NS PLIE F

où n est le nombre de molécules par unité de volume.

Si w — 0, on a la constante statique :,,

. ET . p £a PE Siw — >, on a la constante optique ,, RE A CE na on a donc :

a Cire ; A a - e + 2 re , 1 £y 4 2 d he ET) GE 2 d'où l’on tire ! ET HEL.

Eee + 1 ga 3 + Av d e, +2 e, + 2 4rna 8 À — 1 = — 4 CR 9 LA DRE RE AD

Somme toute, les deux théories conduisent aux mêmes expressions pour </ et pour &

” en fonction de la fréquence du champ alternatif agissant, mais dans le cas de la théorie de Debye, le coefficient À est explicité.

Nous avons rapporté nos résultats sur le graphique figure 21. Les courbes en trait plein représentent les courbes :! — f, (à) £"/e — f,(ù) obtenues en donnant à & dans les expressions (8) une valeur telle qu’elles coïncident le mieux avec les points expérimentaux. Nous avons pris «, — 3 , e, — 19,3, À — 3,8.107*, On peut constater qu'aux erreurs d’expérience près, les courbes ainsi calculées passent avec une précision remarquable par les points expérimentaux. Les écarts les plus grands s’obtiennent dans

da zone où l'absorption est la plus grande et où par suite les mesures

sont le plus délicates. 1 Jusqu'ici on ne peut rien conclure quant à la validité des deux

théories, mais nous pouvons de l'expression (9) calculer 4. Nous

avons mesuré à l’aide d’un viscosimètre à écoulement et nous