaissant la portée de sa propre vue, prévoir s'il percevra ou non cette image aérienne réduite.

Supposons, par exemple, que le miroir ait 20 centimètres de distance focale : il est à cette distance de l'œil observé. Retranchons de ces 20 centimètres, 2 ou 3 centimètres pour la distance de l'œil à la lentille objective, 3 autres centimètres environ pour la distance de la même lentille à l'image réduite, il restera 14 à 15 centimètres entre le miroir et cette image. Un myope seul peut voir jMUis eflbrtt àoa|to ditlaooe^ un détail assez petit. Tout

SS0 1^1 L'j>STMUlK5TâTI0îl omTiAillOSœPlQtE.

autre œiîj presbyte relativement à celle distance, devra prend! un monocle convexe d'un numéro plus ou moins fort, s'il veiiï se procurer «fie perception nette de cette image aérienne.

Au lieu de tO cenlunètres, prenons un miroir concave de 30 cenlimètres- La portée de ta vue apte à saisir la petite image sera augmentée de 40 centimètres : c'est la rendre perceptible à un grand nombre de vues sans te secours d'aucun monocle convergent. Un presbyte seul sera obligé de s'en servir, et il pourra môme connailie à l'avance son numéro, en cherchant celui au moyen duquel il lira aisément à lacent) mètres de distance le caractère n* I de Téchelle de Jceger*

Dans ce cas*là, il est clair, par contre, que le myope devra faire usage d*utt monocle divergent.

Le même raisonnement est évidemment applicable à toute autre longueur focale des instruments de la réflexion. Cette longueur de 30 centimètres nous semblerait assez favorable comme s'appliquant à la moyenne générale. Si on la trouvait un peu forte, eu égard à Téclairage, rien n est plus aisé que de compenser eette infériorité relative en augmentant un peu le dîamèlredu miroir s'il est concave, ou celui de la lentille éctaixanie dans les réflecteurs hétérocentrîques.

§ 510. Imase droite* — Nous avons vu, § 299, comment il était possible de se procurer celte image; supprimer d'abord la lentille objective, puis se rapprocher plus ou moins près de rœiL

Ce rapprochement du miroir a déjà le désavantage de rétrécir kiïone éclairée de la rétine, en portant plus près de cette membrane le sommet commua des cônes lumineux déjàdérrits.

Mais enfin, la lumière étant suflisanle, on apercevra l'image^ soit en se rapprochant considérablement comme pour l'usage de la loupe, soit en employant un verre concave assez puîssanti et qui retourne, en les rendant divergents, les faisceaux convergents de l^image indéterminée. L'œil de ^observateur est, & regard de ces faisceaux, dans le cas d'une hypermyopie ou dans celui de rimsige fournie par une lorgnette de spectacle dépourvue de son oculaire.

Si l'on demande pourquoi, dans ce cas, il est nécessaire de se rapprocher autant de l'ceil^ puisque la lentille divergente

DE L INSTRUMENTATION OPHTHALMOSCOPIQUB. 581

qu'on devra employer est chargée de l'appropriation de l'incidence des rayons, nous ferons observer qu'il y a un autre élément dans la question et qui fait sentir ici, pour la première fois^ son influence. C'est la faible dimension du trou oculaire pratiqué dans le miroir^ lequel intercepte une notable portion des faisceaux émergents, pour peu que Timage aérienne indéterminée doive aller se former un peu loin. C'est ce que la figure suivante rendra très-sensible.

Considérez la figure p^ qui représente le c6ne lumineux enveloppant rimage p ^sr. N'est-il pas clair, à première vue, que plus on s'éloigne de l'œil observé, avec et derrière le diaphragme que représente le miroir, moins sera notable la portion de ce cône embrassée par la circonférence de louverture du miroir? Les positions M, M',M'' du miroir font saisir à merveille cette condition.

La position de l'observateur est d'ailleurs liée à la portée de sa vue dans ses rapports avec le numéro du verre concave qu'il adopte.

§ 5ii. Résomé. —Si Ton s'est bien pénétré des théories précédemment développées, aucun détail de l'ophlbalmoscopie ne devra arrêter l'observateur.

Quant aux conditions de détail de l'opération, elles sont partout. Il faut placer la lampe à la hauteur de l'œil, à moins que le miroir ne soit mobile sur deux de ses axes» ce qui sm*aii uoo complication.

11 convient encore de placer la lampe un peu en arrière da sujet à observer, pour que Taxe des faisceaux k plus normal possible au miroir, condition qui pe

r>82 DE L'iNSTRUVBNTATIOX 0PHTHALH08C0PIQUB.

dre inclinaison de celui-ci et laisse à l'observateur un plusgranc cercle libre pour la vision.

