HO

(fig. 2) les axes des lames de spath du polariscope, OX’ et OY” ceux de Panalyseur ; supposons la lumière incidente totalement polarisée et vibrant suivant OA.

Soit 8 l'angle que fait OA avec OX, « l’angle que fait OA avec OY”. Considérons d’abord les vibrations sortant suivant OX’. Leur amplitude est

dé ,

Fig. 2 ve

la résultante, dans le temps, des vibrations OB’ et OC, obtenues en projetant sur OX! les projections OB et OC de la vibration incidente OA sur OX et OY. Cette

amplitude est :

2 2 Un — . sin? @ + cos? B — OA?sin $ cos 6 cos

© étant la différence de phase introduite par les lames du polariscope, variable avec la distance à la frange centrale.

Suivant OX, l'intensité est :

= . (1 — sin 28 cos +) ou :

PE (4 — COS 24% COS Y) Suivant OY’, on a de même :

ly (1 + cos 2x cos op’)

Grâce au dédoublement du prisme biréfringent, les directions de deux rayons incidents qui en sortent confondus sont telles que l’on ait sensiblement :

Nous avons donc :