PARTIE IV. SECT. I. CHAP. VI

s'il ne peut pas être comprimé encore davantage , si les éléments de l’air se touchent, enfin s’il est incompressible comme le sont les liquides. Il s’est trouvé des physiciens qui ont prétendu avoir réduit l’air à un volume 1800 fois plus petit qu’il n’est à la surface de la terre. En admettant le fait, cet air aurait été deux fois aussi jicsant que l'eau, et on conclurait qipî la densité de ses éléments est au moins double de celle des éléments de l’eau. Le volume i , dont je parlais tout-à-l'heure, serait réduit à et le volume compressible serait égal à 796,18-1-0,5 = 796,78. Sans nier ni douter de l’exactitude de ces physiciens, on ne peut se dissimuler combien peu il est vraisemblable que la densité des éléments de l’air soit double de celle des éléments de l’eau, et l’on aurait de la peine à concilier ce fait avec la facilité qu’a l’eau d’admettre en elle et de soutenir des éléments si pesants: comment concevrait-on que ces éléments se soutiendraient dans un fluide si différent par le peu de poids des siens? Un élément plus pesant surnagerait à un élément plus léger !

Quoi qu’il en soit, on doit observer encore que dans le volume i , auquel nous avons supposé réduit le volume 797,18, on doit trouver la place des éléments ignés qui étaient répandus dans le volume V. Ainsi, toutes ces considérations réunies nous autorisent, i" à attribuer aux éléments de l’air la même densité qu’ont les éléments de l’eau; 2® à exprimer le vacuum de l’air, c’est-à-dire,. le volume compressible de l’air quand il est,, à, la

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température moyenne et chargé de a8 pouces de mercure, parV — i=r 797,18 — 1=796,18, et sa 'densité par t=^8-

Il ne manque donc plus dans la formule F = ( V — 1 ) X P , que nous avons trouvée ci-dessus ( 1 6), pour avoir la valeur de F , c’est-à-dire l’expression de la chaleur à la température moyenne , que de trouver une valeur de la pression P qui constitue la densite' du calorique dans le vacuum V — i , et qui soit analogue à la valeur de V,