CHAPITRE lï

" ; ■ Suite du même siijet. ^

7. Jetoxs à présent un coup -d’œil sur ce qui se passe quand on augmente le calorique qui a suffi poiiCj liquéfier une substance solide. D’abord il paraît que cette première quantité de calorique est comme absorbée par son union avec les éléments matériels, dont elle contrebalance l’affinité j qu’elle est bornée à cette fonction , et qu’elle ne contribue en rien aux effets que produisent les augmentations successives de chaleur. La preuve que, cela est ainsi se tire du rapport qu’ont entre elles les différentes pressions qui tiennent les liquides dans l’état de liquidité, en ne leur permettant pas de se volatiliser. L’expérience montre que ces pressions sont proportionnelles à une puissance des augmentations de chaleur seulement, c’est-à-dire à une puissance du nombre de degrés de chaleur ajoutée à celle qui a vaincu l’affinité : cft sprle que , pour chaque substance devenue un flyide élastique , le tenue de la congélation doit êïic exprimé par zéro j au-tle.ssus de ce terme il fautcqmpter les degrés égaux de chaleur, eii commençant par I, 2 ,.3;, 4, 5,, etc. , dada même ma-

niere que M. de Réauraur marque o au point où l’eau se gele , et compte au-dessus de ce point les degrés , i , a , 3 , etc. de chaleur positive , et au- ■ dessous du même point les degrés — i,— a, — 3 , — 4 J 6tc. de chaleur négative.

8. Chaque substance particulière a donc son point de o, qui est le terme de sa congélation. On peut aussi considérer ce terme comme celui de Tunilc de volume, eu égard à ceilx qu’elle est caj^able d’acqqérir par la volatilisation. On peut

encore le considérer comme celui de la nullité de

ressort : car toute substance qui se vaporise , en effet, acquiert de l’élasticité par l’aggrégation de ses éléments avec un nouveau calorique.

Mais avant d’aller plus loin dans l’examen des substances vaporisées , considérons encore un inqment ce qui se passe dans les corps solides., .ou devenus liquides sous une pression.

9. Les substances solides et même les liquides offrent un phénomène bien remarquable dans l’augmentation progressive de leur volume à

f mesure qu'elles se pénètrent de nouveaux degrés de chaleur. On a de la peine à .concevoir ’.^nt cette augmentation peut avoir lieu, tandis qu^ les parties .élémentaires de ces substances semUent s^ toucher immédiatement , et que les f liquidés même sont en quelque sorte incompres: siblesï Cependant , en y réfléchissant mieux , ou eu peut décoii||]^r. plusieurs causés. r.t. ,, j * Supposons%’jtbord qu’une substance est forint de.r^gfégatioB ,f^*élB«eiUs parfaitement iapbé-

a6 PRIiïCIPES DE PTRODTWAMIQDE.

riques, durs, et impénétrables aux parties même du calorique ; et admettons que si ces éléments •

• ont des pores à leur surface, ces pores sont trop petits pour que les parties du feu s’y introduisent. Nous pouvons , dans cette supposition , concevoir un corps dur comme étant semblable à une pile de boulets arrangés entre eux comme on les dispose dans les arsenaux , et occupant le moindre volume possiblé. Cet arrangement et celte dispo- III. sition sont représentés pl. 3, lig. i", dans laquelle • '• on voit que si l’on place une sphere cqtée i sur un ])lan , et qu’on l’entoure de six autres spheres a ,

3, 4 , 5, 6 et 7 , la sphere sera touchée par les six spheres environnantes, lesquelles se toucheront aussi sans intervalle. Sur ces sept spheres on en peut placer trois autres, 8, g et lo, et si l’on supprime le plan, on en pourrait encore placer endessous trois autres, 1 1 , la et i3 , lesquelles toucheraient toutes la première sphere cotée i. Ainsi celte derniere est en contact avec douze autres spheres , et on en peut dire autant de chacune de celles-ci. Tel est l’ordre suivant lequel doivent .se * disposer les éléments sphériques d’une substance , quand ils sont livrés à toute l’énergie de leur affinité. Or, si l’on calcule suivant les réglés de la géométrie quel e.st le rapport du vacuum que ces S 2 >heres laissent entre elles avec la somme de leurs solidités, on trouve qu’il est le tiers de la solidité des spheres, ou le quart du volume total de l’assemblage de ces spheres.

Mais si le calorique , dont les parties élémen-