IJO TUYAUX A GAZ DE

pointe métallique de la membrane met à atteindre son battoir n'est pas négligeable; les expériences précédentes permettent d'en apprécier la valeur en fraction d'une double vibration du diapason.

Prenons, en efîet, les valeurs de Vo pour un même excès 52™" de pression produisant l'onde, nous aurons le tableau

tL.

Ecart.

Id.

Si4,54

3ii,83

Id.

l^OO

3i4,oo

Id.

lySo

3iM9

3i4,Si

Id.

a,oo

3ia,85

Id. 3,00 3ia,so 314971 3i4>23 3ia,9a » » »

Dans une même colonne verticale, les nombres seraient les mêmes, si les retards produits par les écarts variables de la membrane étaient négligeables ; on voit au contraire que la vitesse apparente de propagation est d'autant plus petite que l'écart est plus considérable. Cependant les variations de vitesse sont faibles surtout pour les ondes qui ont subi plusieurs réflexions; car lorsque l'écart de la membrane change de o™"a5 à S^'^oo, le plus grand changement de la vitesse apparente de propagation ne s'élève qu*à 5"° 5, ce qui correspond, pour le plus court chemin parcouru 2L, à 0,28 d^une double vibration du diapason. Cette quantité est assez petite pour qu'on puisse la négliger quand le parcours dépasse aooo mètres.

DU COrX^E DE FRANCS. 1^1

EXPÉRIENCES FAITES SUR LA LIGNE DES TUYAUX DU COLLÈGE DE FRANCE POUR RECONNAITRE SI LA VITESSE DE PROPAGATION DE L'ONDE VARIE AVEC LA FORCE KLASTIQUE DE L'AIR QUI REMPLIT LES TUYAUX. (32 et 23 février IS63.)

ÏjCS expériences précédentes démontrent sufHsaniinent que la ligne des tuyaux du diamètre de o"io8, établie dans la cour du collège de France, était trop courte pour permettre de l'utiliser à la détermination précise de la vitesse de propagation d'une onde ; les erreurs de mesure sur la bande, jointes à celles qui proviennent de Tinertie des marqueurs, forment une fraction trop importante de la (juantité que Ton cherche. Maison peut se servir de cette conduite pour recon* naître si la vitesse de propagation de i onde est indépendante de la densité de l'air quand la température reste constante, comme le veut la loi de Newton, parce qu'on n'a besoin de connaître que le rapport des vitesses. J'ai déjà vérifié cette loi par les expériences (page ii3) qui ont été faites sur la route militaire de la porte d'Ivry, mais pour de trop faibles variations de pression.

A l'extrémité ouverte B de la ligne des tuyaux, on ajuste le gros appendice en fonte, muni de la .membrane, de la figure !i8, planche II ; c'est t^elui qui a déjà servi sur la ligne des tuyaux de o'^ioS de la route militaire auprès de la porte

17a TUYAUX A GAZ DE 0"lo8

d'Ivry (page 1 15). On. ferme cet orifice sur sa bride crf, avec une plaque munie d'une tubulure qui se termine par un robinet.

A l'orifice A on ajuste le réservoir en tôle, muni de son gros robinet (fig. 26). On fait le vide dans les tuyaux avec une machine pneumatique que Ton fait fonctionner par la tubulure T ; la force élastique de l'air resté dans les tuyaux est indiquée par un manomètre à mercure.

Quand le vide a été amené au degré convenable, on ferme le gros robinet R, et Ton ouvre le robinet R'; le réservoir M se remplit ainsi d'air sous la pression de l'atmosphère. Pour faire une expérience, on tourne vivement le robinet R d'une demi-circonférence ; une onde comprimée se propage dans les tuyaux. On ne marque pas le départ de cette ondç, et l'on ne commence à suivre sa propagation qu'à partir de sa première arrivée sur la membrane B.

Pour que l'onde ait sensiblement la même intensité au départ, on s'arrange de façon que l'air du réservoir M ait toujours à peu près le même excès de pression par rapport à celui qui remplit la conduite.

Lorsqu'on veut remplir les tuyaux d'air sous une pression plus grande que celle de l'atmosphère, on y refoule de l'air par une pompe foulante, et, quand la pression est arrivée au degré convenable, on ferme le robinet R, et on amène dans le réservoir M un excès de pression suffisant pour produire dans les tuyaux une onde d'une intensité convenable. L'expérience se fait ensuite comme à l'ordinaire.

DU COLLIÎGB DE PBAffCB. 178

Je me bornerai encore ici h inscrire les moyennes des valeurs obtenues sous une même pression, chaque moyenne résultant de 8 à lo expériences. Je désignerai par F la force élastique de Tair qui remplit les tuyaux.

ItL.

lêb

3M-ilt

3My6x

3a»,îi4

3mM

3aa,i3

3ii,39

oM$

3aa,44

3io,4o

3io,t3

3io,o6

3ii,3ft

3aa,97

3it,68

3ii^i5

Si,^

3ii,o6

3iiy6o

JiMO

3ii,6i

3ii,97

3ii,88

Nous avons fait varier ici la force élastique de Tair depuis o™a47 jusqu'à 1^267, par suite, sa densité de 1 à 5, et nous avons cherché à produire Tonde chaque fois avec le même excès relatif de pression. Cette dernière condition ne pouvait pas être remplie rigoureusement.

Si la vitesse de propagation de Fonde est réellement indépendante de la pression quand la température reste constante, il faut que les nombres d'une même colonne verticale du tableau soient égaux. Or ces nombres varient si peu, et d'une manière si irrégulière par rapport aux pressions, que l'on ne peut attribuer les variations qu'à des erreurs de lecture. Nous pouvons donc, sans crainte, regarder ces expériences comme une nouvelle démonstration de Texac-

lyJi TLYAOX A GAZ DE 0*lo8

ti tilde de la loi de Newton, entre des lîmites de preuion beaucoup plus étendues que celles dans lesquelles nous avons été obligé de nous restreindre pour la conduite à gax de bi Route militaire.