CHAPITRE X
ETUDE DE FÉSb Coran
INTRODUCTION -
ME Sb a déjà donné lieu à plusieurs études. Les
La désintégration de plus importantes faites avec l'emploi de spectromètres sont ceiles de K. SIEGBAHN et W. FORSLING B5s] d'une part , et B. KERN, A. MITCHELL et D. ZAFFARANO B6]
d'autre part. de 6b décroît avec une période de 2,7 ans par émission suuct Y
>] et donne naissance à Pete ou à son état métastable de période 58 j. Les résultats publiés par K. SIEGBAHN et B. KERN sont reportés dans le tableau I. Ils sont, en général, en assez bon accord et les deux auteurs ont DUMPIroNbIOISeTauNn
schéma uniquement fondé sur des considérations énergétiques.
Les prévisions de la théorie des couches pour les états quantiques de NE no (2,7Tsans)-et neo 1e (58 j) sont respectivement h ET | : h 7 + Le spectre 8 (2 330 keV) de Re oSn a une forme et une valeur de log ft (8,9) correspondant à une transition de première interdiction avec AI = 2 et changement de parité (4) ; cette transition est donc en accord avec les attri-
S . ; 1 «< Le spectre B (616 keV), le plus énergique de 510; a
Di
butions de h “0
TABLEAU I
Spectre B |Intensité [Rayonnement y| Identi- (ce conversion interne Auteur Energie en |(pour cent)|Energie en fication (pe photoélectron keV keV:
SIEGBAHN 35/-(ce ) ss 175 (ce pe )
425 (ce pe ) x 601(ce pe )637(pe )
110 (ce ) 174(ce pe })
431 (ce pe ) 466 (pe) 609(ce pe )646(pe ) une valeur de log ft = 9,4 compatible avec une transition (2, oui) mais sa forme d'après les résultats publiés, correspond à une transition permise, ce qui est
A rue ü 11 en désaccord avec les prévisions g Fa h n :
Taux de comptage/Intensité D (es)
DS) AS o O (=) (æ)
Vue
on
Diagramme de FERMI direct
Diagramme de FERMI
pour If spectre
3 Fig. 50 »
5 6 Intensité
800 Æ. kel
nn He
I1 était donc intéressant d'étudier la désintégration de De par une
méthode de coïncidence pour prouver que le spectre de 616 keV amet bien
à 521e* (58 j) et, d'autre part, pour voir si la forme de ce spectre n'était
pas modifiée par la présence d'un autre spectre peu intense.
