C. DUFOUR

98 CHARLES DÜFOUR

La lentille de champ disposée dans le plan des anneaux intermédiaires en E n’est pas absolument indispensable, surtout lorsque le champ ne comprend qu'un ou deux anneaux.

Si on désire explorer la figure d’interférence au moyen d’une cellule photo-électrique, on peut utiliser le système de deux étalons parallèles et se limiter à la moitié du champ avec une ouverture d’exploration en forme de demi-lune.

On peut encore reprendre le système préconisé pour les étalons en série sans focalisation : légère inclinaison des étalons et trou d’explo- ‘ration de la forme déjà indiquée (fig. 47).

Ces considérations montrent bien que les systèmes interférentiels avec focalisation ne présentent pas d’avantages très notables sur les systèmes de deux étalons en série sans focalisation, alors que la complication du dispositif expérimental est assez considérable, puisqu'il faut utiliser deux systèmes optiques distincts, plus une lentille de champ.

$ 2. Etalon double série avec focalisation, type aller-retour (Un seul étalon traversé deux fois). — On peut utiliser le principe de l’étalon double série avec focalisation des anneaux à l’aide d’un seul appareil interférentiel traversé deux fois.

Considérons (fig. 53) un étalon M,M, placé entre son collimateur et son objectif. Il n’est pas possible de placer en YY’, plan focal de l'objectif, un simple miroir plan. En effet, l’image en XX’ (plan focal objet pour la première traversée de l’étalon) qui correspond à la deuxième traversée, coïnciderait avec les anneaux par réflexion sur l’étalon. Ces derniers masqueraient entièrement le phénomène à étudier.

Dans le cas le plus fréquent, où le champ est restreint à des fragments d’anneaux limités par le contour de l’image d’une fente, il est cependant possible de séparer l’image définitive des différentes images parasites dans le plan d'observation.

Plaçons à cet effet, dans le plan YY'l’arête d’un prisme en toit dont la face hypoténuse est parallèle au plan des lames de l’étalon. Si cette arête fait un angle différent de o ou x/2, avec la direction de la fente qui limite le champ (verticale sur la figure), l’ensemble de la figure d’interférence A;B', donnée normalement par l'étalon dans le plan focal de l’objectif après la première traversée, subit une rotation qui l'amène en A:B:. C'est cette dernière figure qui va servir d'objet pour la seconde traversée, d’où l’image définitive A:B; dans le plan X’X. Cette image définitive ne coïncide plus avec l’image gênante qui correspond aux anneaux par réflexion.

En pratique, il est commode d'incliner l’arête du prisme en toît de

45 degrés sur la verticale, de façon à obtenir la disposition de la figure 53 avec A,B, perpendiculaire à AB.

Gette figure montre aussi quelle doit être la disposition de l'écran

Fig. 53. — Système « aller-retour ». Etalon unique traversé deux fois.

destiné à arrêter les rayons qui correspondent aux réflexions parasites, Pour le réglage, on a intérêt à enlever cet écran. On voit alors un

certain nombre d'images parasites qu'on amène en coïncidence avec l'image principale par orientation de l'étalon.

Les « ghosts » dus aux réflexions sur les faces non métallisées de l'étalon ne sont pas gênants si les arêtes des prismes de petit angle constitués par les lames sont inclinées à 45 degrés, par rapport à la verticale.

Pour étudier la figure d’interférence finale, nous avons procédé par photométrie photographique. Nous avons ainsi trouvé, pour un étalon R— 0,85 (raie verte 5 460 du mercure), que nous étions limités par les reflets sur le premier objectif et non par le fond instrumental de l’étalon traversé deux fois. Le contraste observé, malgré les couches anti-reflets sur‘les objectifs n’a guère dépassé 1 000 au lieu des 10 000 espérés.

Le système aller-retour présente donc de l'intérêt pour les satellites d’intensités relatives comprises entre 1/1 000 et 1/5 000 environ, domaine déjà inaccessible à un étalon simple. Il ne peut concurrencer le système de deux étalons en série dès que des contrastes de 10* deviennent nécessaires.