ARR
Une étude sur l'influence de la longueur des embouts, faite par M. GIRERD (2) a montré que la polaire expérimentale se rapproche de plus en plus de la polaire d’allongement infini calculée, d’après PRANDTL, au fur et à mesure qu'augmente la longueur des embouts, et, quand cette longueur devient suffisamment grande, la polaire expérimentale se confond avec la polaire d'allongement infini calculée, ce qui prouve que l’aile pesée se trouve éloignée de la zone perturbée par le frottement superficiel sur les parois du tunnel.
Re € CS En désignant par 77 la longueur des embouts rapportée à la corde du
Fig. 19. — Influence des embouts. — Variation de Cmf en fonction de g
Les signes @ © © ® correspondent respectivement aux angles d'incidence & — — 3°, 4°, 10v, 14°
profil, et - la distance relative du bord d'attaque des panneaux à l’emplacement de l’aile expérimentée, il semble, d’après les expériences, que la longueur à donner aux embouts puisse être représentée en fonction de 7 par la relation approchée :
Le
L'influence des embouts sur les caractéristiques aérodynamiques de l’aile pesée, due à un éventuel écart + B entre les axes de portance nulle des embouts et de l’aile expérimentée, est résumée par les figures 17, 18 et 19.
D’après les courbes expérimentales, on constate que cette influence se
(1) Loc. cit,
traduit par une loi linéaire pour les valeurs modérées de B, et peut être représentée par les relations approchées :
A Cy — DD 60 À Ce —— 0,09 po.
Les variations du coefficient unitaire de moment autour du foyer peuvent être considérées comme négligeables pour les valeurs modérées de 6, sauf pour les grands angles d'incidence où le moment subit des variations notables et où la méthode usuelle des pesées devient incertaine.
Résultats obtenus par la méthode précédente.
Le dispositif précédemment décrit nous a permis d'effectuer les expériences en courant plan avec une aile biconvexe symétrique de l’épaisseur relalive maximum 0,14 déjà signalée, le changement d’incidence ayant lieu par rotation autour du foyer de profil. Cette aile nous a servi ensuite comme aile pesée dans l’élude expérimentale sur les cellules biplanes rigides.
Les expériences sont réalisées avec une vilesse de 40 m/s, ce qui correspond, avec une corde de 200 mm, au nombre de Reynolds de 550 000 environ.
Les résultats obtenus sur cette aile sont les suivants :
Cz |-1,72| 1,44 | 1,22 | 1,24 | 4,47 | 1,78 | 223 | 2,970 "495 |" 7,50 14,80
Cy |-46,21-24,5 | -1,9 | 20,4 | 41,8 | 65,6 | 88,0 | 108,3 | 127,5 | 135,0 | 120,0
Cmf | 0,23 | 0,14 | 0,09 | - 0,01 | - 0,03 | - 0,09 | - 0,10 | - 0,29 | - 0,49 | 2,90 | 8,70
Les courbes représentées par les figures 20, 21 et 22 montrent l’évolution des coefficients unitaires Cx et Cy avec le nombre de Reynolds, et l’on constate un écarl entre les courbes pour une vitesse de 15 m/s, tandis que les courbes sont confondues avec les vitesses de 30 à 40 m/s, pour les valeurs usuelles de l’angle d'incidence, à la précision des mesures près.
La courbe unitaire de moment Cm est donnée par la figure 23.
Confrontation entre la théorie et l’expérience.
Les caractéristiques d’une aile sustentatrice d'envergure infinie, pour un : profil théorique quelconque, d’après Joukowsky, sont données (1) par les formules suivantes :
y —=2r(+ne)(a« +6) Cmf = . (B— y).
(1) Voir pages 10 et 11,
Re Ve Dans le cas particulier étudié d’un profil biconvexe symétrique caractérisé par une épaisseur relative maximum de 14 % et ne = 0,1, on aura :
Cy — 0,120 æ° Cy — 12,0 a0 Cmf — 0 Cf —— 0.
| Cy
UE | is
140 ral {8
+ -40 L | = al)
Fig. 20. — Polaires obtenues en courant plan en fonction du nombre de Reynolds
© À — 208.10 ® À — 416.105 CM RTS Les courbes expérimentales (/ig. 24), pour les angles d'incidence du vol normal, peuvent être représentées par les relations : Cy —= 11,0 2) Cf —= == DS . 10-2 a° ou Cmf = == 0,227 . 10-2 Cy-
Les précédentes formules montrent que la pente de la courbe unitaire Cy —f (a) obtenue expérimentalement est de 92 % de la pente théorique.
D'autre part, on constate que le moment autour du foyer de profil (Hg 29) n'est pas nul comme le prévoit la théorie, mais évolue avec l’angle d'incidence. Le moment est positif pour les angles d'incidence négatifs, passe par zéro et devient négatif pour les angles d'incidence positifs. Dès que le Cy se rapproche
Fig. 21. Fig. 22 Courbes unitaires obtenues en courant plan en fonction du nombre de Reynolds
de son maximum, le moment subit des variations notables dans le sens positif. Cette variation du moment, pour les angles d'incidence modérés, se traduit par une loi linéaire.
En réalité, ces variations du moment autour du foyer de profil avec
l’angle d'incidence peuvent être considérées comme pratiquement négligeables, sauf pour les valeurs autour du maximum de Cy.
TR
Y è Cf (D 0 e- Q O a = = Le C2 C2 w, D—j; 5 2. = | | -4° 0° 4° & 12°
Fig. 23. — Courbe unitaire de moment autour du foyer de profil
20 | Il
o L] 0 ŒX.. Cm |
- 40 gra
Fig. 24. — Confrontation entre la théorie de Joukowsky et l’expérience
théorie expérience
