D NE

U;cosôX, U;,(a cos X, —Gsin6X,;)

(do; ; BASS Ci,n € dx.

do : . ; el de 7x pour X — X,, dans le canal c.

«- Nous ferons usage des formules de récurrence (26), (51)

ou (32), suivant les cas.

La méthode que nous venons de développer n’a encore élé

employée, ce semble, par aucun auteur.

Nous allons l'appliquer d’abord à la mer Rouge, assimilée à un

canal fermé à Shermsheik, et, dans le Chapitre suivant, au golfe de

Suez, assimilé à un canal fermé à Suez.

11. Application à la mer Rouge. — Subdivision en quatre canaux. — L’allure de la variation de la profondeur moyenne le long des 18 sections envisagées au Chapitre 1 (voir la figure), nous à conduite à essayer un fractionnement de la mer Rouge en quatre canaux dont les extrémités ont pour abscisses X,, X,,, Xe. Xu6; X35.

Du Tableau 1 (Chap. F), on tire, pour les six ondes principales, les valeurs de £ à Shadwan, île située approximativement sur la

même section que Shermsheik, et l’on trouve :

Fe GE.

(l Lo] POUTEME TERRE er 0,201 COS(Mol—115) Ses ER RC AE CURE A 0,040 C0S( s,{—144) (Ra / D PNo mme b ee 0,080 COS( 7N21— 85) DR TE DE CP ee 0,023 cos( Æit—168) DR OR ER 0,007 COS( O1 — 158) D UE ARS er 0 fr RUES 0,008 cos( pit—168)

On connaît d'autre part [Chap. 1, formules (8) et (9)] les valeurs de B’ et de C qui figurent dans l'expression du potentiel

7 Sa W 7 SY7 0 générateur relatif à chaque onde — — A'+ B'X + CX?.

Calculons maintenant les profondeurs moyennes ; des quatre canaux partiels envisagés, au moyen de la formule (4) établie dans le Chapitre I.

À l’aide des X, /, oc (relevé Chandon) des diverses sections, on trouve pour les intégrales définies qui entrent dans l'expression

de h;:

ren X k :

12667 X 10710 Le, 11661 X< 10-56 AR MN GG CE = :

0 s et) è se. Ë Fe :

| 3965 %X 1010 di 5020 X 1076 © da —= SES 1 dx — JENSRRE x S Dee - Xu6 É x : X56 : x Do RLO0 A CIO me 1 2687 < 1076 — ———— } ldæ = —————; Xi $ SANT: À ART 2 2 X38 :

X 10710 695 K 1076 1 Di HR he RER Re °X4 É CX 2

el par suite, pour les profondeurs moyennes L;,

R m RE 0,0001086 — 692, ha — S6+—359

Da = 200 146 ni 67 — 45,

Afin de mieux apercevoir l'influence des variations de la profondeur sur les amplitudes et Les heures cotidales, nous supposerons d’abord que les 4 canaux ont une largeur constante. C'est donc la formule (26) que nous allons utiliser.

Connassant À pour les six ondes principales, et les profondeurs

£ moyennes des 4 canaux, on calcule les valeurs correspondantes der XP CcospiXe SAP ON = Xe, Ni ie, PUIS re DES

A rDoutTi Le 2:0 cl —s-pour : 1. 2,9, 2 (ra

On passe ensuite au calcul des LU; et V; pour les canaux 2, 4: U, et V, sont donnés par les formules (22) et (23).

IN. B. — Ces calculs intermédiaires sont contenus dans Îles

Tableaux IV et V de PAppendice.

La variation des marées des six ondes principales entre Shermsheik et Périm est alors représentée par les formules

suivantes :

Onde Ne.

