CHAPITRE IV

SPECTROMETRE A SECTEUR MAGNETIQUE (CHAMP en L )

INTRODUCTION -

Nous allons d'abord rappeler la forme des trajectoires dans le champ magnétique proposé, puis nous rechercherons les conditions de focalisation, ce qui permettra de déterminer le profil des pièces polaires. Nous calculerons en-

suite la dispersion et la comparerons à celle du spectromètre semi-circulaire.

CHAMP MAGNETIQUE — TRAJECTOIRES —

Nous utiliserons au cours de cet exposé les coordonnées cylindriques (r, 8, #). Soit une courbe C plane et fermée, de forme quelconque ; elle engendre, en tournant autour de l'axe z, une surface

toroïdale.

Si C est parcouru par un courant . :

on peut considérer la surface comme formée de n spires parcourues chacune par le courant . e Le courant circulant dans la surface entière sera I, les composantes I, et I, ne seront pas

nulles, mais la composante Ir sera nulle partout.

Le théorème d'Ampère appliqué à ce cas permet de montrer que le champ magnétique sera

nul en tous points extérieurs à la surface en-

gendrée, il permet aussi de déterminer la valeur

- Fig. 10 - 4 du champ magnétique pour tous points intérieurs 21 2 à la surface LUN D we H, = (0) H,. = (Jus Ho est la seule composante non nulle et elle ne dépend que de la dis-

tance du point considéré à l'axe des Z. La valeur du champ magnétique est inver- sement proportionnelle à la distance à l'axe (champ en . Jedi raus ht remarquer que, dans ce cas, c'est la composante Er qui varie comme la fonction = ; dans différents types de spectromètres, on utilise au contraire une composante H, à laquelle on impose de varier comme la fonction <- (n = 1, à , etc...) 3; ces :

types de focalisation sont tout à fait différents.”

Nous allons rechercher la forme de la trajectoire suivie par une parti

cule chargée dans le champ défini par l'équation suivante :