CHA PAR EN

Technique spectrographique.

On peut observer directement les spectres ultra-violets, soit d'une façon subjective à l'aide d'un oculaire spécial (oculaires de Baille et de Soret), soit d'une facon objective par projection sur un écran fluorescent. À lobservation immédiate du spectre, on préfère généralement aujourd'hui l'examen de l'image du spectre enregistrée par la photographie. La méthode spectro-photographique semble bien être, en effet, la méthode de choix, tant à cause de l'extrème sensibilité aux ravons ultra-violets des plaques aux sels d'argent qu'à cause des avantages de l'enregistrement de l'image au point de vue documentaire. Telles sont les raisons qui m'ont décidé à employer exclusivement, pour l'étude des spectres ultra-violets, la méthode spectro-photographique, appelée par abréviation : spectrographie.

1. Description du spectrographe. — Je me suis servi d'un spectrographe de V. Schumann (moven modèle) spécialement construit pour moi par M. C. Leiss de la maison R Fuess à Steghitz-Berlin (voir fig. 1, p. 8) En voici la des-

cription :

1 V. Scnumanx. — Sitzungs-Berichte d. k. Akademie d. Wiss., Math.-naturw. Klasse, CII, #19, 1893.

C. Lriss. — Zeitschr. f. Instrumentenkunde, XVII, 321, 1897: cl XVIII, 325, 1898.

De Grammonr: Note sur les méthodes modernes d'observation en analyse spectrale. — Traité de Physique de Cnworsox (traduction francuise), IL, 379, 1906.

À. Partie mécanique. — Le prisme est supporté par une plate-forme circulaire qui termine la colonne centrale conique constituant l'axe vertical de l'appareil. Il est renfermé dans une sorte de boisseau 4 et Ah! coiffé d'un couvercle et formé latéralement de deux enveloppes concentriques dont lune partiellement évidée A est solidaire du tube collimateur et Fautre 4! du bras porte-chambre mobile: il se trouve de la sorte absolument à l'abri de la lunuère extérieure. La tablette sur laquelle repose le prisme peut étre amenée à une horizontalité parfaite en agissant sur le bouton molelé 7: des manettes 4, disposées de distance en dislance sur le pourtour, servent à faire tourner la plate-forme autour de l'axe vertical passant par le centre. Le limbe est gradué en degrés, et un vernier au soixantième (divisé de 5 en ») permet la lecture de 5”. Quand le déplacement angulire cherché est atteint, on fixe la plate-forme en serrant la vis de pression e.

Le collimateur repose sur la colonne $. A son extrémité, est la fente verticale, fixée sur un tube à Hrage muni d'une crémaillère commandée par le pignon {. Les biseaux, qui terminent les deux lèvres imitant la fente, sont {tournés vers l'intérieur du collhimateur. Un des bords de Ta fente est mobile à l’aide d'une vis dont la tête porte un lambour gradué se déplaçant devant un index: la graduation permet de lire la largeur de l'ouverture à Om 007 près. La hauteur de la fente est linntée par des fenêtres qu'on peut substituer lune à Fautre DR | en faisant tourner le disque dans le- F ses quel elles sont percées, disque ap-

pliqué sur les joues de la fente (dis-

positif de Lockver). Ge disque présente sur la tranche des crans d'arrêt cor- NE respondant à la position convenable 07 pour l'utilisation de chaque ouverture. ne

La figure 2 montre cette pièce acces- Fig. 2 soire. La fenétre &@ permet de découvrir une hauteur de Ta fente de 10,8. Les quatre autres fenêtres ont chacune

Dmm 5 de hauteur et sont disposées de façon à correspondre a des niveaux différents de la fente. Ces petites fenêtres sont très commodes pour obtenir la coïncidence rigoureuse (suivant leurs prolongements) des raies de même longueur d'onde sur une série de spectres superposés.

En + se trouve un diaphragme iris dont l'ouverture se lit sur une graduation extérieure: «il sert à masquer laberration sphérique de la lentille collimatrice et à éliminer la lumière parasite qui pourrait provenir de réflexions sur les biseaux internes de la fente » (Néculcéa) !

La chambre photographique est portée par un bras en aluminium T, et le système est équilibré par un contrepoids g. La position du bras porte-chambre, qui peut tourner autour de l'axe conique, est lue à laide d'un vernier au soixantième sur un cercle divisé en degrés A, La fixation se fait en serrant la vis à manettes 4. La mise au point de objectifs, compris entre les deux soufflets 4 4, est commandée par la crémaillère et le pignon # qui actionnent un pa- Un, muni d'une division millimétrique, glissant devant un index qui repère le tirage. En z est un diaphragme iris.