é=m | 0,117 cos X + 0,012 Sinuw; X + 0,003] cosmut

[= 0,230 cosu, X +- 0,025 sinu, X — 0,006] sin; t,

C— [—0;7116 cosu2 X — 0,092 sinu, X + 0,001] cost

(02) / AIM 2 10100 NE E10 2110 Sin do X — 0 003 ]Sinsraé, fa— [| o,159cosu3X — 0,055 sinuaX + 0,001 | cost

SAS de NU à :

+ [— 0,361 cosu3 X + 0,006 sinu3 X — 0,001] sinzn £, Go ooicosu X=50;22mSmu,X cost | LE [—0,2607tosuiX 0,9 15sinux X ] Sin es t:

TUÈSE EDMÉE CHANDON. 3

! Onde S, = [—o0,033 cosy, X 0,005 sinp, X 0,001 [coss,4 = [0,026 cosu, X 0,011 sin À — 0,002 | sinso/. = [—o,032 cosp, X — 0,023 Sins X + 0,001] cossot + [0,021 cosp X + 0,059 singe X — 0,001 ]Sinss /. 3= [| 0,036 cosu3 X — 0,019 sinu3 X ]cosst — [— 0,049 cosu3 XX — 0,015 Sinp3 X ]sins» 4. — [ 0.031 cosy; ,X — 0,069 sin 2, X ]coss,/ + [— 0,054 en. + 0,018 Sins; À Jsins, /; Onde N, :

= [| 0,003 cosy X + 0,002 sinu, X +o,o01]cosn;t [| o,081 cosu, X -- 06,005 sinys, X — 0,007} sin not. Le 0,002 cos 1 X + 0,006 Sinu» X |cos nt + | 0,078 cos X + 0,083 sinuo À — 0,001! sin /, Z3= |[—o,010 cosu3X — 0,004 sinus X |cos n: 1 — [— 0,126 cosu3 X + 0,013 sinp3 X sin, /.

£, — — 0,012 COS, À + 0,001 Sinp; |cos 7: / a. — [— 0,064 cosu, X + 0,131 sing; \ | sin nd; (55) (suite) ; Onde K, C, = — 0,022 cos X + 0,030 Sin X |cos At == 0,018 COS ui À — 0,003 Sing —0,013|sinAt CNE 0 025 Cour FO 018» x + ee 0,013 COS À — 0,001 Sin pts À — 0,007 | sin A, 6, Z3= |[—o.027 cos us À — 0,004 sinu3 X ‘JcosÆt 2e 0,010 COS 3 X - 0,005 sinp3 À — 6,003 | sin 4 Lt, 6,030 cos, À — 6,023 sin, X Jcoskt + |— 0,014 cost; X + 0,013 sin; À — 0,001 }sinÆ, 4 Onde O, = [—0,007cosu X + 0,093 sinus, X Jcosoit | 0,011 cosy X — 0,002 sin, À — 0 ,o11}sinoit BE — 0,007 COS X + 0,017 Sints À ‘ OSO1l = 0,005 COS 19 À — 0,601 sin ua À — 0,006 | sino1/ £3— [—0o,013 cosu3 X 0,015 sinuz X |coso;!/ 0,005 cosy; X — 0,005 sin u3 À — 0.002 | sino, {. = [—o0,004 cosu,X — 0.045 sinp,X Jcosoit

| +[ 0,001 cosu;X +0,21 sinu,; X — 6,001 /}sino;t;

| Onde P, :

| = [—0,008 cosu, X + 0,010 sinp X | cos pi t | 0,006 cosu, À — 0,601 sinus X — 0,004 | Sin pi t, AE ee ce r AE 4 Va (35) = [—0,00g cosu, X + 0,005 sinus X cos pat AUS nv :

bn) + | 0,006 cosu, X — 0,002 | sin pif, z ; : :

| — 0,006 cos X + o cor sinu, X | sin pit.

On a d’ailleurs, pour les p;,

M. Das NE ee O7 pee ICE SERA IO0S002 00000 M 0270 NO OMIHMO TO 22 07407) OSEO TA LOO 0 PC T00)NO CON O 800022 0 180 100 VO PRERTT D OO I OS 000IT SOS DT 00000. OCT 08720 OUTRE EE AO ODOTA CMD NDS DOC O0 Te 21710 T0 20 0