On est certain de la bonne direction du faisceau de niyoni incidents, et également de celle du faisceau émergent, quand fa disque lumineux, muni de sa tache obscure au centre, vien tomber sur le milieu de la pupille.

11 est encore un petit obstacle de détail qui gène souvent Tob* servateur, c'est la présence d'une image, souvent assez notable. de la flamme renvoyée par la lentille objective. On s'en débarrasse aisément en inclinant légèrement cette lentille suivant soii axe vertical et du côté opposé à la lampe. La lumière alors suit, au lieu de l'axe principal, un axe secondaire très-voisin.

Quant aux petites images de la même lampe fournies par les surfaces de la cornée et des cristalloïdes, on arrive plus ou moins aisément à n'en pas tenir compte. (Voyez la section suivante consacrée à Tétude des images adventives ou secondaires.)

il n'en est pas de même d'une autre image de la lampe qui, dans quelques circonstances (voy. le § 30A, 3* et la fig. 93), se dessine sur la rétine et est réfléchie au dehors et assez grande comme on peut le comprendre aisément. Si l'on a bien compris ce§ 304, on voit facilement comment corriger cet inconvénient : il s'agit uniquement de rapprocher de l'œil observé la lentille objective ou le miroir, pour ramener les rayons incidents à rencontrer la cornée à l'état de convergence.

On voit sur la figure de l'appareil de M. Cuscô, conune sur celui de Liebreich, une petite tige articulée portant à son extrémité une petite boule de cuivre. Cette tige sert de point de repère pour fixer la direction de l'œil sain ou malade^ et conséquemment celle de l'œil en observation (synergie)^ pour arriver à amener la papille du nerf optique dans la direction des faisceaux lumineux. C'est peut-être là le seul point de détail un peu délicat à atteindre. Pour cela quelque patience et l'habitude font vite triompher de l'obstacle. Dès que l'œil a saisi un vaisseau rétinien, il faut faire mouvoir Tœil observé dans le sens convenable pour arriver au point d'émergence de ce vaisseau : on y parvient en remuant du doigt la petite tige dans le sens favorable à l'objet qu'on se propose, et en prescrivant au malade de suivre le mouvement au moyen de son œil sain.

Il n'y a pas, dans l'usage de l'oplithalmoscopie, d'autres dîffi-

1>E L*l?(StRt«fNTATIO?l omTHÂLBfOSCOPlQUE* $H^

CLkUés que celles-là; maïs on voit qu'il faut s^êh rendre compte h Tavance pour les surmonter aisément.

Quand on a rempli^ ce qui est aisé^ toutes les conditions qui précèdent, et qu'on ne perçoit rien dans un œil normal dont la pupille est dilatée, on peut être certain que la dilUcoUé tient à la direction vicieuse du regard de Tobservé* C'est cette dernière condition qui doit être alors corrigée.

Nous ferons remarquer, en terminant, que rinstrument, comme toute lunette, doit être adapté à la vue de Tobservateur- Le point important est de choisir un miroir dont la distance focale soit à très-peu près celle de la vue distincte de l'observaleur (pour les petits objets, nM de J^eger). Voilà pourquoi nous insistons pour une moyenne de 30 centimètres qui place rimage réduite^ déterminée, à S5 centimètres environ de l'observateur. Celui-ci, connaissant ainsi la longueur focale de son instrument, sait à ravance &11 a besoin d'un verre oculaire^ et sait aussi de quelle espèce et même de quel numéro : c'est celui dont il se sert habituellement pour voiries petits objets sans se fatiguer.

La théorie précédente rend raison de quelques remarques très-exactes qu'ont faites les ophthalmologistes :

Quand on saisit avec faciliLé, sans lentiUe divergente ^ l'image droite, on en conclut que Tceil observé est presbyte. Cela est clair i cet œil remplit d'autant plus ais^ément la fonction de la loupe. (Voy.§§ 293, S96.)

De même on conclut à la myopie marquée du sujet si^ dans les mêmes circonstances^ sans faire usage delà lentille objective, on s'empare aisément de ri mage renversée, 11 n'y a qu'un myope qui puisse dessiner l'image renrersée a^sez près de lui-même pour que l'observateur s'en puisse emparer à la distance ordi* nairedesa vue, (Voy* § 207,)

Enfin des opbthalniologistes ont assez d^habitude de cet examen intra-oculâire pour juger si un malade est myope ou presbyte d'après la grandeur de limage renversée (de la papille).

Si Ton se reporte au § 293, rien ne paraîtra plus simple. On sait, en effet, que F image fournie par un œil myope est plus petite que celle donnée par un œil presbyte. Or cette dilîérenci; relative ne change pas par Tusage de la lentille objective.

