SPECTRE

La figure 49 donne le spectre continu B d'une source de É ÉD préparée suivant la méthode décrite par W. FORSLING. Les deux raies intenses appartiennent à tenter provenant de la désintégration de Sp (ce tellure n'" ayant pas été chimiquement séparé). Ce spectre est identique à celui publié par B. KERN, MITCHELL et ZAFFARANO. Les énergies des rayons ÿY obtenus à partir des raies de conversion interne sont en accord avec les valeurs connues ; un diagramme de FERMI (fig. 50) a été calculé.

SPECTRE y

Un spectre y (fig. 51) a été obtenu a l'aidesdu compteur à scintillations utilisé pour les expériences en coïncidence : un premier pic correspond au y de 175 keV, le suivant, aux deux rayons ÿ non séparés d'énergie 425-465 keV et le dernier, au groupe de deux rayons y également non séparés d'énergie 601- 637 keV ; les valeurs des énergies des rayons ÿ n'ont pas été déterminées à nou-

veau, nous adoptons celle de K. SIEGBAHN.

COINCIDENCE By

1°) Les coïncidences entre particules B et l'ensemble du rayonnement Y (seuil de discrimination pratiquement nul) ont été étudiées. Un diagramme de

FERMI des spectres en coïncidence est représenté (fig. 52).

2°) Les coïncidences entre particules 8 et les rayons y d'énergie supé-

rieure à 175 keV ont été étudiées. Un diagramme de FERMI des spectres en coïnci-

dence est représenté (fig. 52).

3°) Les coïncidences entre particules B et le rayon ÿ de 175 keV ont été également étudiées ; un diagramme de FERMI du spectre en coïncidence est représenté (fig. 52).

49) Les coïncidences entre les rayons vactnles particules 5 d'énergie

320 keV ont été étudiées ; le spectre du rayonnement ÿ en coïncidence est re-

présenté (fig. 51).

5°) Les coïncidences entre particules B et les rayons y d'énergie supé-

rieure à 465 keV ont été étudiées, mais les très faibles taux de comptage obtenus

N 175 keV

Spectre Ÿ

Spectre Ÿ en coïncidence

avec f de 320 keV Spectre Ÿ en coincidence

avec Ÿ de 425-465 keV 425-465 keV