Le porte-châssis À Cest mobile, autour d'un axe vertical passant par son milieu, au moyen de la roue molelée /: il tourne dans un tambour 27 étanche à la lumière, Son inchnaison est lue sur le cercle divisé 4. En f est le bouton de serrage servant à bloquer le mouvement. Le portechâssis pénètre dans une glissière, et peut être animé d'un mouvement de translation verticale en tournant la tête de la vis de rappel d Un tambour (situé juste vis-à-vis de d) porte une rainure selon une génératrice, rainure dans laquelle pénètre un coin à ressort chaque fois qu'un tour complet est accompli. Le pas de la vis est de 2mm,7, et

Evixe Nécurcéa: Recherches théoriques et expérimentales sur

l@ constitution des spectres ultra-violets d'étincelles oscillantes. — Théorie interférentielle des appareils spectraux. Thèse, Paris, 1906, D. 125.

convient très bien pour déplacer verticalement la plaque après chaque pose successive lorsqu'on emploie une fente de 2,5 de hauteur, précisément celle que j'utilise habituellement. Le châssis est analogue à ceux qu'on emploie couramment en photographie: il est construit pour recevoir des plaques de dimensions 4 1/, X 12 em. A la place du châssis, on peut introduire un cadre supportant deux plaques super-

posées de 27mm 5 190 mm.: une de ces ——; plaques est en verre ordinaire douci, | Î | U | l’autre est en verre d'urane ; ces plaques | | : | portent deux systèmes de traits verticaux | . un |

Fig 5

(fig. 3). L'emploi de ces verres sera indiqué en traitant du réglage. Il reste à signaler Fobturateur à volet .

B. Partie optique. — Le verre ordinaire (flint ou crown-glass) absorbe les rayons ultra-violets partiellement à partir de À 3800 A 1! et complètement à partir de 2 3500 A. Pour étudier les radiations de plus petites iongueurs d'onde, il faut avoir recours au quartz? transparent jusqu'à À 1850 A. Mais le quartz offre deux propriétés gênantes : la polarisation linéaire et la polarisation circulaire.

On remédie au premier de ces inconvénients en tullant

le prisme de manière à ce que Faxe optique soit normal au

! Dans sa séance du 24 mai 1907, le Congrès des éludes solaires a adopté comme unité des longueurs d'onde lumineuses lité d'Angstrôm, c'est-à-dire le dix-millième de micron (Owu.l)}. (CE Cn-En. Guir- Laume: L'unité des longueurs d'onde lumineuses. — Revue gén. des sciences, XVIII, #79, 1907.) | La valeur numérique d'une longueur d'onde suivie de la lettre A signifie que celle longueur d'onde est exprimée en unités d'Anestrüm. mire spath fluor el le spath calcaire conviennent encore mieux, mais sont d'un prix inabordable à cause de l'extrême rareté des beaux échantillons.

Le verre uviol, introduit par la maison Senorr d'Iéna (CE Zeitschr. f. Instrumentenkunde, 1903), est transparent jusqu'à À 2530 A, Plusieurs modèles de spectrographes à système oplique en verre uviol ont été cons

{ruits récemment,

plan bissecteur de l'angle réfringent: étant donnée la fuible biréfringence du quartz, il ne se produit pas de double image alors même que les rayons ne traversent pas le prisme risoureusement suivant l'axe optique.

Pour annuler les effets de la polarisation rotatoire, qui affecte les rayons cheminant au voisinage de l'axe optique, on constitue le prisme, comme l'a indiqué Cornu !, de deux demi-prismes provenant lun dun cristal dextrogyre, Fautre d'un cristal lévogyre. Ces deux demi-prismes, ayant chacun un angle réfringent de 30°, sont accolés, suivant le plan bissecteur ? de l'angle dièdre de 60 qu'ils forment par leur réunion, au moyen dune trace d'eau, d'alcool, où mieux de glveérine (voir fig. #, — la flèche indique la direction de l'axe optique).

