PARTIE IV. SECT. 1. CHAP. IV

terme où il a passé de la solidité ou de la liquidité à l’état de la vaporisation.

Faisons encore une seule réflexion sur cette loi , pour en mettre la vérité dans un plus grand jour. Soit supposé un volume V de fluide élastique , égal , si l’on veut, à l’unité , et que la température de ce volume soit F, égale encore à l’unité; le tout soumis à une pression P , égale aussi à l’unité. Chaque molécule ou élément du fluide est garni immédiatement à la surface des éléments de feu qui ont servi à vaincre l’affinité et à rendre la substance fluide ; mais ces particules ignées sont sans action par rapport à l’élasticité du fluide. Toute la force répulsive consiste dans les parties ignées ajoutées aux premières , et qui sont disséminées régulièrement dans le vacuum de chaque élément, qui en occupe le centre. Ces parties ignées, ayant aussi à leur tour chacune un vacuum , se tiendront à des distances proportionnées à l’eflbrt qu’elles devront faire toutes ensemble pour résister à la pression P. Dans cet état, la somme F du calorique est proportionnelle au produit du volume V par la pression P , et peut être représentée par V x P=i x i.

Mais si, par une cause étrangère, la température vient à être troublée par l’introduction dans le fluide d’autant d’éléments de feu qu’il en contenait déjà, F deviendra égal à a , et le volume du fluide deviendra double par la dilatation du volume du fluide. Car, la pression n’étant pas augmentée, toutes ces particules ne pourront être ni plus ni

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moins serrées qu’auparavaiit , et leur quantité don- I

blée occupera un volume double : F sera donc j

représenté par a V x P=a x i=a. i

Enfin, si une nouvelle cause vient doubler la ’

pression qu’éprouve le fluide , le volume 2 V diminuera de moitié (20) et redeviendra V, comme auparavant, tandis que la pression sera égale à 2 P, et par conséquent le calorique ou 2 F sera représenté par V X 2 P=2.

On doit encore conclure de ce raisonnement que , quand , par l’introduction d’un calorique double dans un volume constant sous une pression doublée, il y a équilibre entre la pression et la force élastique , les forces répulsives des particules ignées sont sensiblement proportionnelles à l’inverse du cube de leurs distances, ou, pour mieux dire, à l’inverse de leur vacuum j c’est la démonstration de la 6* proposition (12).

25 . Ainsi, nommant V et « deux volumes d’un fluide élastique , P et les pressions dont ces '

deux volumes sont chargés, F et y les quantités de calorique qui les vaporisent, on peut faire la proportion V : u ::pF : P/; d’où l’on tire VP/*

= upF. C’est la formule primitive des fluides élastiques, et la même que nous avons trouvée ci-devant (16), sauf la correction à faire aux valeurs de V et de P, dont je parlerai dans peu.