En résuméj il n'est pas un fait de détail fourni par la pratique de ropUliialmoscopie, qui* au moyen d'une saine connaissance

5Ai DB l'instrumentation oputhàlmoscopiqdi .

des propriétés des lentilles et des fonctions de la vision, n'til promplement son explication; comme il n'est pas un des petits mouvements nécessaires pour employer utilement rinstrumentation, qui ne soit bientôt fourni par la possession de la théorie très-élémentaire que nous venons de donner de cette précieuse découverte.

Il est encore un procédé très-simple, applicable à toutes lei vues et par toutes les vues, et qui permettra d'étudier tous les détails de la rétine : c*est l'emploi d'un miroir percé d'un trou presque microscopique ou du moins très-petit, comme celui de la lunette panoptique de M. Serres (d'Uzès), ou de la carte percée du trou d'épingle. On sait que la vue à travers un tout petit orifice, pratiqué dans une lame mince, devient indépendante des propriétés dos lentilles (images données par les petites ouvertures, voy. § 4). Les images sont formées, en ce cas, par le oAne enveloppant de tous les cylindres du diamètre de l'orifice, promenés sur les contours de Tobjet, et ce cône donne des sections semblables entre elles à toutes les distances.

En se rapprochant alors très-près de l'œil observé, axe pour axe, on ven*a aussi aisément dans l'œil, qu'on peut lire de très* petits caractères, et de très-près, avec les lunettes de M. Serres.

Mais (il y a un mais important) ce procédé exige beaucoup de lumière émergente, et par conséquent beaucoup de lumière incidente : il ne peut donc être utilisé que sur des yeux amauroliques à pupilles largement ouvertes, et peu ou point impressionnables.

Il serait bon, pour un tel cas, de se servir d'un miroir trèsmince, en métal, à très-court foyer. Ce procédé est excellent pour l'étude des détails des altérations de Vœil amaurotique; il remplace à merveille le verre concave de Timage droite.

§ 512. Eelalrase lait^ral — Pour compléter ce sujet, il l'oste un détail pratique excessivement simple à donner ici et que, vu cette même simplicité, nous avions négligé d'exposer dans notre première publication de la théorie de l'ophthalmoscope.

S'il est nécessaire de se servir d'un miroir et d'un faisceau intense et concentré de lumière dirigé d'avant en arrière, et pénétrant normalement dans l'œil pour en distinguer les par-

DE l'iNSTRU1IBNTAT10!<V OPHTQALBIOSCOPIQUE. 585

ties profondes, la projection latérale d'un faisceau de lumière, renvoyée à l'observateur par la réflexion sur les premières surfaces courbes de l'appareil réfringent naturel, suffit à très-bien distinguer tous les détails présentés par ces premières surfaces courbes ou les milieux qu'elles comprennent.

Nous voulons parler ici des surfaces de la cornée et des cristalloïdes antérieure et postérieure et de leur examen au moyen de l'éclairage dit latéral ou catoptrique.

Cette méthode, des plus simples, consiste à concentrer, au moyen d'une loupe, les rayons d'une lampe sur l'œil à observer, en dirigeant les rayons d'avant en arrière et de dehors en dedans, et se plaçant soi-même sur la direction des rayons réfléchis^ c*est-à-dire à angle égal de l'autre côté de la normale ou point d'incidence.

La couleur propre des cristalloïdes et du corps même du cristallin, couleur un peu opaline dans Tàge avancé, les moindres taches de ces surfaces ou des couches qui les séparent depuis la cristalloïde postérieure jusqu'à la cornée, apparaissent alors avec leurs reflets naturels exagérés par la concentration de la lumière incidente.

On peut les comparer alors avec les impressions reçues, par transparence, au moyen de l'ophthalmoscope. Elles se révèlent, dans ce cas, par des ombres ou taches qui arrêtent les rayons émergents; l'éclairage latéral les montre, au contraire, avec leur apparence propre, celle que donne la lumière difi'use ou réfléchie.

Ce procédé comparatif a des avantages inattendus dans Tétude de-la cataracte au début. Les plus faibles altérations de transparence du cristallin y apparaissent par transparence comme des ombres, par réflexion, comme des taches plus ou moins claires ou brillantes, et on arrive ainsi à fixer leur siège exact dans une région ou l'autre du cristallin. Si Ton rapproche ce procédé des connaissances acquises sur la structure du cristallin, notamment sur les plans méridiens stellaires décrits dans le chap. XIX, on voit de suite les bénéfices retirés de l'examen successif de ce corps par réflexion ou par transparence. (Voir le§ 289.)