Les lentilles, également en quartz, sont de la forme plan-convexe symétrique : leur convexité regarde le prisme. Elles sont taillées de telle sorte que leur axe géométrique coïn-

/ >> . , . . aide avec l'axe cristallographique. IF semble R L préférable que les lentilles collimatrice et

objective soient de pouvoir rotatoire in- 5e verse (Cornu). Mais cela n'a sans doute pas grande importance, Praliquement, à cause de la faible épaisseur des lenülles, les effets de la polarisation rotatoire sont imsignifiants, de telle sorte qu'il nv a, non plus, aucun avanage à employer des lentilles biconvexes formées par Fassocation de deux lenülles plan-convexes, provenant lune d'un cristal droit, l'autre d'un eristal gauche (Schumann). Encore une remarque pour finir. Les lentilles n'étant pas achromalisées, si la plaque est placée normalement par rapport à l'axe oplique de lobjeelif, 1 n'y à qu'une portion très

* CORNU. — Journ. de Physique, VIII, 185, 1879: ct C. R,, 1885.

% Cest la direclion suivant laquelle cherminent les rayons qui se

drouvent au minimum de déviation.

pelle du spectre qui soit suffisamment au point. En effet, les rayons plus réfrangibles que la radiation exactement au point ont leurs foyers en avant, les rayons moins réfrangibles ont leurs fovers en arrière de la surface sensible.

IL faut donc, pour obtenir une image nette de toute l'étendue du spectre projeté, incliner la plaque de facon à ce que sa surface corresponde aussi exactement que possible à la surface des foyers. Mais, comme cette surface focale (diacaustique) est légèrement courbe, on ne peut obtenir qu'une coïncidence approximative (plan focal moven), largement suflisante d'ailleurs pour la netteté de l'image. Lorsqu'on désire une coïncidence plus rigoureuse, il faut employer des pellicules souples que lon incurve convenablement. Le schème ci-dessous, imité de Néculcéa, montre la marche des rayons depuis la fente jusqu'à la surface photographique. On vaoil que, par ce dispositif, on met à profit Faberration de réfransihilité pour augmenter beaucoup la dispersion apparente.

2. Réglage du spectrographe. — Dans mon spectrocraphe, la distance focale des lentilles collimatrive el objective est la même et est égale à 400 mm. pour la raie D du sodium (4 — 5892 A). Il est facile, dès lors, de calculer la distance focale pour une raie ultra-violette quelconque, car

No —

ss aus le ri de =: 0iND ethIN ces deux distances sont dans le rapport 7: No et

étant les indices de réfraction du quartz pour la raie D et pour là raie considérée (Ed. Sarasin) !

Dans le tableau suivant, j'indique, d'après Sarasin, les +. Nps=ls valeurs de N, ainsi que celles de Er d'une lenüille ayant une distance focale égale à nee pour la raie D), pour un certain nombre de raies comprises dans la por- Hion du spectre que j'ai photographiée : je joins à ces valeurs les distances focales (déterminées par le calcul) des lentilles de mon spectrographe pour les mémes raies.

: F1 RAIES à (UÀ) N Res ND po = Crea) INR) 5599 1,54419 1%,0000 400 mn (Cioeuss 47199 1295 ne 0 ,9899 396 » 4678 1,55104 0 ,9875 395 5 7 4416 1,55318 0 ,9837 393 5 LG) 3610 1,56348 0 .9657 386 » 410 3466 156617 0 ,9612 384 11 3404 1.56744 0 ,9590 383 Su 2 3286 1.57094 0 9531 3S1 17 2749 1,58750 0 9262 310 D lS 2513 1,59624 0 9197 369 > 20 Dar 1,61402 0 ,SSG3 354 » 94 92965 161816 0 ,SS03 3992 » 925 2195 1,62509 0 ,8707 348 26 2144 1,63040 0 8632 345 Zn) 2100 1,63569 0 8561 349 » 98 2063 {,64041 0 ,8498 310 5120 2095 164566 0 8499 331

On utilise les valeurs de F2 (dans la dernière colonne) pour amener la fente dans le plan focal de la lentille col- Hinatrice et pour la mise au point du spectre sur la plaque photographique.

EbouarD Sarasin : Indices de réfraction ordinaires et extraor-

dinaires du quartz pour les rayons de différentes longueurs d'onde

jusqu'à l'extrême ultra-violel. — Arch. des sciences phys. et nat, LXL 109, 1878.

Il est loujours préférable, d'après Néculcéa, de mettre le collimateur au point pour la radiation médiane comprise entre les deux raies extrêmes de la zone spectrale photographiée.

faut ensuite — en faisant tourner la plate-forme — placer le prisme au minimum de déviation pour la raie la plus réfrangible de la portion du spectre photographiée (Schumann).

