PARTIE IV. SECT. II. C II A P. III. IQ

152. Il paraît, par ce.s différents effets du calorique agissant sur des substances dont les éléments différent en grosseur et en densité, qu’il semblese conformer à des lois pareilles à celles dont j’ai supposé l’existence dés le commencement de cette quatrième partie (12); c’est-à-dire, 1“ que le

‘calorique qui a vaincu l’affinité des éléments d’une substance, en la faisant passer de l'état de dureté à celui de liquidité, est en quelque sorte combiné avec ces éléments, et n’agit plus sur eux au - delà de ce terme, soit pour résister à une pres.sion qui les empêche de se vaporiser, soit pour soutenir une charge quand ils sont devenus fluides élastiques : il faut, dans ces deux cas, qu’un nouveau calorique agisse sur ces éléments ; 2° que la somme de ce calorique additionnel est , ou du moins semble être dans le rapport direct de la densité propre des éléments, et inverse du quarré de leur diamètre ; et ce rapport peut être le même que celui de l’affinité de ces éléments entre eux.

1 53 . Mais, si cela est, quelle peut être la cause qui empêche que les premières quantités de chaleur qui liquéfient les substances ne soient aussi ellesmêmes proportionnelles à l’affinité des éléments de chaque substance? Par exemple, en admettant que , vu la densité et la grosseur des éléments du mercure et de l’eau , l’affinité des éléments de la première substance soit quadruple de celle des éléments de la deuxieme , il semblerait que la chaleur absolue , nécessaire pour rendre le mercure liquide, devrait être quadrujile de celle qui

igfi pRiwci»>K 6 nr. PVRoftŸît AMiQfji?, suffît pour faire fondre la glace, ce qui est bien éloigné de la vérité.

Pour résoudre cette difficulté, il faut faire aften* tion qu’outre les deux premiers accidents de la matière, qui sont la densité et la grosseur des élé* ments, il en reste un troisième qui, n’ayant aucune influence quand la liquidité est parfaite ou quand les substances sont vaporisées, en peut avoir une très-grande quand elles passent de la solidité à la liquidité ; je veux dire la figure de ces éléments, qui peut varier de bien des maniérés. Il est hors de doute que la forme sphérique est celle sous laquelle il faudrait le moins de calorique pour séparer les éléments en vainquant leur attraction mutuelle pour les isoler en quelque sorte, et pour leur donner cette liberté, cette indépendance, et enfin cette mobilité qui constitue la fluidité. Mais , par la raison contraire , si certains éléments sont doués d’une forme ovale, sphéroïdale, cubique ou pjTamidale, etc., il est évident qu’il faudra plus de calorique pour les écarter les uns des autres au point de ne pouvoir plus se toucher par les points de contact les plus saillants. La liquidité néanmoins ne peut avoir complètement lieu que quand ces éléments ne se touchent plus par aucun point.

1 54. Parmi les quatre substances sur lesquelles nous avons déjaquelquesobservationsconcluantes, l’eau paraît être celle qui, proportion gardée, a besoin d’une plus grande somme de calorique pour passer du froid absolu à la liquidité j et le mercure en exige, au contraire, à proportion, le