PARTIE IV. SECT. I. CHAP. XV. III

(tom. 3, p. i6i et suiv.), les détails que je supprime de peiir d’en rendre un compte superficiel et trop imparfait;et je m’abstiens même de donner les tableaux de ces expériences calculées , quoiqu’elles m’aient coûté beaucoup de temps et de soins , dans la crainte de grossir inutilement cet ouvrage. Il suffit de dire qu’on y trouve une grande conformité entre les hauteurs mesurées et les hauteurs calculées suivant la formule de M. Deluc, et celle dont je vais donner l’énoncé.

87. La différence de deux hauteurs du baromètre, dont l’une a été observée au bas dune station, et T autre au haut, étant multipliée par la température marquée par le thermomètre rectifié, si Ton multiplie ce premier produit par un nombre constant égal à U79 environ, on obtient exactement la hauteur de la station exprimée en pieds.

La température doit être observée au bas et au haut de la station dont il s’agit j et si elle est différente à ces deux points , il faut additionner les degrés des deux observations , et en prendre la moitié pour avoir la chaleur moyenne de la colonne d’air qui répond à cette station.

Le nombre 279 multiplié par la température représente la puissance de l’hyperbole; et ce nombre , pris seul , est la différenoe des puissances de l’hyperbole , qui répond à un degré de chaleur. Nous avops déjà vu {64) que la vraie valeur de cette différence est plus exactement 378,695674 , qui est le produit de la différence des colonnes therraométriques par le module hy-

lia PRINCIPES DE PTRODTNAMIQUE^'^

perbolique. Nous reviendrons sur la fixation quantités numériques qui entrent da'^ns «j^lculs* ■de l’atmosphere après avoir tiré d’une expé-*^ rience directe une nouvelle preuve qu’il y a une somme de chaleur qui agit sur l’air vaporisé , et dont l’origine est placée au point où l’air n’a plus de ressort. *