Pour celte opération, l'emploi du verre d'urane avec traits verticaux est très commode.

On procède à la mise au point du spectre en réglant la distance de la lentille objective à la plaque de facon à ce que la raie qui correspond à Faxe vertical du porte-châssis soit exactement au fover, et on donne alors au porte-châssis une inchnaison telle que les raies extrêmes soient également au foyer.

Finalement, pour trouver le réglage le plus avantageux, il est indispensable de le rechercher d'une facon svstématique en prenant des photographies sériées Ce n'est qu'après bien des tâtonnements, et au prix d'un labeur acharné, que l'on arrive au réglage le plus satisfaisant ?.

3. Source de lumière. —— La lumière solaire a été utilisée, notamment pour étudier l'absorption des rayons violets extrêmes et ultra-violets par divers pigments physiologiques, par plusieurs observateurs (Soret. d'Arsonval, Garmgee, Tschirch, ete.) Le spectre solaire offre l'avantage d'être sensiblement continu: les quelques lacunes, dues aux raies de Fraunhofer qui le sillonnent, bien loin d'être génantes, constituent de précieux repères. Mais ce spectre à linconvénient de ne pas s'étendre assez loin dans lultra-violet à

! Eder à publié un spécimen instructif de recherche photographique du minimum de déviation. — J.-M. Ener u. E. VareNrA: Beiträge zur

: 04 Photochemie u. Spektralanalyse, (Planche IX), 134, 1904.

? On trouve dans la thèse de Nécurcéa une étude du réglage très soignée el complète que Fon peul recommander au lecteur qui désirerait

des renseignements plus détaillés.

cause de l'absorption atmosphérique: au-delà de la rate S (à 3100 A), il n'impressionne plus sensiblement la plaque photographique. Sa limite inférieure connue est À 29922. A (D° Simony sur le pic de Ténériffe à 3700 mètres).

La lumière oxhydrique — par incandescence de Ta chaux, de la magnésie, du zireon — ne dépasse guère À 3000 À et,

à patir de 4 3500 À, l'affaiblissement est notable : le magnésium enflammé va jusqu'à 2 2800 A !.

Si l'on veut avoir des rayons plus réfrangibles suffisamment intenses, il faut recourir à l'arc où mieux à l'étincelle électriques.

On sait que le spectre de létincelle dépend de la nature de la décharge, du milieu dans lequel elle se produit, et de la consütution des électrodes.

Le but à atteindre est l'obtention d'un spectre d'émnission dont Îles raies soient aussi serrées que possible, riche en ravons de très petites longueurs d'onde, d'une Tuminosité à peu près homogène, et présentant pourtant un certain nombre de raies plus éclatantes convenablement réparties pour permettre de repérer aisément et exactement le spectre.

J'ai obtenu un spectre d'émission réalisant assez bien ces desiderata en me plaçant dans les conditions que Je vais indiquer.

À. Générateur d'étincelles. — J'emploie une bobine dinduction (de Max Kohl, Chemnitz) pouvant fournir une élincelle de 40 em. Le primaire est du modèle Walter, formé de # fils connectés à S plots que l'on couple de différentes facons au moyen de combinateurs à bouchons : ce qui permet de faire varier au besoin la self-induction et la résislance,

J'ai alimenté la bobine tantôt avec le courant continu de 110 volts, tantôt avec le courant alternatif de 150 volts

! Kayser, Op. cit., IL, 63: et Epgr, loc. cit, 50,

RTE

(et de 30 périodes par seconde). L'intensité moyenne du courant primaire élail maintenue au voisinage de 5 ampères par intercalation d'une résistance convenable.

Pour produire les variations du courant primaire, dans le cas de l'emploi du courant continu, j'ai utilisé, dans des essais successifs, l'interrupteur électrolytique de Wehnelt ainsi que les interrupteurs mécaniques de Max Kohl et de Klingelfuss !. Ces derniers sont des interrupteurs à mercure achonnés par un électro-moteur muni d'un tachymètre,

Tous ces modes d'alimentation de la bobine fournissent de bons résultats : mais, finalement, Fai donné la préférence au courant alternauf parce que son emploi est parbculièrement simple et pratique.

Dans le cireuit secondaire étut placée en dérivation une batterie de 6 condensateurs Moscicki, associés en tension, d'une capacité totale égale à 0,0055 microfarad ?

