TT

Fif. 1.

Soient : ab et ab' sur un même niveau, les portions élémentaires, de longueurs infinitésimales,

ah — ds, fl'6'=,rf,4-ll^. dR, )

dix

de deux files circulaires et concentriques de molécules aériennes: animées de leur vitesse giratoire maxima

G et G

sous les pressions minima correspondantes,

CI et CI 4*

en gravitant sur leâ arcs circulaires et isobares ap et «'p', de rayons infiniment peu différents

oa = R et oa' = R4-dR,

et sur lesquels le baromètre enregistre, d'une façon permanente, lé^ pressions moyennes

P. et ). + (^).««.

Le volume annulaire' infinitésimal ayant pîour base le rectangle abb'a' et pour hauteur dz^ a pour mesure le produit

LOIS PXKAMIQjyEa DE l'AÏR DANS XES CYCLONES-1 7

Si donc on représente par 5x0 la masse spécifique dé l'unité àe> volume d'air sous sa charge minimum, cr, la masse de ce volume élémentaire et la force centrifuge dont elle est animée dans sa gravitation circulaire entre les rayons H et R -f" ^^f auront pour expressions < '

(JL^ . ds ,dz . dl^t

d* une part, et

de l'autre, en négligeant les infiniment petits des ordres supérieurs au troisième.

On voit, en outre, que la tension transversale ^ de Taîr exerce sur la face latérale interne du volume considéré une charge normale extérieure '

ds , dz , Ts

et sur sa face latérale externe, une cha^rge normale antagoniste dont l'expression est

ds . dz . ^cT-f--^ . rfRj.

Il résulte donc, de ces deux charges opposées, sur ce volume, une poussée centripète

d$ . dz •'(^•+717 • dKj-^ds , dz .

ou

^'•'^'•(sïï)^^'

tandis qu'il tend à être projeté en dehors de sa trajectoire circulaire par la force cei^trifuge

{[L^.ds.dz .dR).-^,

La condition de son équilibre, normalement à cette trajectoire, est donc exprimée par l'équation ' • - -^1 - ^•

as . dz : Ç^ . dix = {{Xj3 . ds .dz . dR) . -g.

8 LOIS DYNAMIQUES DB L*AIR DANS LB8 CYCLONES

OU, après réduction, ... dzT G«