A — SOURCE PONCTUELLE

Soit un point source, émetteur isotrope de particules chargées, dans un

champ magnétique uniforme : les particules suivront des trajectoires hélicoïdales,

En coordonnées cylindriques, l'équation d'une trajectoire sera :

TE DeSinaa Sin y (1) Z LAS D cos a

(coordonnées r, Z, Y, l'axe des Z étant parallèle au champ magnétique) ;

DD e H

a une signification physique simple : c'est le diamètre du cercle que décrit la

particule dans un plan perpendiculaire au champ magnétique.

est la quantité de mouvement relativiste de la particule ;

la charge de la particule ; la valeur du champ magnétique ; a l'angle entre la direction d'émission de la par-

ticule et le champ au point source.

Lorsque l'angle Y varie, les trajectoires hélicoïdales correspondant à une même valeur de & engendrent une surface de révolution dont la méridienne est

une sinusoïde d'amplitude D sin & ; l'abscisse du premier maximum est égale à

x D cos « FE . L]

Sur la figure 1, nous avons représenté trois sinusoïdes relatives à des

trajectoires correspondant aux angles d'émission a -€ , a, et a +€.

- Fig. 1- Trajectoire et focalisation annulaire (représentation dans un plan méridien)

I1 existe un plan perpendiculaire à l'axe des Z pour lequel Z = 0, Soit

Zr l'abscisse de ce plan déterminé par les équations suivantes :

tg Y : 2 RE eo (6 É (2) LLPEReRS D cose ‘I TJ = D sin «a sin Yy

Le faisceau de trajectoires de particules dont les directions initiales