La décharge éclatait dans l'air entre des électrodes métalliques distantes de 15 mim., supportées par un spectro-déflagrateur de précision.

B. Caractères des étincelles. — Electrodes. — La résistance et la self-induction du circuit de décharge étant très faibles, on a affaire à l'éhincelle condensée ordinaire, qui Jj@llit avec un bruit crépitant et avee un éclat parteulier.

La constitution d'une telle étincelle est bien connue maintenant, grâce surtout aux recherches de Hemsalech. Elle est formée de trois parties : le trait de feu, dirigé suivant l'axe de l'étincelle, donnant principalement les raies de Fair, puis quelques oscillations très rapides produisant les raies métalliques, dites de haute température, et enfin l'auréole elle-même qui fournit les raies métalliques, dites de basse

temperature (de Grammont).

‘ (juand on se servait des interrupteurs mécaniques, on plaçait un condensateur dans le cireuit primaire en dérivation sur Finterrupleur.

? Cette valeur à été déterminée par M. Joye, assistant de physique. D]

Le spectre de lélincelle ordinatre résulte done de Ia superposition de deux spectres différents : le spectre de l'atmos. phère qui entoure les électrodes et le spectre du métal (ou des métaux) constituant les électrodes. On comprend par cette remarque toute Fimportance que présente la composition des électrodes: de son choix dépend en grande partie la qualité

de la lunnère,

Le spectre du fer est très riche en raies ultra-violettes intenses depuis le violet jusqu'à 23900 À, et surtout de 1 3000 À à 492300 À; la région qui s'étend de 2 3500 À à 2 3000 À est notablement moins lumineuse: enfin, les raies plus réfrangibles que 2 2300 À sont très faibles et ne conviennent pas pour l'étude de labsorplion !

Les spectres du cadmium, du zinc et du plomb contiennent des raies de longueurs d'onde plus courtes que 22300 À et d'une intensité suffisante. En unissant ces trois métaux en parties égales, Eder a formé, en 1890, un alliage dont le spectre présente des raies éclatantes convenablement distribuées dans toute Fétendue du spectre jusqu'à 22025 À. Le spectre de cet alhage convient parfaitement comme spectre de comparaison, car les raies sont assez espacées et faciles à identifier: mais Fécartement des raies, particuhèrement notable de 12558 À à 2 2329 À, est, au contraire, un désavantage pour lFexamen des spectres d'absorption.

La comparaison des spectres du fer et de Falliage d'Eder montre qu'ils se complètent très heureusement (voir fig. 7). Si done on pouvait unir le fer à lalhage d'Eder, on aurait un alliage dont le spectre serait sans doute très approprié. Malheureusement, cet alliage n'est pas réalisable 2: 11 faut tourner la difficulté. On peut se servir d'une électrode de

fer el d'une électrode d'alliage d'Eder : mais on réussit à

Eprr, ouvr. cilé, 49.

* Cela résulle des essais, restés infructueux, qu'a bien voulu tenter pour moi li maison Merck qui m'a fourni l'allinge d'Eder.

avoir une lumière bien supérieure, comme je lai reconnu

après de nombreuses tentatives, en constituant chacune des

électrodes d'un novau de fer entouré d'un Noyer | , ; « de . ; É N de fer manchon d'alliage d'Eder (fig. 6). Ces élec- Pa

trodes fournissent un spectre très serré, pratiquement presque continu, depuis Zn 2 ÆS10 À (dans le bleu) jusqu'à Cd 2 2313 A

nier ; 1 (fig. 7}. Une douzaine de raies plus réfran- 1 gibles, dues à Falliage d'Eder, permettent d'aller jusqu'à 2 2025 A. Je me suis con- Fig. 6

tenté, en général, de pousser l'examen seulement jusqu'à 2 2100 À: mais, sur Ja plupart de mes clichés, les raies

plus réfrangibles, quoique faibles, sont nettement visibles,

C. Spectro-déflagrateur. — J'ai employé un spectrodéflagrateur construit, sur les indications de MM. de Kowalski

et Jove, par la « Société genevoise pour là construction des instruments de physique ». La description de ce modèle perfectionné doit être publiée prochainement, par les auteurs eux-mêmes, dans la Zeitschrift für Instrumentenkunde.

Le seul point important à noter ici est que Ta distance du spectro-déflagrateur au spectrographe ékut telle que Fax des bornes porte-électrodes se trouvait à 40 cm. de la fente

du collhimateur.

