LONGUEURS D'ONDE ADOPTÉES POUR LES RAIES DE RÉFÉRENCE
Raie ou élément.
(Spectre de à Cygni.)
Raie ou élément, X Raie ou élément. À Instrument I.
BEM MERE 3819 ,85 He Ds eee 3865 ,54 Felneeeer 3820 ,44 ES RE 3878,58 Ferre eee 3827,58 LR RER ces 3889 ,05 MISES TEE 3829 ,37 MASSE ER 3900, 54 Mo STE he FO 5 M D ete de 3913,47 HS ET «e 3835,39 Fe RER GRR 3930,31 MOMENT 3838,30 CaMTE TERRE 3933,68 HenTE er 3849, 08 Mg I 3938 ,41 SUN TT NET 3803 ,67 CONILEE TER 3968 ,49 SJ M EST Lier LCR 3856 ,03 Eee AMEN EEA 3970, 08 Fendi pate 3859, 92 Fes asere 3974 ; 17 SLT 3862 ,6o La RTE EU ce {101,75 Instrument IT. Fe II=7r 11. 4273, 41 IH, PH TS CNE ee 1340,48 MINIER RS 4287,89 Fes IL re S5r,77 PL: Teen 1290, 23 Fées era 1383 ,56 OF ER 1294, 19 Tr TIENNE 4395,04 Fes rer 1206 ,58 Ti IE 4399,78 LA 11 ER es ec 1300 ,06 RECU Eee 4416,83 Fe MEANS 1303,18 THANKS AN TE. PT 4143,81 Fe-Ti Il 307,91 RQ À ER NE 4464 ,46 RS AE D A A rs 1312,88 LILI RES 4468 ,50 DC Eee 1314,09 Me ER er 4481 ,24 Fe 1e. de 1325 ,78 Fe IL CESSER 4489,19 LIVE Sr 1337,93 Den LL SR ER 4491,41
Le tableau I donne, pour chaque instrument, les raies et longueurs d’onde qui ont servi à l’établissement de la formule (1) et des courbes de correction. Les longueurs d’onde sont extraites de la table de Rowland, de celle de Charlotte Moore et du Mémoire de D. B. Mac Laughlin sur le spectre
de Nova Herculis.
3. Détermination des vitesses définitives. — Une erreur systématique est toujours à attendre dans l’emploi du prisme-objectif en raison de la non-simultanéité des poses et des flexions différentielles de l’instrument lorsqu'on passe de la nova à l’étoile de comparaison. [Il en résulte un déplacement relatif des deux spectres. En vue de déterminer cette quantité, différente pour chaque cliché, J’ai commencé par comparer les vitesses provisoires obtenues de la manière qui vient d’être décrite aux vitesses déterminées dans d’autres observatoires avec des spectrographes à fente.
Bien entendu, étant donné la grandeur des accélérations pour les enveloppes gazeuses des novæ, de telles comparaisons n’ont un sens que si les observations envisagées ne sont séparées que par un court intervalle de temps. Mais nous verrons que dans le spectre dit principal, de Nova Hercülis, l'accélération est faible et l'intervalle peut être étendu à quelques heures. La condition requise n’est cependant réalisée que pour un certain nombre de mes clichés. Pour l’ensemble de ceux-c1 j'ai employé la méthode de comparaison pratique suivante : connaissant les longueurs d’onde apparentes À d’un certain nombre de raies, déplacées par effet Doppler, une vingtaine en général, mesurées sur le cliché du spectrographe à fente, j'ai formé les différences AX avec les longueurs d’onde des mêmes raies obtenues avec le prisme-objectif. À AX correspond sur la plaque un écart A! qui s'obtient en différentiant l’équation (1)
FE Lémand Ed (44
La moyenne des Al calculés de cette manière pour les vingt raies de chaque cliché est la correction de lecture adoptée. Les lectures corrigées, portées dans la formule de dispersion, donnent les longueurs d’onde et les vitesses définitives.
Pendant les trois mois d’observation, la correction Al à varié d’une manière sensiblement identique pour les deux instruments, comme le représente la figure 3. La courbe de chaque instrument a été utilisée comme courbe d’interpolation, pour déterminer la valeur de Al correspondant aux clichés pour lesquels la comparaison directe avec le spectrographe à fente n’avait pu être faite.
