QE SEEN

on peut poser A | #3 CE !

(30) GE 9F = 2. f(x),

F désignant la surface de l'aile. Le coefficient c, est une grandeur sans dimensions qui, si l’on maintient constante la forme du profil, ne dépend que de l’angle d'attaque efficace. L'angle d'attaque géométrique & isoportant peut alors s’exprimer par la relation

(31) a=d+ a+ es

On admet que la résistance d’une aile dans un fluide réel se compose de deux parties : ;

1° La résistance W;, due aux tourbillons libres, qui existe seule dans le fluide parfait où elle a la valeur W donnée par l'équation (5) et qu'on appelle « résistance induite » pour montrer qu’elle est due à l'influence mutuelle des éléments d’aile. ‘

2° La résistance W, due à la viscosité du fluide réel ou «résistance de profil ». On a donc pour la résistance totale

dans un fluide réel W=W:+W,

expression où l'on peut considérer les grandeurs sans dimensions

Ra Cw; = Le Cw, = re

gE Ang E TE QE

Pour un profil donné, le coefficient de la résistance de profil c,, ne dépend que de l'angle d'attaque efficace «’. On peut donc écrire

(32) EE TEEN à V mr b?

cl Me (33) J Cv CT Es + Cw, (4 D

Prenant alors æ/ ou, ce qui revient au même, Ca pour variable indépendante, on peut écrire les relations suivantes où les indices 1 et 2 caractérisent les grandeurs relatives à des ailes du type envisagé ne différant que par la valeur du

en 08 s | rapport des côtés 7 et par conséquent telles que Ce Ces

2 F 7 Ca F, F; (312) Ai — a=%(n—7) Es c? F F, (334) EU (an)

3. Ces formules établies pour les ailes elliptiques dans les fluides réels s'appliquent même, ainsi que l’ont montré

bal CT PSS O9