4, Cuves d'absorption. —- Dans les recherches que nous avons en vue, il s'agit de déterminer l'absorption des rayons ultra-violets par des corps soit liquides, soit en solution. On interposera done sur le trajet des rayons lumineux, entre le déchargeur et le collimateur, une couche de Ta hqueur à examiner, renfermée dans une cuve ayant deux parois planes et parallèles en quartz parfaitement limpide et incolore. Ces lames de quartz sont de signes contraires, et leurs faces parallèles sont perpendiculaires à l'axe cristallographique. On vérifie, avant l'emploi, que leur pouvoir absorbant est insensible pour les rayons dont on étudie l'absorption. Dans le cas contraire, il faudrait évidemment tenir compte de ce pouvoir absorbant !,

Les divers modèles de cuves spécialement recomman-

dables peuvent être ramenés à trois Eypes :

A, 1 type. — C'est la cuve ordinaire à faces parallèles dont l'écartement est invariable et la distance intérieure uniforme. Un excellent modèle est celui imaginé par Schultz pour les déterminations spectrophotométriques : 1l est trop connu pour qu'il soit nécessaire de le déerire 1e? Ce modèle convient très bien pour examiner une mince tranche de liqueur (de T em. d'épaisseur, par exemple}: mais, dans certains cas — quand on à affaire, par exemple, à des soluüons très transparentes dont on ne peut pas augmenter la concentration —, il devient indispensable de pouvoir examiner la liqueur sous une épaisseur considérable, et on se sert alors de Tubes analogues à ceux uülisés pour les détermi-

! Sorel a constaté que linterposilion d'un canon de quartz de 30 mm, d'épaisseur affaibhit notablement, mais n'interceple pourtant pas la raie 30 de l'aluminium (2 1988 À). J.-L. Sorrt : Recherches sur l'absorption des rayons ullra-violets par diverses substances. Arch. des sciences phys. et nat., LXI, 333, 1878.

* Signalons seulement que de Saint-Martin lui à fait subir une ingénieuse modification en vue de cerlaines recherches spéciales. —

LG. pe Sainr-Marnix : Spectrophotométrie du sang, 97, 1898.

nations polarimétriques. Le modèle que j'emploie ordinairement permet d'examiner la liqueur sous une épaisseur de 25 cm. Le diamètre intérieur du tube est de 1 em. seulement, de sorte qu'il suffit d'une vingtaine de ce. pour le remplir. Une tubulure, placée au milieu du tube, facilite le remplissage. Des oblurateurs en quartz sont appliqués aux extrémités au moven de viroles (bonnettes) en nickel massif.

BE type Me diferendu/précedentsen ce/quela distance intérieure des faces parallèles n'est pas uniforme, ce qui permet d'examiner la liqueur sous différentes épaisseurs. Un modèle de ce genre, fort bien compris, à été imaginé par Wynter Blyth!. En voici la description sommaire : Un bloc de quartz parallélipipédique est entallé en escalier sur une de ses faces : parallèlement et vis-à-vis des surfaces verticales des échelons, est fixée, à une distance invariable, une lame plane de quartz: des plaques de verre ferment latéralement cette cuve dont les parties sont assemblées au moven d'une monture métallique. À la différence d'épaisseur de la paroi de quartz au niveau de chaque gradin, correspond évidemment une différence équivalente, mais inverse, d'épaisseur de la couche hqude. En déplaçant verticalement la cuve, on amène chaque degré successivement devant la fente, et on fait ainsi une série d'observations de la liqueur sous des épaisseurs différentes.

Les principaux inconvénients qu'offre ce modèle sont les suivants: Les épaisseurs dont on dispose ne sont pas modifiables : elles sont nécessairement en petit nombre (5, dans le modèle original) et assez faibles (16 min. maximum du modèle original) ; de plus, l'épaisseur de quartz traversée par la lumière diffère dans chaque cas. Enfin, cette cuve est extrémement difficile à construire d’une facon irréprochable.

ce qui en rend le prix, pour ainsi dire, inabordable ?.

1 A, Wynrer Bcvrm: The ultra-violet Absorption Spectrum of Proteids in relation to Tyrosine. — Journal of the chemic. Society, LXXV (Transactions), 1162, 1899.

2? Le constructeur, A. Hilger, de Londres, la vend 22 liv. (590 fr.).