SALOMON ROSENBLUM

atomes de thoron se fixe sur la cathode avec les atomes provenant dès produits de la désintégration.

En effet, comme l’a montré Mme Curie (‘) le dépôt actif du radium se trouve au moins en partie à l’état de particules agglomérées suspendues dans le gaz non desséché, où se fait l'activation. :

D'après Mme Curie cette agglomération des atomes actifs est due à la présence de vapeur d’eau. Cette explication est en plein accord avec les résultats d'expériences récentes sur la mobilité des ions, qui montre le grand rôle que joue la vapeur d’eau dansla formation de gros ions. Dans nos expériences il était impossible de dessécher l'atmosphère autour de la préparation active. En effet, comme on le sait, la dessiccation retarde le dégagement de l’émanation.

Les conglomérats des ions humides chargés positivement en présence desquels on se trouve, restent adsorbés à la surface des supports et les atomes de thoron gazeux éventuellement entraînés peuvent subir la suite des transformations radioactives :

TC

st 0 \e ' Thoron->Th A—ThB->ThC f à Pb 350 4 (4

OC

Nous voyons donc que si l’on envisage la possibilité de la présence da thoron à la surface du support métallique, on doit prévoir deux transformations à sur le support même.

Par suite des émissions «+, les atomes en désintégration seront donc rejetés dans les directions opposées aux émissions & et pénétreront dans le support.

Il nous a semblé intéressant d'examiner l'ordre de grandeur de l'erreur probable sur la détermination du rapport des vitesses des rayons à du thorium C’ et thorium C, par

() M. Curie, Le Radium, 38x, 1907.

suite de cette pénétration de la matière active dans le” support.

Du fait des deux reculs radioactifs successifs (thoron et thorium A) les atomes du thorium B et, par conséquent, ceux du thorium C et du thorium C' se trouveront plus ou moins enfoncés dans une couche d’une certaine épaisseur, du support que les rayons & auront À traverser, et c'est en réalité le rapport des vitesses des rayons à déjà un peu ralentis que nous déterminerons par notre méthode.

D’après les expériences de Wertenstein (!) on peut admettre 20 my comme parcours du radium B (reculant à partir du radium A) dans l'argent. D'autre part, les vitesses de recul pour le radium B, le thoron et le thorium A sont (?) :

Ra B — 3,147 X 107em./sec,, Tn = 3,200 X 10° cm./sec., Th A — 5,389 X ro’ em./sec.

(Soit M la masse et V la vitesse de l’atome en recul, soit » la masse et v la vitesse de la particule « émise par la substance

mère :

on a :

MV — mu,

le rapport . est de l’ordre de a)

Si nous admettons 20 my comme parcours du thoron dans l'argent (la vitesse du thoron et du radium B étant approximativement la même) on pourra adopter comme parcours du thorium A, qui a une vitesse un peu supérieure, une valeur un peu plus élevée, en admettant que les parcours de recul sont proportionnels au carré de la vitesse. Car il paraît légi-

() WerTensTEN, C. À, 151, p. 469, 1910.

(2) Mever-Scnwencer, T'abelle, 11, p. 645, Leipzig, 1927.

20 SALOMON ROSENBLUM

time de supposer que les atomes de recul se comportent comme des rayons « de faible vitesse pour lesquels on sait que les parcours sont Proportionnels à une puissance voisine de deux de la vitesse. En faisant le calcul sur ces données, on trouve 43 my comme somme des deux parcours successifs thorium A et thorium B dans l'argent, ce qui correspond à 4,5 X 102 mg./cm? environ.

Comme valeur correspondante dans l’or, nous adopterons 6,3 10? mg./cm? évaluée en tenant compte du rapport

des parcours de rayons o du thorium C! dans l'or et l’ar-

8 ; ee f gent (s suivant nos expériences ).

Toutes les directions étant également probables pour les émissions «, il en sera de même pour les atomes de recul, qui se trouveraient donc répartis à l’intérieur d’une couche de 6,3 10? mg./cm? à Ja surface du support en or.

Dans nos mesures, nous déterminons la valeur de la vitesse moyenne d’un faisceau « : les rayons à du thorium C et du thorium C' seront donc ralentis en moyenne comme s'ils avaient traversé un écran homogène de 3,15 X 102 mg /cm? d’or. < |

D'après nos expériences sur le ralentissement des rayons œ dans l'or {!) on a :

où X est l’épaisseur de l’écran en mg./cm? et y — PEN \ 0 ?

Vs étant la vitesse initiale des rayons à du thorium C'et V la

vitesse à la sortie de l'écran.

En introduisant pour X ]

a valeur que nous venons de calculer, on aura :

ES

comme perte de vitesse relative pour les rayons du thorium Cr du fait de la pénétration du thorium B dans le support. D'autre part, on peut admettre :